Поверхность - сток
Cтраница 3
Когда средняя высота по вертикали, при которой жидкость покидает пористую среду, меньше той, при которой она поступает в последнюю, сила тяжести принимает на себя роль движущего агента, создающего течение в среде и через поверхности стока. Эта сила в действительности является градиентом потенциальной энергии жидкости, так как он перемещает последнюю от более высоких уровней поглощения к пониженным уровням стока. По мере того как жидкость перемещается от поверхности поглощения, она использует свою потенциальную энергию на преодоление сопротивления пористой среды. Более того, обладая тенденцией падать к нижнему уровню, жидкость в общем случае будет отрываться от верхней границы пористой среды и давать начало образованию свободной поверхности, создающей естественный контур зоны насыщения, над которой среда будет сухой и свободной от жидкости. Капиллярными явлениями мы пренебрегаем. [31]
С целью повышения эффективности разработки нефтяных и газовых месторождений, повышения продуктивности работы скважины в нефтяной практике все более широкое применение находит конструкция скважин с наклонными и горизонтальными участками ствола, проведенными по продуктивному пласту, для увеличения поверхности стока нефти или газа в скважину. Геофизическое информационное обеспечение таких скважин при их строительстве и в. [32]
Создание условий, при которых каналы связи функционировали бы нормально, является одной из важнейших задач исследователей, занимающихся проблемой вскрытия и обработки трещинных коллекторов, так как вследствие серьезного механического повреждения эксплуатационного забоя и возникновения непосредственно на его поверхности стока экранирующих элементов, препятствующих течению газожидкостной смеси, может быть пропущен ценный промышленный объект, вскрытый в процессе бурения. [33]
Вследствие требования, чтобы тангенциальная скорость вдоль поверхности стока была непрерывна при переходе от оконечности свободной поверхности в поверхность фильтрации, непосредственно вытекает, что для наклонов поверхности стока, которые равны или более 90, свободная поверхность должна встретиться с поверхностью фильтрации или поверхностью стока тангенциально. В том случае, когда наклон поверхности стока менее 90, это же самое условие приводит к заключению, что свободная поверхность не будет более тангенциальной к поверхности стока, но будет пересекать ее скорее вертикально. [34]
Одна грань его AA D D служит границей пласта с областью питания, противоположная грань ВВ С С является поверхностью стока. Можно вообразить, что поверхность стока отграничивает пласт от прямолинейной галереи длиной а, в которую стекает жидкость из пласта. Грани AA D D и DD C C непроницаемы для жидкости. [35]
Вследствие требования, чтобы тангенциальная скорость вдоль поверхности стока была непрерывна при переходе от оконечности свободной поверхности в поверхность фильтрации, непосредственно вытекает, что для наклонов поверхности стока, которые равны или более 90, свободная поверхность должна встретиться с поверхностью фильтрации или поверхностью стока тангенциально. В том случае, когда наклон поверхности стока менее 90, это же самое условие приводит к заключению, что свободная поверхность не будет более тангенциальной к поверхности стока, но будет пересекать ее скорее вертикально. [36]
Тогда если остальные граничные условия будут смоделированы электрическим путем, аналогично моделям негравитационного течения ( гл. Разумеется, необходимо отрегулировать значение потенциала вдоль участка поверхности стока так, чтобы оно также линейно возрастало с увеличением вертикальной координаты, ибо величина давления вдоль поверхности стока над уровнем жидкости на стоке должна иметь постоянное значение, как это имеет место над свободной поверхностью. Этого можно легко достичь, прикрепив к поверхности стока над уровнем стекающей жидкости полоску высокой проводимости и приложив к ее верхнему и нижнему концам соответственные потенциалы стока и поглощения. Как только будет найдена свободная поверхность, можно будет дать отображение внутреннего распределения потенциала и линии тока точно так же, как это делается в электрических моделях негравитационных течений. [37]
Этот вывод связан с более высокими плотностями на поверхностях стока, где т1, и более чем компенсирует пониженные градиенты давления на стоке, получающиеся в случае изотермического потока. [38]
Отсюда следует, что скорость будет равна нулю в пяте плотины и возрастает до максимума вверх по склону ее. Тог же тип колебаний скорости будет приблизительно иметь место и на поверхности стока ниже поверхности фильтрации. В месте пересечения поверхности фильтрации и уровня вытекающей жидкости скорость будет бесконечна, но будет резко падать по мере приближения к оконечности стока свободной поверхности. [39]
Наконец, геометрическая форма свободной поверхности, которая предусматривается теорией Дюпюи-Форхгеймера, дает очень плохое приближение к истинному ее значению ( фиг. Это несоответствие является следствием полного пренебрежения этой теорией поверхности фильтрации на поверхности стока. В свете этих трудностей становится ясным, что успех теории Дюпюи-Форхгеймера, располагающей формулами, которые даются ею для определения величины расхода в практических целях и которые воспроизводят истинные значения величины расхода при линейном и радиальном гравитационных течениях, следует считать совершенной случайностью. Однако совершенно иной комплекс допущений, как это будет показано ниже, также приводит к идентичным формулам расхода. Эти допущения с физической стороны, повиди-мому, особенно соответствуют целям подсчета величины расхода при гравитационном течении. Несмотря на фундаментальное значение задачи радиального гравитационного течения в скважину, до 1927 г. не было предложено ничего нового, кроме применения упомянутой теории Дюпюи-Форхгеймера. Тогда же эта теория была впервые поставлена под сомнение и было предпринято решение рассматриваемой проблемы непосредственными методами теории потенциала. [40]
В частности, большинство рассмотренных детально задач относилось к единичной скважине как к поверхности стока жидкости, которая питается с контуров окружающего скважину песчаника или пористой среды. Решения, полученные для этих задач, давали описание режима отдельных скважин при различных геометрических и физических условиях среды в целом. Детально рассмотренные стороны этих решений относились в основном к непосредственной близости индивидуальных скважин, например, распределение давления у скважин с частичным вскрытием пласта или же явление, встречающееся в проблеме водяных конусов. [41]
 |
Схема прямолинейно-параллельного У / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / / /., ттг тг гя if ЙЯТЯПРР СКПЯ-ЖИН.| Схема прямолинейно-параллельного течения в пласте. [42] |
Пласт, в котором имеет место прямолинейно-параллельный поток, удобно схематизировать в виде прямоугольного параллелепипеда высотой h ( толщина пласта), шириной В и длиной Црис. Левая грань является контуром питания, здесь давление постоянно и равно рк, правая грань - поверхность стока ( галерея) с давлением рг. Все остальные грани непроницаемы. [43]
Система сбора дренажных вод ( закрытый дренаж, осушительные канавы) необходима для вывода избыточной воды из поверхностного слоя почвы и защиты подземных водоносных горизонтов от загрязнения азотом, фосфором, растворенными органическими веществами. В нормальном режиме работы полей загрязненность дренажных вод складывается в завнсимостн от количества и качества подземных и фильтрующихся с поверхности стоков. [44]
Следует заметить, что это превышение связано по существу с более высокой плотностью течения при адиабатическом расширении по сравнению с изотермическим расширением на поверхности стока при равной плотности на поверхности поглощения. Фактически разница в плотностях более чем компенсирует пониженные градиенты давления на выходе из системы с неизотермическим течением. [45]
Страницы: 1 2 3 4