По-токосцепление

Cтраница 2

Картины магнитных полей тока возбуждения ( а, аперио. [16]

На рис. 34 - 6, а представлена пространственная диаграмма по-токосцеплений, создаваемых потоком индуктора с фазами якоря в момент t О, когда фазы якоря уже замкнуты накоротко, но токи в них еще равны нулю. Вектор Ч в равен амплитуде потокосцепления фазы статора с потоком возбуждения Ф 6, пропорционален этому потоку и совпадает с ним по направлению. Такое потокосцеп-ление с фазой существует при совпадении оси d с осью фазы обмотки. [17]

Характер изменения токов статора i, ротора / 2 и главного по-токосцепления j / 0 позволяет оценить тенденцию изменения составляющих суммарных потерь в двигателе и системе ПЧ-АД. [18]

Прямоугольная петля гистерезиса. [19]

А ( со) при линейной связи между током и по-токосцеплением, т.е. когда 02 0 и ft - О; при этом кривые приобретают вид, показанный на рис. 5 - 11 6 в первой части курса ТОЭ. [20]

ЛЧ О видно, что в процессе коммутации осталась неизменной сумма по-токосцеплений с обеими катушками. [21]

Протекающий по проводнику электрический ток создает магнитное поле, характеризуемое магнитным потоком Ф и по-токосцеплением ЧЛ - Последнее характеризуется суммой потоков, проходящих или сцепленных с. [22]

Таким образом, для электромагнитов с переменным магнитным потоком, работающих от источника неизменного напряжения, по-токосцепление, во-первых, обратно пропорционально частоте и, во-вторых, практически не зависит от положения якоря. Эти обстоятельства являются определяющими с точки зрения характеристик электромагнитов переменного тока. [23]

Последовательность этапов перемагничивания магнитопровода идеального насыщающего реактора на рис. 9.2, а и соответствующих участков зависимостей по-токосцепления, тока и напряжений от времени ( от со /) на рис. 9.2, б - д обозначены одинаковыми цифрами. [24]

В ряде случаев возникает необходимость более точного описания асинхронного двигателя в замкнутых системах регулирования с учетом изменения токов и по-токосцеплений, определяющих момент двигателя в переходных режимах. [25]

При несоблюдении условия ( 4) мы будем иметь дело с нереальной электромагнитной системой, когда с увеличением зазора б магнитное по-токосцепление ( при неизменной намагничивающей силе) растет. [26]

Расстояние между фазами ЛЭП в каждом классе напряжения, особенно для ВЛ, практически одинаково, что и определяет неизменность результирующего по-токосцепления фаз и емкостного эффекта линий. Поэтому для ВЛ традиционного исполнения ( без глубокого расщепления фаз и специальных конструкций опор) реактивные параметры мало зависят от конструктивных характеристик линии, так как отношение расстояния между фазами и сечения ( радиуса) проводов практически неизменны, что в приведенных формулах отражено логарифмической функцией. [27]

На основании сказанного формулируется свойство взаимности для индуктивно связанных цепей: если ток, проходящий в первой цепи, обусловливает во второй цепи по-токосцепление взаимной индукции WZ & MI, пго такой же ток, проходящий во второй цепи, обусловит в первой цепи потокосцепление взаимной индукции W MZ пгой же величины. [28]

Обратить внимание, что незатухающий член LJ - LZL0 - - t 3 ] 0 - а з20 отсутствует при равенстве начальных значений по-токосцеплений. При отсутствии начальных токов токи в ветвях обратно пропорциональны своим индуктивностям. [29]

Уравнения ( 2 - 65) и ( 2 - 66) являются уравнениями Парка, определяющими зависимость между векторами напряжения, тока и по-токосцепления в системе координат ротора. Из этих уравнений следует, что статорные величины в осях d и q взаимно независимы только при неподвижном роторе. [30]

Страницы: 1 2 3 4