Cтраница 2
Отсюда следует, что коллектив, как целое, является системой, качественно отличной от отдельных частиц, и его поведение подчиняется иным закономерностям по сравнению с поведением отдельных частиц. Такими закономерностями являются статистические закономерности. [16]
Этот второй факт следует считать исключительной удачей для науки, ибо без него динамическое поведение больших тел могло бы остаться непостижимым и никак не указывало бы на конкретный вид тех законов, которые управляют поведением отдельных частиц. Как мне кажется, Ньютон столь упорно настаивал на своем третьем законе в том числе и потому, что без третьего закона динамическое поведение было бы просто невозможно перенести с микроскопического уровня на макроскопический. [17]
Макроскопическая электродинамика, описывающая внешнюю сторону явлений, по отношению к электронной теории является теорией феноменологической, подобно тому, как, например, термодинамика является феноменологической теорией по отношению к молекулярно-кинетической теории, которая принимает во внимание поведение отдельных частиц вещества. [18]
В своей замечательной книге Природа физического мира Артур Эддингтон ( 12 ] ввел различие между первичными и вторичными законами. Первичным законам подчиняется поведение отдельных частиц, в то время как вторичные законы применимы к совокупностям, или ансамблям, атомов или молекул. Подчеркивание роли вторичных законов означает, что описания поведения элементарных компонент недостаточно для понимания системы как целого. [19]
Предположим, что прекращение роста фрактального кластера в неравновесных условиях связано с тем, что на граничной области в определенный момент теряется полное перекрытие областей эффективного взаимодействия и осуществляется разрыв фронта роста кластера. При этом теряется самосогласованность поведения отдельных частиц. Расстояние между соседними парамагнитными частицами начинает превышать определенное критическое расстояние, и частицы перестают видеть присутствие друг друга. [20]
Таким образом, если в классической теории можно выбрать некоторую замкнутую область, содержащую конечное число материальных точек ( или конечное число степеней свободы), для которых принципиально можно сформулировать точные классические уравнения движения ( динамическая закономерность), то в квантовой теории этого сделать уже невозможно, поскольку даже конечная область с конечным числом электронов будет содержать с учетом флуктуационных ударов со стороны виртуального поля бесконечное число степеней свободы. Иными словами, если в классической теории на базе поведения отдельных частиц изучают движение их совокупности ( классическая статистическая физика), то в квантовой механике, наоборот, на базе статистических закономерностей пытаются судить о движении отдельной частицы. [21]
Реакция описывается в системе отсчета, в которой полный импульс равен нулю ( см. разд. Как это свойственно квантовой механике, действительное вычисление касается не поведения отдельных частиц, а среднего поведения статистического ансамбля. [22]
В другом методе исследования, развитом впервые Эйлером, рассматривается не поведение отдельных частиц, а изменение по времени параметров жидкости в фиксированных точках пространства; метод Эйлера во многих случаях удобнее метода Лагранжа - ив гидродинамике, и в газовой динамике им пользуются чаще. [23]
В действительности же функция / ( а, М) должна также включать член, зависящий от формы частицы или от жесткости молекулярных цепей. В данном случае возникает трудность общего характера, заключающаяся в том, что поведение отдельной частицы определяется суммарным напряжением сдвига, последнее же в свою очередь зависит от всех имеющихся в системе частиц. При решении подобной задачи в общем виде встречаются значительные трудности, которые пока не удается преодолеть. Тем не менее предложен ряд теоретических и экспериментальных подходов к решению подобной задачи. [24]
Активные исследования этого вопроса начались сравнительно недавно, после того как Л. А. Клячко удалось найти приемы, сводящие поведение совокупности частиц к поведению отдельной частицы. [25]
Наиболее наглядные представления возникают при изучении свойств газов, которые из-за сравнительно малого взаимодействия между частицами могут быть полностью описаны в терминах, относящихся к поведению отдельной частицы. Исследуя свойства газов, часто можно считать, что частицы вовсе не взаимодействуют друг с другом. Газ, состоящий из невзаимодействующих частиц, называют идеальным. Надо, правда, помнить, что равновесие в газе наступает только благодаря взаимодействию. [26]
Следовательно в зависимости от дисперсности б, концентрации n / N, температуры граница лиофильности как некоторое критическое значение межфазной энергии ас, соответствующее условию агре-гативной устойчивости дисперсной системы, может лежать в очень широком интервале значений о ( 10 - 3ч - ЮмДж / м2), что удается выразить численно и сопоставить с экспериментальными данными. В этой развиваемой нами системе представлений лиофильность ( и как альтернатива - лиофобность) не есть свойство поверхности как таковой ( и не есть, как правило, характеристика поведения отдельной частицы) - это понятие выступает как свойство системы, как одно из проявлений универсальной физико-химической закономерности - конкуренции потенциальной энергии сцепления частиц дисперсной фазы и кинетической энергии, связанной с их участием в тепловом движении. Вместе с тем, в основе развиваемой схемы лежит оценка глубины wl первичного ( ближнего) потенциального минимума для индивидуального контакта, прежде всего, по отношению к величине kT, и их сопоставление в широком интервале варьирования родственности среды и дисперсной фазы. [27]
Существует два метода изучения движения частиц. Один из них, называемый методом Лагранжа, изучает движение в пространстве каждой индивидуальной частицы, другой, называемый методом Эйлера, изучает движение, происходящее в каждой точке пространства в любой момент времени, а поведением отдельных частиц не интересуется. [28]
Изменение структуры и накопление повреждений вызывают разрывы непрерывности в областях самопроизвольной намагниченности, следствием чего является образование магнитных зарядов, оказывающих существенное влияние на магнитные и электрические свойства материалов. Для моделирования взаимосвязи электрических и магнитных свойств материала с распределением структурных деформаций и напряжений, весь исследуемый объем представляется совокупностью идеализированных магнитных частиц, обладающих одноосной анизотропией. Поведение отдельной частицы подчиняется уравнению, устанавливающему энергетически наиболее выгодное состояние. [29]
Гидродинамическим взаимодействием FT называется взаимодействие двух незаряженных частиц на близких расстояниях. Эффекты такого взаимодействия почти не изучены. Они имеют заметное влияние на поведение отдельной частицы. [30]