Поведение - спектр
Cтраница 2
Высокая чувствительность спектральной плотности уровня к поведению турбулентного спектра в интервале волновых чисел х хт позволяет исследовать ( гл. [16]
Приведенные результаты позволяют сделать определенные выводы и о поведении спектров поля и () в окрестности нулевой точки пространства волновых векторов. В таком случае и фунции 62 ( k), a / ( k) и a2 ( k) в правой части (5.72) также могут быть разложены в ряды Тэйлора. Но из условий (5.73) легко следует, что а / ( 0) 0 при всех /, так что и а2 ( 0) 0; поэтому ясно, что ряды Тэйлора функций a / ( k) начинаются с членов первого порядка, а функций a2 ( k) и b2 ( k) - с квадратичных членов. [17]
Как видно из рис. 11.13, наиболее разительной чертой поведения спектров ЭПР нитроксильных радикалов в области их медленного вращения является значительное смещение внешних пиков по полю; протяженность спектра при этом увеличивается приблизительно в два раза. Отличие введенных к настоящему времени параметров друг от друга состоит в том, по какому из пиков производится наблюдение и каким образом эти параметры нормированы. [18]
Проведение в процессе формовки контроля уровня флуктуации позволяет судить по особенности поведения спектров о физической природе процессов на поверхности автокатодов, скорости и характере ее перестройки. [19]
В основу способа, предложенного в [47], положено то обстоятельство, что изменения внутреннего масштаба турбулентности оказывают существенное влияние на поведение спектра флуктуации интенсивности оптического излучения в области высоких частот и слабо влияют на низкочастотную часть спектра. [20]
Исследование начнем с рассмотрения поведения изолированной капли в покоящемся газе, а затем рассмотрим процесс массообмена ансамбля капель в покоящемся газе и турбулентном потоке газа, движущемся в трубе Затем проанализируем поведение спектра капель, вводимых в поток газа с помощью распыливающих форсунок. [21]
Наиболее тонкие методы потребовались в § 5, 6 для установления того факта, что тот или иной характер поведения вектор-функций f ( z) в окрестности данной вещественной точки определяет поведение спектра самосопряженных расширений оператора А в этой окрестности этой точки. [22]
К, внешнее магнитное поле с индукцией 5 кЭ не вызывает никаких изменений. Такое поведение спектра показательно для диамагнитного состояния железа. [24]
 |
Шумы боковых полос в электронных. [25] |
На этот фон наложена последовательность пиков шума, превышающих условный уровень на 20 дб и обладающих полосой около 0 5 Мгц. Такое поведение спектра шума является также результатом колебаний положительных ионов. Предварительные измерения [128] частотной модуляции показывают, что среднеквадратичное значение девиации составляет около I-10 кгц. [26]
Получены идентичные спектры NaHFj, KHFa и NHiHFj в таблетках КС1, в то время как спектры суспензий этих веществ в нуйоле получились различными. Объяснение поведения спектров дается на основе образования смешанных кристаллов в таблетках К. [27]
Спектр од-ночастичного рассеяния обнаруживает спад вблизи qvf, но этот спектр появляется в конфигурации рассеяния с ( уг) - поляризацией, что оказалось неожиданным, поскольку эффективная масса изотропна. Причина такого поведения спектра одпочастнчного рассеяния будет рассмотрена ниже при обсуждении рассеяния света флуктуациями спиновой плотности. [28]
В этом параграфе на основе принципа максимума получаются равномерные относительно 0 t оо оценки решения уравнения коагуляции в случае конкретных ядер, представляющих интерес для описания реальных процессов коагуляции. Такие оценки позволяют грубо судить о характере поведения спектра при больших размерах частиц на протяжении всего процесса коагуляции, поскольку оценки не меняются с течением времени. [29]
III, § 1), было изучено поведение спектров ЯМР при более низких температурах. [30]
Страницы: 1 2 3