Средняя плотность - заряд
Cтраница 2
Данные табл. XIX показывают, что шаровая молния образуется при неравновесных условиях в атмосфере. Действительно, средняя плотность заряда в спокойной атмосфере 102 - 103 см 3 значительно меньше заряда, фиксируемого на каркасе шаровой молнии. В последнее десятилетие были проведены интенсивные исследования образования фрактальных кластеров из твердых частиц в растворах и газе. С точки зрения образования шаровой молнии интересно изучить этот процесс в сильных электрических полях. [16]
Уравнение (2.5) справедливо в случае, если потенциал ер мало - меняется на расстояниях порядка среднего расстояния между заряженными частицами. Только в этом случае средняя плотность заряда не зависит от случайного расположения частиц. [17]
Если заряд на поверхностях раздела возникает только в результате преимущественной ( нелокализованной) адсорбции ионов одного знака, то при сближении поверхностей раздела до расстояний, меньших дебаевского радиуса экранирования, потенциал растет и, наконец, становится практически одинаковым по всему сечению зазора ( и равным Ф0), макроскопическое расклинивающее давление достигает своей максимальной величины, а диффузный заряд стремится к нулю благодаря вытеснению ионов с растворителем из зазора. Одновременно в силу электронейтральности падает и средняя плотность зарядов поверхностей а. Причиной этого является уравнивание адсорбции ионов обоих знаков на поверхностях. Таким образом, возникает ситуация, когда обе поверхности в целом почти электронейтральны. Однако каждая из них может нести на себе большое число зарядов обоих знаков. [18]
Флуктуационное и электростатическое объяснения происхождения сил Ван-дер - Ваальса разумеется вполне совместимы. Можно сказать, что к ван-дер-ваальсову перераспределению средней плотности заряда приводят флуктуационные процессы. При этом важную роль играют нелинейные эффекты. Отметим, что характеристики ван-дер-ваальсова перераспределения заряда часто удобно находить, исходя из результатов теории ван-дер-ваальсовых сил, основанной на флуктуационном подходе. [19]
Этой функцией может являться, например, плотность вероятности, такая, что pdV есть вероятность нахождения атома определенного рода в элементе объема dV; можно также подразумевать под р среднюю плотность заряда в данном месте кристалла. Ниже мы будем говорить о функций р просто как о плотности. Функция р зависит как от параметров температуры, так и от давления. [20]
Квантовая теория отрицает существование орбит в атоме. Решение уравнения Шредингера дает лишь вероятность нахождения электрона в данном месте пространства ф 2 X хДК - вероятность нахождения - частицы в малом объеме А У, a if 4 - средняя плотность заряда в этом объеме. [21]
Проведенное усреднение имеет пока что символический характер, так как неизвестны средние значения плотностей заряда и тока. При размазывании отрицательных и положительных зарядов по физически бесконечно малому объему в большинстве случаев они компенсируют друг друга. Поэтому средняя плотность заряда в отличие от микроскопической равна нулю. Однако под действием макроскопических полей характер движения зарядов меняется и средняя плотность зарядов становится отличной от нуля. Таким образом, средние плотности зарядов и токов зависят от существующих в теле полей Е и В и не могут быть заданы произвольно. Раскрытие этой зависимости и есть основная задача построения системы феноменологических уравнений. [22]
Для того чтобы сравнить эти три метода, были отобраны образцы активного ила и по отдельности обработаны двумя различными катионными полиэлектролитами. Далее быстро, насколько это было возможно, всеми тремя методами определяли фильтруемость. Использовали полиэлектролит А ( см. табл. 17.1), а также полиэлектролит F, который имеет среднюю плотность заряда. [24]
Отсюда следует что сборке кластера должно предшествовать разделение заряда плазмы или заряда плазмы и заряда частиц. Отметим тот факт, что плотность заряда в шаровой молнии является относительно большой. Действительно, если воспользоваться оценками § 5.1 и поделить значение электрического заряда шаровой молнии на объем средней шаровой молнии, то получим среднюю плотность заряда шаровой молнии в единицах заряда электронов 3 10s см-э, что примерно на шесть порядков выше плотности атмосферной плазмы в приповерхностном слое Земли. Поскольку отсутствуют механизмы сильного концентрирования заряда атмосферной плазмы, то отсюда следует, что зарядка аэрозольных частиц должна происходить в плазме, имеющей плотность, высокую по сравнению с плотностью атмосферной плазмы. Наряду с этим до сборки кластера заряд в плазме должен быть разделен. [25]
