Поведение - механическая система
Cтраница 1
Поведение механической системы во времени подобно событиям на киноленте, на которой заснят какой-либо чисто механический процесс и которую мы можем пропустить через киноаппарат либо в одном заданном направлении, либо в направлении, прямо противоположном, причем чередование событий во втором случае будет в точности обратным последовательности их в первом случае. Таким образом, все молеку-лярно-кинетические истолкования, основанные на механических процессах поведения молекул, должны всегда приводить к обратимости, что стоит в явном противоречии с опытом и с термодинамикой, указывающей, что должны существовать процессы, которые являются необратимыми. Отсюда как будто следует, что молекулярно-кинетическая теория в принципе является несостоятельной. К этому же приводит ряд парадоксов, выдвинутых в свое вр мя как возражения против молекулярной теории, построенной на основах механики. Представим себе два закрытых сосуда, сообщающихся трубкой с краном. Пусть вначале кран закрыт и в сосуде 1 находится некоторое количество газа, тогда как в сосуде 2 имеется полный вакуум. При открывании крана, как мы знаем, часть газа перейдет в сосуд 2 и наступит равновесие, при котором в обоих сосудах давление будет одинаково. Термодинамически этот процесс необратим. Однако если кинетическая теория сводит все явления к механическим процессам движения молекул, то принципиально возможно обращение рассмотренного процесса. Каким путем можно осуществить технически обращение скоростей всех молекул в этом опыте, нас не интересует. Принципиально важно, что согласно кинетическим представлениям термодинамически необратимый процесс расширения газа в пустоту должен рассматриваться как идеально обратимый, что противоречит опыту. Допустим еще, что в сосуде с перегородкой находятся два газа раздельно по обе стороны перегородки, например азот и углекислый газ. Тогда будет происходить необратимый процесс диффузии, в результате которого оба газа будут идеально перемешаны. [1]
Поведение механических систем может быть описано двумя эквивалентными способами: локальным - при помощи дифференциальных уравнений и вариационным - при помощи экстремальных принципов. Первый из них рассматривался в предыдущих главах, второму посвящена настоящая глава. Между этими способами имеется глубокая как физическая, так и математическая связь. [2]
Шо поведение механической системы называется критическим режимом а параметр ( 3 - критическим коэффициентом затухания. [3]
Рассмотрим поведение исследуемой механической системы при раскрутке и торможении маховика при условии, что тх const, а силы сопротивления вращению маховика отсутствуют. [4]
 |
Характер изменения во времени осевой нагрузки на долото при работе системы долото - бурильная колонна в режиме крутильных автоколебаний. [5] |
При исследовании поведения механических систем, законы движения которых описываются линейными дифференциальными уравнениями, в результате воздействия на них сил периодического характера ( но не чисто гармонических) с некоторым периодом Т поступают следующим образом. [6]
Эти уравнения описывают поведение механической системы. [7]
Вопросам воздействия вибрации на поведение механических систем посвящено сравнительно большое число исследований. [8]
Свойства симметрии очень существенно ограничивают возможное поведение механической системы. С различными видами симметрии, как будет показано ниже ( § 4), связаны некоторые величины ( зависящие от динамических переменных), сохраняющие при движении постоянное значение, приданное им в начальный момент времени. Тем самым существенно ограничивается область изменения переменных в рассматриваемых задачах. [9]
Классические основы кориолисова взаимодействия, которые касаются поведения механических систем во вращающихся системах осей ( вращающихся системах координат) можно найти в разд. [10]
Теперь у нас есть последовательное квантовое описание поведения простейшей механической системы - частицы во внешнем поле: по заданному начальному состоянию, решая уравнение (1.48) и используя правило (1.43), мы можем получить для любого момента времени как состояние, так и значения ( правда, только средние) любых физических величин. [11]
Теперь у нас есть последовательное квантовое описание поведения простейшей механической системы - частицы во внешнем поле: по заданному начальному состоянию, решая уравнение (1.48) и используя правило (1.43), мы можем получить для любого момента времени как состояние, так и значения ( правда, только средние) любых физических величин. [12]
Совокупность совместных плотностей вероятности обобщенных координат и скоростей исчерпывающе характеризует поведение механической системы при случайных воздействиях. [13]
 |
Схемы электрических цепей для исследования механических колебательных систем с одной степенью свободы. [14] |
Из сопоставления уравнений (12.1), (12.2) и (12.3), описывающих поведение механической системы и процессов, протекающих в электрических схемах, видно, что эти уравнения имеют одинаковый вид. [15]
Страницы: 1 2 3