Cтраница 4
Для этих состояний приближение идеального газа несправедливо, и их нельзя описать слабо взаимодействующими квазичастицами. Проблема учета таких состояний для задач физики плазмы в настоящее время далека от строго решения. Простейший способ учета этих состояний состоит в оценке доли таких состояний и, в случае их малости или малости их вклада в исследуемый процесс, полном пренебрежении этими состояниями. В частности, при расчете сечений фотопоглощения и излучательной способности плазмы при ЛТР, в силу относительно низкой плотности энергии излучения в области энергий квантов v Т, влияние высоко возбужденных состояний ионов на интегральную интенсивность радиационных процессов в плазме не велико. Именно поэтому во многих задачах РГД и НРГД не требуется строгой теории неидеальной плазмы для описания высоковозбужденных состояний и достаточно грубых качественных моделей для описания таких состояний. Конечно для величин, для которых взаимодействие состояний вблизи границы дискретного и непрерывного спектра существенно, например, для проводимости плазмы или для уравнения состояния, требуется развитие более сложных моделей. При известном из теории уширений линий контуре сечения поглощения фотонов сечение фотопоглощения для dd - переходов выражается через силы осцилляторов. [46]
В заключение мы должны рассмотреть переходы из состояния квазисвободной плоской волны в локализованное состояние электрона в гелии. Сандерс и Левин наблюдали [41], что, когда плотность гелия в газовой фазе возрастает при 4 2 К, в области 6 - Ю20 - 1 2 - 1021 атом / см3 достигается критическое значение плотности, начиная с которого подвижность электрона убывает на три-четыре порядка до величины, соответствующей подвижности электрона в жидкости. Теоретическое исследование зависимости энергий свободного и локализованного состояний электрона от плотности в гелии приводит к значению 1 0 - 1021 атом / смА, выше которого локализованные состояния становятся более стабильными, чем свободные. Это теоретическое значение хорошо согласуется с экспериментальными данными. Полученный результат легко понять, если учесть, что при относительно низких плотностях пузырек не является конфигурацией с наинизшей энергией, поскольку работа объемного расширения, требующаяся для образования полости, еще велика. В то же время снижение энергии локализованного состояния по сравнению с энергией плоской волны мало ввиду малой плотности. Эксперименты Сандерса вместе с изложенными соображениями подтверждают применимость пузырьковой модели. [47]
В заключение мы должны рассмотреть переходы из состояния квазисвободной плоской волны в локализованное состояние электрона в гелии. Сандерс и Левин наблюдали [41], что, когда плотность гелия в газовой фазе возрастает при 4 2 К, в области б - Ю20 - 1 2 - 1021 атом / см3 достигается критическое значение плотности, начиная с которого подвижность электрона убывает на три-четыре порядка до величины, соответствующей подвижности электрона в жидкости. Теоретическое исследование зависимости энергий свободного и локализованного состояний электрона от плотности в гелии приводит к значению 1 0 - 1021 атом / см3, выше которого локализованные состояния становятся более стабильными, чем свободные. Это теоретическое значение хорошо согласуется с экспериментальными данными. Полученный результат легко понять, если учесть, что при относительно низких плотностях пузырек не является конфигурацией с наинизшей энергией, поскольку работа объемного расширения, требующаяся для образования полости, еще велика. В то же время снижение энергии локализованного состояния по сравнению с энергией плоской волны мало ввиду малой плотности. Эксперименты Сандерса вместе с изложенными соображениями подтверждают применимость пузырьковой модели. [48]
В ядерной промышленности композиционные материалы широко применяются в ядерном реакторе. Первые реакторы были спроектированы в расчете наураномолибде-новый сплав. Однако эти соединения, обладающие характерной для керамики хрупкостью, имеют низкую теплопроводность и относительно низкую плотность делящихся атомов, поэтому в поисках оптимального состава топливных элементов основное внимание было уделено композиционным топливным элементам. [49]