Модель не полностью соответствует реальным ионитам по следующим соображениям. Во-первых, теперь хорошо известно, что кажущаяся степень ионного связывания за счет фиксированных ионов в полиионе сильно зависит от плотности зарядов. Нагасава и Раис [4] показали, что диссоциация карбоксильных групп полиэлектролита в основном определяется локальной плотностью зарядов, в то время как при связывании ионов полиэлектролитом большее значение имеет средняя плотность зарядов. В то же время локальная и средняя плотности зарядов оказываются одинаково важными при определении среднего электрического поля, которое зависит от фиксированных ионов. Следует ожидать, что слабосщитые иониты или иониты с низкой плотностью зарядов ведут себя как растворимые полиэлектролиты. Для сильносшитых ионитов с высокой плотностью заряда влияние величины плотности заряда особенно велико, так как в таких ионита-х имеются области с широким интервалом изменения локальной плотности заряда. При любой попытке объяснить свойства ионообменных смол необходимо учитывать изменение плотности заряда в ионите, а также существование области с изменяющейся степенью растяжения. [26]
Модель не полностью соответствует реальным ионитам по следующим соображениям. Во-первых, теперь хорошо известно, что кажущаяся степень ионного связывания за счет фиксированных ионов в полиионе сильно зависит от плотности зарядов. Нагасава и Раис [4] показали, что диссоциация карбоксильных групп полиэлектролита в основном определяется локальной плотностью зарядов, в то время как при связывании ионов полиэлектролитом большее значение имеет средняя плотность зарядов. В то же время локальная и средняя плотности зарядов оказываются одинаково важными при определении среднего электрического поля, которое зависит от фиксированных ионов. Следует ожидать, что слабосгаитые иониты или иониты с низкой плотностью зарядов ведут себя как растворимые полиэлектролиты. Для сильносшитых ионитов с высокой плотностью заряда влияние величины плотности заряда особенно велико, так как в таких ионитах имеются области с широким интервалом изменения локальной плотности заряда. При любой попытке объяснить свойства ионообменных смол необходимо учитывать изменение плотности заряда в ионите, а также существование области с изменяющейся степенью растяжения. [27]
Проведенное усреднение имеет пока что символический характер, так как неизвестны средние значения плотностей заряда и тока. При размазывании отрицательных и положительных зарядов по физически бесконечно малому объему в большинстве случаев они компенсируют друг друга. Поэтому средняя плотность заряда в отличие от микроскопической равна нулю. Однако под действием макроскопических полей характер движения зарядов меняется и средняя плотность зарядов становится отличной от нуля. Таким образом, средние плотности зарядов и токов зависят от существующих в теле полей Е и В и не могут быть заданы произвольно. Раскрытие этой зависимости и есть основная задача построения системы феноменологических уравнений. [28]
Проведенное усреднение имеет пока что символический характер, так как неизвестны средние значения плотностей заряда и тока. При размазывании отрицательных и положительных зарядов по физически бесконечно малому объему в большинстве случаев они компенсируют друг друга. Поэтому средняя плотность заряда в отличие от микроскопической равна нулю. Однако под действием макроскопических полей характер движения зарядов меняется и средняя плотность зарядов становится отличной от нуля. Таким образом, средние плотности зарядов и токов зависят от существующих в теле полей Е и В и не могут быть заданы произвольно. Раскрытие этой зависимости и есть основная задача построения системы феноменологических уравнений. [29]
Отличное от нуля при t - t0 решение (10.34) носит формальный характер и не означает, что спонтанное нарушение симметрии должно сохраняться и после выключения внешнего поля. Это связано с тем, что при выключении поля его частота уменьшается от значения k0 - т до нуля не мгновенным скачком, как предполагалось при выводе (10.34) и (10.35), а за некоторый конечный промежуток времени. Масса векторной частицы (10.32) также обращается в нуль при выключении внешнего поля. Таким образом, переменное электрическое поле осуществляет своеобразную накачку, в результате которой роль вакуумного состояния начинает выполнять состояние с определенной положительной энергией. Это состояние представляет собой конденсат заряженных частиц с нулевой средней плотностью заряда. По мере прекращения накачки имеет место переход в обычное вакуумное состояние с нулевой энергией. [30]
Страницы: 1 2 3