Cтраница 1
Постоянная плотность теплового потока создается с помощью секционного ленточного электрического нагревателя, смонтированного на внешней поверхности опытной трубы. [1]
При постоянной плотности теплового потока на стенке среднюю массовую температуру в любом сечении трубы всегда можно определить из энергетического баланса, а расчет теплообмена сводится к определению разности между средней массовой температурой жидкости и температурой стенки трубы. [2]
При постоянной плотности теплового потока на стенке средняя массовая температура жидкости изменяется в зависимости от х линейно и может быть вычислена непосредственно из энергетического баланса. [3]
При постоянной плотности теплового потока на поверхности ( q o const) интеграл в уравнении ( 10 - 40) легко преобразовать к форме бета-функции и вычислить. Затем вычисляются температура пластины, коэффициент теплоотдачи и число Нуссельта. [4]
При постоянной плотности теплового потока по всей поверхности пластины интеграл в уравнении ( 11 - 26) легко берется с помощью таблиц бета-функций. [5]
Решения для постоянной плотности теплового потока на стенке получены в предположении постоянства температуры стенки По периметру в каждом сечении. Числа Нуссельта являются средними по периметру трубы. [6]
Теплоотдача при постоянной плотности теплового потока на стенке, рассчитанная по этому уравнению, приблизительно на 4 % выше, чем теплоотдача при постоянной температуре пластины. Теплообмен при внешнем турбулентном пограничном слое, как и при течении в трубах, значительно менее чувствителен, к изменению температуры стенки, чем при ламинарном, особенно при высоких числах Прандтля. Напротив, при низких числах Прандтля влияние изменения температуры стенки на турбулентный пограничный слой достаточно велико. [7]
Нагревание образцов при постоянной плотности теплового потока осуществляется с помощью внешнего или внутреннего электрических нагревателей. При малых тепловых потоках внутренние нагреватели следует предпочесть внешним, поскольку имеется возможность более точно найти величину теплового потока. [8]
При граничном условии постоянной плотности теплового потока рассматривали течения, направленные как вверх, так и вниз. Для течения, направленного вверх, число Нус-сельта сначала уменьшается с возрастанием Gr до тех пор, пока не будет достигнуто некоторое критическое значение Gr; затем Nu начинает монотонно увеличиваться. Однако для течения, направленного вниз, число Нусселъта монотонно уменьшается с увеличением Gr. Проведен ряд экспериментальных исследований турбулентного смешанно-конвективного течения сверхкритических жидкостей в вертикальной трубе. [9]
При граничном условии постоянной плотности теплового потока рассматривали течения, направленные как вверх, так и вниз. Для течения, направленного вверх, число Нуо-сельта сначала уменьшается с возрастанием Qr до тех пор, пока не будет достигнуто некоторое критическое значение Qr; затем Nu начинает монотонно увеличиваться. Однако для течения, направленного вниз, число Нуссельта монотонно уменьшается с увеличением Gr. Проведен ряд экспериментальных исследований турбулентного смешанно-конвективного течения сверхкритических жидкостей в вертикальной трубе. [10]
В общем случае для постоянной плотности теплового потока на поверхности удобнее представить корреляционную формулу через модифицированное местное числоГрасгофа6г р 7л л: 4 / 2 - Оно вйчисляезЕ СЯ по известной плотности теплового потока, а не по неизвестной избыточной температуре поверхности. [11]
Здесь мы рассмотрим только случай постоянной плотности теплового потока на стенках. [12]
Существенная разница между теплоотдачей при постоянной плотности теплового потока на стенке и теплоотдачей при постоянной температуре стенки наблюдается только при низких числах Прандтля. [13]
При стационарном процессе теплообмена и постоянной плотности теплового потока количество тепла, проходящего через некоторый элемент тела, прямо пропорционально площади рассматриваемого элемента и промежутку времени. Для нестационарного процесса такого рода пропорциональность может быть сохранена только в том случае, если мы будем рассматривать весьма малые промежутки времени и площади. [14]
Отметим, что при граничном условии постоянной плотности теплового потока в разложения (10.2.38) и (10.2.39) не входят логарифмические члены. Можно показать, что вклад подобного члена тождественно равен нулю. Оба разложения подставляют в уравнения (10.2.2) и (10.2.3) и выполняют численное решение получающейся системы обыкновенных дифференциальных уравнений. В промежуточной области основные уравнения опять-таки решают конечно-разностным методом. [15]