Поведение - скорость
Cтраница 2
Этим эффектом можно объяснить аномальное с точки зрения теории поведение скорости осаждения, о котором говорилось выше. [16]
ТФА дырочная проводимость должна осуществляться по этим молекулам - соответствующее поведение скорости дырок и энергии активации их переноса показано на рис. 6.5.26. Дрейфовая скорость вычислялась как L / tT, где ( т брали из построенной в двойном логарифмическом масштабе кривой для импульса тока ( так, как это показано на рис. 6.5.16); напомним, что за время tT через образец проходит лишь 10 - 15 % инжектированных носителей. На рис. 6.5.26 приведены два набора данных. Один из них ( темные кружки) соответствует случаю, когда в лексан введен только ТФА, второй ( светлые кружки) - когда полимер содержал постоянную концентрацию ИПК, а концентрация ТФА при этом варьировалась. При яТФА 0 ( на рисунке указана стрелкой) перенос заряда осуществляется путем прыжков носителей по молекулам ИПК. [18]
Полученные предварительные результаты недостаточны для вынесения какого-либо законченного суждения о поведении скорости гиперзвука в зависимости от Гк - Т по кривой сосуществования, однако они позволяют сделать некоторые качественные заключения. [19]
Уравнения (3.1) ч - (3.4) в совокупности образуют систему дифференциальных уравнений, описывающую поведение САР скорости вращения как в установившихся - так и в неустановившихся режимах. Эта система содержит четыре уравнения и четыре неизвестные функции времени: Ды, Дцтг, Дия, AQ. Для решения полученной системы уравнений должны быть заданы внешние воздействия Ди3 и ДУЙ ( как функции времени) и начальные условия. [20]
Видно, что главная компонента скорости параллельна дну, а величина вертикальной компоненты на порядок меньше; такое поведение скорости обусловлено геометрической формой области. [21]
Итак, при переходе от механического масштаба к более грубым сначала ( шкала т А т0) изменяется поведение скорости частицы ( формула Эйнштейна (4.13)), в то время как для смещения еще справедливы динамические асимптотики (4.21), определяемые начальными условиями. [22]
В общем случае возмущенного движения газа, ограниченного ударной волной, распространяющейся по покоящемуся газу, асимптотические законы поведения скорости ударной волны в функции от координаты ударной волны г2, а следовательно, и изменение интенсивности ударной волны могут быть самыми разнообразными и зависят существенным образом от условий, определяющих движение газа внутри ударной волны. [23]
Поскольку ц при заданных 1п и S есть функция А, уравнение (7.724) вместе с ( 7.7 JO) определяет поведение скорости роста как функции волнового числа. [24]
Как было показано в § 4 этой главы, накладываемые принципом Паули ограничения в формуле (3.4) являются существенными для получения правильного низко-температурного поведения скорости де-фазировки для электрона с малой энергией. Одним из преимуществ представления результатов ( например, формулы (3.52)) в терминах динамических структурных факторов, является то, что при условии правильной записи этих факторов Паулиевские ограничения для системы, состоящей из ферми-частицы, взаимодействующей с идентичными ей частицами термостата, выполняются автоматически. В частности, когда диффундирующий электрон находится точно на поверхности Ферми, его динамический структурный фактор тождественно равен нулю при отрицательных частотах. [25]
Если предположить, что растрескивание происходит только на внешних слоях окалины, то в качестве альтернативы можно принять, что тонкий слой окисла вблизи металлической поверхности остается компактным и сохраняет свои защитные свойства. Линейное поведение скорости реакции может иметь место, если толщина этого слоя остается в среднем постоянной со временем и если диффузия через этот слой является процессом, определяющим скорость реакции. [26]
И, наконец, для частиц с г 10 мкм ( рис. 2.43, б) эта картина нарушается. Немонотонность поведения скоростей фаз вызвана тем, что частицы достаточно крупные и поэтому достигают УВ ] и проникают в невозмущенную область. При этом в идеальной расчетной схеме скорость газа должна уменьшиться до нуля, однако в численных расчетах УВ размазана. Поэтому частицы начинают медленно реагировать на изменение скорости окружающего газа, тормозятся, тут же опять попадают в пробку газа и вновь разгоняются и возвращаются к движению с прежним градиентом скорости. [27]
Такое плато представляет собой область, в пределах которой скорость счета, создаваемая каким-либо постоянным источником излучения, не зависит от приложенной разности потенциалов. Заметим, что здесь обращается внимание на поведение скорости счета, а не амплитуды импульса ( как на рис. 37) в зависимости от напряжения. Во всей области пропорциональности при данных потерях энергии в счетчике амплитуда импульса возрастает с напряжением, а наблюдаемая скорость счета должна еще обнаруживать плато. [28]
В работах [4- 8- 9], посвященных исследованию критического состояния, указывается на наличие гистерезисных явлений в поведении некоторых важнейших физических параметров ( плотность, вязкость, диэлектрическая проницаемость и др.) в критической области. Интересно было проверить, имеют ли место такого рода гистерезисные явления в поведении скорости ультразвука в критической области. [29]
На рисунке приведены также результаты вычисления по (3.78) зависимости относительного ( в единицах модуля упругости компактного ПММК) модуля упругости от пористости консолидированной дисперсной системы. Необхо - димо отметить, что при значениях пористости больше 0 31, когда поровое пространство образует непрерывный кластер, наблюдается сильная нелинейность в поведении скорости и модуля упругости. [30]
Страницы: 1 2 3