Cтраница 3
Следующей важной проблемой является локализация интерференционных полос. Как уже говорилось в гл 2, интерференционное поле, которое образуют два полностью когерентных источника, является нелокализованным. При этом образуются поверхности вращения второго порядка, в каждом сечении которых получаются интерференционные полосы. Если на пути световых пучков поместить оптические элементы, то интерференционное поле соответствующим образом трансформируется, но остается нелокализованным. [31]
К ним относятся поверхности, образованные вращением кривых второго порядка: эллипса, параболы и гиперболы вокруг их осей. Поверхность, образованная вращением эллипса, носит название эллипсоида вращения. Гипербола имеет две оси - действительную и мнимую. К поверхностям вращения второго порядка относится и сфера, которую можно рассматривать как частный случай эллипсоида вращения. [32]
В первом мемуаре 3, посвященном этому вопросу, Лагранж не ограничился исследованием наименьшей критической силы, а рассмотрел так называемые критические силы высших порядков, когда изгиб оси стержня происходит по двум, трем и большему числу полуволн синусоиды. Лагранж изучил зависимость стрелы прогиба от величины нагрузки в случае, когда последняя превышает критическое значение. Лагранж решил также задачу о продольном изгибе стержня, ограниченного какой угодно поверхностью вращения второго порядка. [33]