Поведение - скорость
Cтраница 3
Коэффициент а имеет максимальное значение там, где пограничный слой наиболее тонок, вблизи же миделева сечения он минимален. Темп уменьшения а сперва относительно невелик в связи с тем, что скорость вне пограничного слоя на начальном его участке быстро возрастает в отличие от поведения скорости в ядре потока, текущего внутри трубы. В кормовой области а от минимума растет до нового максимума в задней точке. К этому месту наиболее интенсивно подтекают вихревые образования, заполняющие кормовую область. Сопоставляя тепловую нагрузку лобовой и кормовой частей цилиндра, можно видеть, что вторая работает слабее первой. Однако при увеличении числа Re относительная роль кормовой части возрастает. При Re3-10 - обе половины цилиндра принимают равное участие в теплоотдаче. [31]
Эта ситуация оправдывает попытки экспериментальной проверки соотношения Пиппарда непосредственно вблизи Я-точки. Использование низкочастотного звука должно облегчать определение с0 вблизи Я-точки, где процессы характеризуются большими временами релаксаций. Вопрос о поведении скорости звука на низких частотах ( сот 1) вблизи Я-точки гелия пока остается открытым. [32]
Ряд авторов обсуждали характер изменения скорости первого звука вблизи Х - точки в связи с соотношениями Эренфеста для переходов второго рода. Весьма подробное исследование поведения скорости звука ut в той области провели Аткинс и Чейс; они действительно обнаружили очень острый минимум в Х - точкс, как это изображено на фиг. [33]
 |
Топкая структура линии Рслся п растворе. [34] |
Необходимые для расчета VH значения показателя преломления раствора п измерены на рефрактометре ИРФ-22 и приведены в таблице. С использованием данных по скорости ультразвука Vu [9] была определена дисперсия скорости звука AV / V. Полученные данные показывают весьма необычное для критических точек поведение скорости гиперзвука: при приближении к критической точке расслаивания скорость гиперзвука возрастает. [35]
Предположим, что система не является строго гиперболической. В противном случае может оказаться, что совпадение двух или более собственных значений в некоторой точке фазового пространства приводит к вырождению первоначально нелинейного волнового поля. Если мы встречаемся с локальным линейным вырождением характеристического поля, то нужно знать поведение скоростей волн во всех точках вдоль интегральной кривой, соединяющей состояния перед и за волной. [36]
В средней части течения образуется система практически цилиндрических вихревых трубок, замкнутых на вращающихся дисках. Поле скоростей в этом случае индуцируется уже тремя вихревыми структурами. Если влияние двух тороидальных вихрей, по-видимому, аналогично описанному выше примеру дает осевую компоненту скорости, направленную к вращающимся торцам, то влияние центральной вихревой структуры на поведение скорости на оси может быть неоднозначным. Для наглядности на рис. 7.71 приведена структура вихревых линий, расположенных на центральной вихревой трубке, для двух значений числа Рейнольдса: Re 150, когда пузырь не образуется, и Re 1300, когда он существует. Представленные данные явно демонстрируют смену кручения вихревых линий для режимов с разной топологией течения. Более полная иллюстрация этой связи для случая одинакового вращения дисков и при Н / R 1 представлена в табл. 7.4, где в качестве меры интенсивности кручения винтообразных вихревых линий использована величина, обратная локальному шагу - 1 / / ( пп. Ее изменение представлено во втором столбце тем же типом линий, которым выделена соответствующая вихревая трубка. При увеличении скорости вращения дисков ( Re 400) винтовая симметрия вихрей спонтанно изменяется: сверху - левый, снизу - правый. В суперпозиции с течением, индуцированным тороидачьными вихрями, получаем профиль осевой скорости с провалом на оси. Оно происходит для внутренних вихревых трубок рассматриваемой структуры. [37]
Последующие работы в основном ставили своей целью более подробно и точно изучить эффект, который обнаружили Поллам и Скотт. Лткинс и Осборн [129] провели измерения скорости до температуры 0 1 К. Подобные эксперименты и этой области температур очень трудны, и работа Аткинса и Осбор-на является первой попыткой количественно изучить поведение скорости второго звука. К наблюдался резкий подъем до 120 м / сек, который сменяется плавным ростом до значения 150 м / сек при 0 1 К. Тремя годами позже до - Клерк, Хадсон и Поллам [130] исследовали ту же область температур с улучшенным кри-остатом. Хотя общие особенности поведения скорости и2 соответствовали наблюдениям Лткннса и Осборпа, оказалось, что резкий рост скорости, отмеченный в первой работе, происходит более плавно и, кроме того, он наблюдался здесь примерно при 0 6 К, а не при 0 4 К ( фиг. Более того, оказалось, что величина скорости: и 2 при 0 1 К на 40 м / сек превышает значение, указанное Аткинсом и Осбориом. После этого остается мало сомнения в том, что в первой работе температура гелия, в котором изучалось распространение импульсов второго звука, была выше температуры парамагнитной соли, служившей в качестве хладоагента и термометра. [38]
