Средняя плотность - заряд
Cтраница 1
Средняя плотность заряда при этом была 0 753 г / см3, а скорость его детонации - 7924 м / сек, в то время как нормальная скорость детонации тэна при указанной плотности составляет всего лишь 4740 м / сек. Отметим, что тротил и другие менее восприимчивые к детонации ВВ при этих условиях опыта не дают аномальных скоростей детонации. [1]
Первый член в квадратных скобках - средняя плотность зарядов всех сортов ионов в облаке, а второй член - плотность заряда, локализованного ( согласно условию) в точке гь. [2]
 |
Распределение средней плотности заряда в атоме. [3] |
На рис. 96 сравнены кривые распределения средней плотности заряда р, вычисленные по методам Томаса - Ферми и Хартри для атома аргона. [4]
Лапласа; ij) - потенциал; р - средняя плотность заряда в точке, для которой вычисляется потенциал; е - диэлектрическая проницаемость среды. [5]
Умножив п ( г) на - е, получим среднюю плотность заряда внутри атома. [6]
Уравнения (8.22) и (8.23) позволяют определить потенциал при условии допустимости разумного предположения о средней плотности заряда Q. В умеренно легированных полупроводниках, в которых уровень Ферми закреплен вдали от края зоны, как правило можно считать, что Q в слое объемного заряда равно плотности носителей в объеме. Для типичных значений: Q - 1016 электронов / см3, е 10 и 0о 1эВ, из (8.23) получаем d 1300 А. [7]
Принципиальный вывод, вытекающий из данных табл. 8.8, состоит в том, что средняя плотность заряда в шаровой молнии на шесть-семь порядков выше средней плотности ионов в атмосферном воздухе. Это означает, что шаровая молния не может образовываться в обычной атмосфере: такое происходит в неравновесном ионизованном газе с высокой плотностью заряда. Далее этот процесс протекает в униполярной плазме с преобладанием зарядов одного знака. Процесс образования нескомпенсированного заряда на каркасе шаровой молнии идет одновременно с процессом формирования самого каркаса. [8]
Таким образом, мы аидим, что р ( г, t) является средней плотностью заряда системы заряженных частиц. [9]
Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фонопами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной теорией, изотопический эффект свидетельствует о том, что переход в основном обусловлен электрояно-фононным взаимодействием. [10]
Теория Блоха, которая предполагает, что каждый электрон движется независимо в поле с периодическим потенциалом, обусловленным ионами и некоторой средней плотностью зарядов валентных электронов, дает хорошее качественное и в некоторых случаях количественное объяснение электрических свойств нормальных металлов, но оказывается не в состоянии объяснить сверхпроводимость. В большинстве попыток дать микроскопическую теорию сверхпроводимости учитывались взаимодействия, не входящие в теорию Блоха, а именно корреляция между положениями электронов, обусловленная кулоновским взаимодействием, магнитные взаимодействия между электронами и взаимодействия между электронами и фононами. Хотя все эти взаимодействия, несомненно, должны учитываться полной теорией, изотопический эффект свидетельствует о том, что переход в основном обусловлен электронно-фононным взаимодействием. [11]
Квадрупольный момент ротон-нейтронной системы в coj стояниях 5о, 35 [, 8Рс, очеВид но, равен нулю, так кап средняя плотность заряда в таких состояниях является сферически сим метричной. [12]
Влияние междуионных сил можно представить членом А, в то время как влияние поляризации молекул растворителя может быть учтено только членом B l / a, который пропорционален средней плотности зарядов. Правильность такого разделения подтверждается тем фактом, что параметр В все время увеличивается с ростом концентрации, в то время как параметр А вначале уменьшается, достигает минимального значения при концентрации около 0 4 Ж, а затем возрастает при увеличении концентрации в соответствии с общеизвестным поведением коэффициента активности сильного 1 1-электролита. [13]
Выше было показано, что электрон проводимости в кристалле описывается волной Блоха. Средняя плотность заряда - e ty 2 имеет одно и то же значение в каждой ячейке кристалла, так как ф-функция периодична с периодом решетки. Это означает, что пока сохраняется идеальная периодичность, электронная волна распространяется по кристаллу без затухания. Следовательно, в идеальном кристалле электроны, находящиеся в зоне проводимости, обладают бесконечной длиной свободного пробега. [14]
 |
Электрические параметры средней шаровой молнии. [15] |
Страницы: 1 2 3