Поверхность - тяжелая жидкость
Cтраница 1
Поверхность тяжелой жидкости, налитой в сосуде, должна быть горизонтальна, потому что при этом условии центр тяжести жидкости занимает самое низкое возможное для него положение. Действительно, всякое отступление от горизонтальной поверхности AS ( фиг. [1]
При изучении волн на поверхности тяжелой жидкости важное значение имеет приближение мелкой воды - предположение о малой сравнительно с длиной рассматриваемых волн глубине бассейна. В этом приближении удается развить нелинейную теорию для волн конечной амплитуды. Эта теория сводится к системе гиперболич. [2]
Точная теория волн устоявшегося вида на поверхности тяжелой жидкости, Гостехиздат. [3]
Задачи обтекания тела, движущегося под поверхностью тяжелой жидкости, чрезвычайно сложны. Даже в самой простейшей постановке, когда жидкость считается идеальной и несжимаемой и не возникает режима кавитации, трудности, которые связаны с исследованием этих задач в строгой нелинейной постановке, кажутся пока еще непреодолимыми. В последние годы применение современных методов функционального анализа позволило далеко продвинуть математическое изучение моделей идеальных и вязких течений. Был доказан ряд теорем существования и единственности. Эти результаты относятся главным образом к тем задачам, в которых область фиксирована. Задачи со свободными границами значительно более трудны. [4]
Первые исследования, связанные с приближенной теорией длинных волн на поверхности тяжелой жидкости, принадлежат Лагранжу и относятся к 1781 г.; имя Лагранжа носит основное дифференциальное уравнение распространения волн и первая формула скорости их распространения. Классическим мемуаром, содержащим строгую теорию волн малой амплитуды, является появившийся в ] 815 г. мемуар Коши. [5]
Ценнейшим вкладом в современную гидродинамику являются работы А. И. Некрасова, посвященные теории распространения волн на поверхности тяжелой жидкости. [6]
В § 13 в качестве примера были изложены результаты А. И. Некрасова по теории волн на поверхности тяжелой жидкости. [7]
В том же VIII Отделе второй книги Начал впервые сделана попытка дать теорию волн на поверхности тяжелой жидкости - воды. Ньютон исходит из схемы сообщающихся сосудов. Представим себе, что волны на поверхности воды образуют двумя своими последовательными гребнями и промежутком между ними нечто вроде трубы с поднятыми двумя коленами цитированного предложения. И физическая схема, и полученный результат тут, конечно, гораздо менее удачны, чем в теории звуковых волн. И действительно, само явление значительно сложнее. [8]
Ответим здесь примыкающую частично к теории установившихся волн и теории струй задачу о глиссировании пластинки по поверхности тяжелой жидкости, исследовавшуюся первоначально Вагнером и Сретенским. [9]
В следующей работе А.И. Некрасов ставит давно уже требовавшую разрешения задачу о распространении волн установившегося вида на поверхности тяжелой жидкости при условии, что при решении не отбрасываются, как это обычно делается, квадраты скоростей. Еще в 1802 г. Герстнером и в 1863 г. Rankine oM было получено решение, строго удовлетворяющее уравнениям движения для жидкости бесконечной глубины, но значение этого решения умаляется тем обстоятельством, что движение внутри волны не является безвихревым. [10]
Статья о турбулентности - скорее всего, речь идет о статье Л.И. Седова Плоская задача о глиссирований на поверхности тяжелой жидкости / / Труды конференции по теории волнового сопротивления. [11]
Близким по методу к группе работ по глиссированию является исследование М. Д. Хаскинда ( 1942) о колебаниях пластинки на поверхности тяжелой жидкости. Однако его нельзя непосредственно рассматривать как работу о глиссирующей пластинке, так как горизонтальная скорость пластинки предполагается малой, а смоченная длина при колебаниях постоянной. В последующей работе М. Д. Хаскинда ( 1955) скорость рке не является малой, но смоченная длина при колебаниях продолжает считаться постоянной. [12]
С этим условием связаны основные трудности решения подобных задач: вход тела в жидкость или выход тела из-под поверхности жидкости, глиссирование тела по поверхности тяжелой жидкости; движение тела, частично или полностью погруженного в тяжелую жидкость, волны на поверхности тяжелой жидкости. [13]
При - Re - - oo уравнение ( 5 - 75) принимает канонический вид уравнения Кортевега де Фриза, полученного в конце прошлого века для волн на поверхности тяжелой жидкости конечной глубины. [15]
Страницы: 1 2