Значение скорости, равное 34 и / сев ( при некоторой, неуказанной температуре), измеренное этими авторами, не оставляло сомнения в существенном увеличении скорости по сравнению с величиной, близкой к 20 м / сек, полученной рядом исследователей в области между 1 и 1 8 К. Последующие работы в основном ставили своей целью более подробно и точно изучить эффект, который обнаружили Пеллам и Скотт. Аткинс и Осборн [129] провели измерения скорости до температуры 0 1 К. Подобные эксперименты в этой области температур очень трудны, и работа Аткинса и Осбор-на является первой попыткой количественно изучить поведение скорости второго звука. Было обнаружено, что при понижении температуры ниже 1 К скорость н2 вначале плавно растет примерно до 50 м / сек, затем около 0 4 К наблюдался резкий подъем до 120 м / сек, который сменяется плавным ростом до значения 150 м / сек при О Г К. Тремя годами позже де - Клерк, Хадсон и Пеллам [130] исследовали ту же область температур с улучшенным кри-остатом. Аткинса и Осборна, оказалось, что резкий рост скорости, отмеченный в первой работе, происходит более плавно и, кроме того, он наблюдался здесь примерно при 0 6 К, а не при 0 4 К ( фиг. Более того, оказалось, что величина скорости м2 при 0 1 К на 40 м / сек превышает значение, указанное Аткинсом и Осборном. После этого остается мало сомнения и том, что в первой работе температура гелия, в котором изучалось распространение импульсов второго звука, была выше температуры парамагнитной соли, служившей в качестве хладоагента и термометра. [39]
Оставляя в стороне закритические режимы, рассмотрим распределение местных коэффициентов теплоотдачи по поверхности цилиндра при обтекании его воздухом. На рис. 5 - 6 это распределение дано для нескольких значений числа Re. Как видим, между точками разветвления потока и отрыва пограничного слоя качественно повторяется закономерность, разъясненная уже для случая течения внутри трубы. Коэффициент а имеет максимальное значение там, где пограничный слой наиболее тонок, вблизи же миделева сечения он минимален. Темп уменьшения а сперва относительно невелик в связи с тем, что скорость вне пограничного слоя на начальном его участке быстро возрастает в отличие от поведения скорости в ядре потока, текущего внутри трубы. В кормовой области а от минимума растет до нового максимума в задней точке. К этому месту наиболее интенсивно подтекают вихревые образования, заполняющие кормовую область. Сопоставляя тепловую нагрузку лобовой и кормовой частей цилиндра, можно видеть, что вторая работает слабее первой. Однако при увеличении числа Re относительная роль кормовой части возрастает. При Re я 3 104 обе половины цилиндра принимают равное участие в теплоотдаче. [40]
Последующая фильтрация растворов через эти каналы снижает воздействие их на керн в целом. Исследования под микроскопом показали, что наиболее прочные образцы их имели поровый ( као-линито-карбонатный), а наименее прочные - пленочный ( хлоритовый) цементы. С увеличением карбонатности повышается и прочность кернов. Последняя зависимость в основном происходит при поровом виде цемента с преимущественным содержанием карбонатной и каолинитовой фракций. Влияние объемной скорости прокачки растворов на вид фильтрации изучалось при различных ее скоростях, в пределах от 1 до 12 см3 / мин на 1 см2 площади кернов. С увеличением скорости фильтрации растворов уменьшается количество разновидностей групп фильтрации с преимущественным переходом ее вида в поро-воканальную группу, в связи с чем повышается прочность кернов. Такое поведение скорости фильтрации объясняется тем, что кислотный раствор в первую очередь проникает в поры и фильтрационные каналы больших размеров. [41]
Последующие работы в основном ставили своей целью более подробно и точно изучить эффект, который обнаружили Поллам и Скотт. Лткинс и Осборн [129] провели измерения скорости до температуры 0 1 К. Подобные эксперименты и этой области температур очень трудны, и работа Аткинса и Осбор-на является первой попыткой количественно изучить поведение скорости второго звука. К наблюдался резкий подъем до 120 м / сек, который сменяется плавным ростом до значения 150 м / сек при 0 1 К. Тремя годами позже до - Клерк, Хадсон и Поллам [130] исследовали ту же область температур с улучшенным кри-остатом. Хотя общие особенности поведения скорости и2 соответствовали наблюдениям Лткннса и Осборпа, оказалось, что резкий рост скорости, отмеченный в первой работе, происходит более плавно и, кроме того, он наблюдался здесь примерно при 0 6 К, а не при 0 4 К ( фиг. Более того, оказалось, что величина скорости: и 2 при 0 1 К на 40 м / сек превышает значение, указанное Аткинсом и Осбориом. После этого остается мало сомнения в том, что в первой работе температура гелия, в котором изучалось распространение импульсов второго звука, была выше температуры парамагнитной соли, служившей в качестве хладоагента и термометра. [42]
Страницы: 1 2 3