Cтраница 2
ПСКЭ можно прямо находить характеристики реджевского поведения различных спиновых амплитуд и определять их фазы без обращения к поляризационным или каким-либо другим: измерениям величин, зависящих от спина. Таким образом, довольна значительную часть информации, содержащуюся в амплитудном анализе яЛ / - рассеяния при энергии 6 ГэВ, который обсуждался в разд. ПСКЭ решения, полученные фазовым анализом при энергиях, меньших 2 ГэВ, в предположении о реджевском поведении. [16]
Были и другие попытки определить асимптотическое поведение скейлинговых структурных функций Ft ( v / Q2) для больших v / Q2, используя причинные представления Дезера - Гильберта - Су-дармана или Йоста - Лемана - Дайсона для коммутаторов тока. Эти исследования, однако, показали только, что данные представления Рг ( v / Q2) совместимы с реджевским поведением. Предположения, необходимые для доказательства того, что реджевские полюса доминируют в FI, по существу эквивалентны предположениям о том же реджевском поведении р ( Q2) по Q2, что, в свою очередь, эквивалентно конечному результату. [17]
Различные резонансные вклады имеют различные зависимости от t вследствие того, что каждый вклад содержит d - ( zs), где / - спин резонанса. Эти функции вращения являются осциллирующими по переменной zs ( а следовательно, и по t при фиксированном s) и можно показать, что при некоторых значениях плевая часть (7.3.4) обращается в нуль. Для Jm A ( v, t) это происходит при t - 0 15 ГэВ2, причем это пересечение с нулем появляется и в реджевской амплитуде. Для Jm A ( v, f) этой точке соответствует t ж - 0 55 ГэВ2, которое совпадает с положением нефизического нуля ( см. разд. Для того чтобы построить реджевское поведение с правильной зависимостью вычетов от t нужно учесть вклады различных резонансов. [18]