Поведение - электрон
Cтраница 1
 |
Зонная структура собственного полупроводника. а - невозбужденного. б - возбужден. [1] |
Поведение электронов и дырок удобно рассматривать на языке состояний, сопоставляя электрону занятое состояние в зоне, дырке - свободное состояние. Это позволяет усмотреть симметрию между зоной проводимости и валентной зоной: в зоне проводимости занятые состояния перемещаются на фоне свободных состояний, в валентной зоне - свободные состояния перемещаются на фоне занятых. [2]
Поведение электронов в малых частицах существенно отличается от их поведения в изолированных атомах или в массивном теле. [3]
Поведение электрона мы должны характеризовать функцией - ф, квадрат которой укажет вероятность нахождения электрона в какой-либо точке дозволенного отрезка. [4]
Поведение электронов и соответствующие изменения формы их орбит могут быть весьма сложными, хотя явление дифракции по своей сути очень простое. Наше рассмотрение, проведенное для простой кубической решетки, можно обобщить и на случай гранецентрированной кубической и объемноцент-рированнбй кубической решеток. [5]
Поведение электрона а ящике не очень отличается от поведения электродов в реальных молекулах; в лч. СЭМО дает в приближенном выражении идею об энергиях спектроскопических перекодов; сейчас мы увидим, что ее можно использовать для оценки интенсивности. [6]
Поведение электронов в твердых телах описывается, в принципе, уравнением ТТТре-дингера; однако из него, не делая приближений, крайне трудно найти решения для уровней энергии электронов и волновых функций. Были созданы модели твердых тел, позволившие на редкость успешно объяснить многие физические явления, такие как электронная теплоемкость и сверхпроводимость. [7]
Поведение электронов в заполненной и незаполненной зонах существенно различается. Внешнее электрическое поле в кристалле может вызвать изменение в движении электронов не полностью заполненной зоны и не изменяет движения электронов в зоне, заполненной полностью. [8]
Поведение электрона мы должны характеризовать функцией г з, квадрат которой укажет вероятность нахождения электрона в какой-либо точке дозволенного отрезка. [9]
 |
Электрон в зоне. [10] |
Поведение электрона в разрешенной зоне таково, что он может рассматриваться как свободный, например, когда он принадлежит всему кристаллу ( делокализован) и имеет возможность свободного перемещения по нему. Однако есть и существенное различие между электроном свободным и находящимся в зоне. Это различие заключается хотя бы в том, что обнаруживается некоторая аномалия при рассмотрении кинетической энергии электронов. У дна зоны эта энергия может быть приближенно описана уравнением. [11]
Поведение электрона в разрешенной зоне таково, что он может рассматриваться как свободный. Например, он принадлежит всему кристаллу ( делокализован) и может свободно перемещаться в нем. Однако есть и существенное различие между свободным электроном и находящимся в зоне. Различие это заключается хотя бы в том, что обнаруживается некоторая аномалия при рассмотрении кинетической энергии электронов. У дна зоны эта энергия может быть приближенно описана уравнением W - mv2 / 2, где W - кинетическая энергия электрона; v - его скорость, а величина т / 2 носит название эффективной массы. Даже вблизи дна зоны это выражение справедливо лишь в том случае, если величину эффективной массы взять отличную от таковой для свободного электрона. Пусть электрон е - находится вблизи потолка зоны ( рис. 11, а), отличительной чертой которой является то, что ниже подуровня, на котором находится электрон, имеются незанятые подуровни. [12]
Поведение электронов, как показали эксперименты, не подчиняется неоклассической теории. Согласно ей электронный перенос теплоты должен быть в десятки раз меньше ионного из-за того, что ширина электронных траекторий - спиралей гораздо меньше ионных. [13]
 |
Вероятность обнаружения s - электрона атома водорода в зависимости от расстояния от ядра. [14] |
Поведение электрона в атоме можно еще иллюстрировать таким образом: предположим, что мы в состоянии фиксировать положение электрона большое число раз в следующие друг за другом моменты времени. Построим пространственную модель, отметив в ней точками найденные положения электрона. Модель будет представлять множество точек, расположенных в виде облака, симметрично окружающего ядро. Плотность облака будет наибольшей вблизи ядра и быстро спадает к периферии атома. [15]
Страницы: 1 2 3 4