Поверхность - нулевой поток
Cтраница 1
Поверхность нулевого потока отмечена пунктиром. [1]
 |
Диаграммы распределения электронной плотности в ВеН ( X. 2. [2] |
Пунктиром обозначены поверхности нулевого потока, определяющие вириальные фрагменты. [3]
Граница подвижного слоя ( или поверхность нулевого потока) всегда находится ниже кромки переливного борта. Ее положение не зависит от глубины ротора и скорости его вращения. [5]
В тех случаях, когда поверхности нулевого потока выделяют фрагменты, которые соответствуют электронным парам остова или валентной связи, метод вириального разбиения приводит к наилучшему разграничению систем, как это имеет место, например, для молекул LiH и LiH. [6]
Известное исключение составляет метод Бейдера, основанный на анализе поверхностей нулевого потока и теоремы вириала. Во всех других схемах оперируют энергиями связей, относящимися к полным электронным энергиям и поэтому имеющими гораздо большую величину, чем эмпирические энергии связей и теплоты образования молекул. Теоретические обоснования систематик по связям подразделяются на три типа: 1) с использованием теории валентных связей, в которой базисные МО являются ор-биталями связей, 2) с применением методов локализации и 3) с разбиением пространства R3 на лоджии. Это грубое допущение сильно ограничивает использование таких подходов. [7]
Этому отвечает угол а 80, приводящий к поверхности, которая аппроксимирует поверхность нулевого потока, как и в случае основного состояния молекул ВеН и ВН. Однако смешанная информационная функция I ( P, Qe, й) не минимизируется этой процедурой, как в случае предыдущих разбиений на две и три лоджии. Вместо этого I ( P, Qc, й) продолжает уменьшаться с увеличением а, что в результате приводит к увеличенной лоджии связи и уменьшенной несвязывающей лоджии. Смешанная информационная функция достигает минимума для ис-чезающе малой несвязывающей лоджии. Последняя строка в табл. 7 ( а 179 5) соответствует несвязывающей лоджии, ограниченной в пределах 1, с заселенностью 2 - 10 - 6 электрона. Для корректного сравнения значений I ( P, Q) необходимо, чтобы полное число лоджий и полное число электронов были одинаковыми в сопоставляемых ситуациях. Так, мы определяем вероятности разбиения на три лоджии в пределе, когда одна из них становится исчезающе малой. В случае пробной поверхности такого типа вероятность распределения ( 2, О, 3) максимальна, когда I ( P, Qc, Qn) минимизирована для возбужденного состояния. [8]
Ближе к какой из стенок кольцевого канала, внутренней или внешней, расположена поверхность нулевого потока количества движения. [9]
Подвижной слой жидкости можно рассматривать условно состоящим из двух частей - нижней, расположенной между поверхностью нулевого потока и кромкой переливного борта, и верхней, расположенной над кромкой переливного борта. [11]
Для некоторых молекул, как это было показано ранее ( Бей-дер, часть I), лоджии связи очень напоминают фрагменты поверхностей нулевого потока. В таких случаях в объеме связи применима теорема вириала. Лоджии, соответствующие связи, автономны. Они практически не изменяются при сильных возмущениях, например при введении нового атома в молекулу. Таким образом, при переходе от одной молекулы к другой лоджии связи трансферабельны. [12]
Таким образом, в отсутствие внешних сил возможно разбиение полной энергии системы и отнесение ее частей к определенным областям молекулы, ограниченным поверхностью нулевого потока. [13]
Распределение зарядовой плотности в LiH ( X 22) и LiH ( X [ S) представлено на рис. 1; пунктиром обозначена поверхность нулевого потока, которая определяет ( Li) - и ( Н) - фрагменты. [14]
Последующие данные в табл. 9 относятся к разбиению ВеН2 на три лоджии, использующему для определения лоджий ( Н) - и ( Be) - фрагментов поверхность нулевого потока. Основные особенности этих результатов аналогичны полученным при лучшем разбиении на три лоджии. Метод вириального разбиения приводит, как и для основных состояний двухатомных молекул ВеН и ВН, к фрагментам, аналогичным наилучшим лоджиям, для которых 1 ( Р, и) и флуктуации в N ( Q) минимальны. [15]
Страницы: 1 2