Cтраница 3
Задача может быть решена при статистическом подходе, при котором рассматривается система вибрирующих элементов резонансного типа со многими степенями свободы. В качестве основной переменной принимается средняя плотность энергии резонансных колебаний, частоты которых попадают в рассматриваемую полосу. В пределах этой частотной полосы усредняются параметры, определяющие энергетический баланс в системе. [31]
Время реверберации-время, за которое средняя плотность энергии звукового поля, после прекращения звучания основного источника звука, спадает до 1 - 10 своей первоначальной величины-характеризует собой акустические условия помещения. [32]
Стоячая волна представляет собой сумму двух бегущих волн равной амплитуды, распространяющихся во взаимно противоположных направлениях. Амплитуда стоячей волны равна удвоенной амплитуде падающей волны ртл средняя плотность энергии в ней соответственно в четыре раза больше плотности энергии в падающей волне ( поскольку энергия пропорциональна квадрату амплитуды); интенсивность в поле стоячей волны равна нулю, так как поток энергии в падающей волне компенсируется обратным потоком в отраженной волне. [33]
На рис. 473 приведен график установления и прекращения звучания в закрытом помещении. По оси абсцисс отложено время, по оси ординат - средняя плотность энергии звуковых полн; т - время реверберации. Это понятно: ведь рассмотренная картина есть, в сущности, установление или прекращение вынужденных колебаний в колебательной системе, которую представляет собой объем воздуха, ограниченный отражающими звук стенами. [34]
Как при этом изменятся: а) индуктивность катушки; б) энергия магнитного поля катушки; в) средняя плотность энергии магнитного поля внутри катушки. [35]
Теперь проверим, правильно ли мы поступали до сих пор, уделяя такое внимание полной энергии электронов космических лучей, наблюдаемых в нашей Галактике. Существует значительная неопределенность в этих значениях, но нам нужна только грубая оценка, поскольку мы хотим только узнать, действительно ли энергии наблюдаемых остатков сверхновых достаточно, чтобы их можно было считать кандидатами на роль источников ультрарелятивистских электронов. Средняя плотность энергии космических лучей определяется средним интервалом времени между вспышками сверхновых в Галактике fSN, объемом области захвата космических лучей V, характерным временем выхода частицы из области удержания tc и средней энергией, передаваемой космическим лучам во время вспышки. [36]
При чтении следующей главы нам нужно будет знать полную скорость рассеяния энергии нормальным колебанием при действии на поглощающий атом белого света-т. Мы будем особенно интересоваться тем, что происходит, если Q ( v) постоянно для всех частот в некоторой полосе поглощения данного вещества. По уравнению ( Г-28), средняя плотность энергии в световой волне равна А 0 2 / 8я, где Е0 - амплитуда электрического поля световой волны. [37]
Как уже отмечалось, только по некоторым особым вправлениям в кристаллах метут распространяться чн - сто продольные или поперечные волны. Таковы направления, параллельные осям симметрии высшего порядка ( не ниже L3) кристалла. Значения и направления смещений и средних потоков энергии, скоростей и средней плотности энергии, связанные с заданным направлением распространения ультразвуковой волны, могут быть рассчитаны по приведенным выше формулам. [38]
Наличие рассеяния приводит к появлению некоторой силы, действующей на рассеивающую частицу. В этом легко убедиться из следующих соображений. Падающая на частицу волна теряет в среднем единицу времени энергию cWo, где W - средняя плотность энергии, а о - полное эффективное сечение рассеяния. [39]
Если принять во внимание необычайную трудность наблюдений и чрезвычайно малые величины давлений, то можно сказать, что ф-ла абсолютно точно подтверждается опытом. В ф-ле Бартоли давление выражено как ф-ия плот - - ности слоя, граничащего - с поверхностью. Средней плотностью энергии в этом случае называется количество энергии, приходящееся на единицу объема. [40]
В условиях детонационного взрыва, как и при всех взрывах, необходимо принимать во внимание практическое значение характера падения детонационной и ударной волны на стенку камеры сгорания; при косом падении волны сила удара будет зависеть от угла падения волны. Естественно, что если очаг взрыва расположен очень близко к стенке камеры сгорания, интенсивность удара волны весьма высока. При отдаленности очага детонации от стенки распространение ударной волны, и силу необратимого характера процесса сжатия в волне, сопровождается рассеянием механической энергии. Поэтому по мере распространения волны средняя плотность энергии падает с расстоянием, амплитуда волны уменьшается, а следовательно уменьшается величина импульса о препятствие. [41]
Энергия эта в разных сечениях волны различна, так как различны сжатия и скорости. Для характеристики действия звуковых волн во многих случая удобно пользоваться средней энергией, которую несет с собой звуковая волна. Для определения средней энергии нужно подсчитать энергию, содержащуюся в слое, заключенном между стенками, отстоящими на расстоянии длины волны I друг от друга. Разделив всю эту энергию на объем слоя, получим среднюю плотность энергии, которую несет с собой звуковая волна. [42]
Энергия эта в разных сечениях волны различна, так как различны сжатия и скорости. Для характеристики действия звуковых волн во многих случаях удобно пользоваться средней энергией, которую несет с собой звуковая волна. Для определения средней энергии нужно подсчитать энергию, содержащуюся в слое, заключенном между стенками, отстоящими на расстоянии длины волны К друг от друга. Разделив всю эту энергию на объем слоя, получим среднюю плотность энергии, которую несет с собой звуковая волна. [43]
При анизотропном начале космологического расширения меняется физика процессов на ранней стадии. Это связано с двумя обстоятельствами. Во-первых, закон изменения плотности вещества ( и температуры) со временем в анизотропных моделях иной по сравнению с изотропными. Учет этих частиц резко меняет картину анизотропного расширения и физику процессов на ранней стадии. Кроме того, возможно, что в анизотропных решениях при сверхвысоких плотностях вообще отсутствует термодинамическое равновесие. Следствия, к которым приводят эти явления, обсуждаются в последующих параграфах. Сразу же заметим, что если бы анизотропное однородное решение действительно имело место в прошлом, то в результате всех процессов могло бы оказаться, в частности, что современная средняя энергия реликтовых нейтрино существенно больше энергии реликтовых фотонов, соответствующей 712 7 К, при той же примерно средней плотности энергии. [44]
Таким образом, сила звука определяется вектором Умова. Это позволяет измерять силу звука в объективной мере, например, в CGS-системе, в эрг / см3 сек. Однако непосредственное измерение звукового давления с экспериментальной точки зрения представляет значительные трудности. Поэтому пользуются несколько косвенным методом. Редеем было показано, что под влиянием звукового давления на диск, расположенный в поле звуковой волны, должен действовать момент сил. Для измерения этого момента очень легкий диск подвешивается к тонкой нити с зеркальцем, и по отклонению отражения светового луча от зеркальца вычисляется момент сил, поворачивающих диск. Отсюда вычисляется средняя плотность энергии в звуковой волне и по вектору Умова - громкость звука. [45]