Поверхность - энергия
Cтраница 2
Динамическая система определена, если задана поверхность энергии и находящаяся на этой поверхности изображающая точка. [16]
Дискретность волнового вектора приводит к дискретности поверхностей энергии в зоне Бриллюэна. Они образуют большое число подуровней ( или уровней) энергии. Однако, так какД / с, - величина малая ( к / - квазинепрерывная величина), то и Е ( к) является величиной квазинепрерывной. [17]
Дискретность волнового вектора приводит к дискретности поверхностей энергии в зоне Бриллюэна. Они образуют большое число подуровней ( или уровней) энергии. [18]
 |
График зависимости поверхностной энергии от дисперсности частиц. [19] |
На рис. 91 приведен график зависимости поверхностей энергии от дисперсности частиц, из которого следует, что с увеличением дисперсности удельная поверхностная энергия коллоидной системы возрастает, но когда степень дисперсности приближается к молекулярной - резко снижается. Таким образом, удельная поверхностная энергия достигает максимума в коллоидных системах. [20]
На рис. 10.6 показано, как располагается поверхность энергии Гиббса при температуре Т Tjf. По вертикали отложена - Gm вместо Gm, потому что так легче проследить за установлением равновесия в системе. Точки составов, покоящиеся на мембране, отвечают максимуму функции - Gm ( или минимуму Gm) и соответствуют устойчивому равновесию. Если точки остаются на поверхностях энергии Гиббса, то они соответствуют однофазной системе. Если точки располагаются между поверхностями, то они соответствуют равновесию между двумя или тремя фазами. Обратим также внимание ( см. рис. 10.6) на то, что при Т ТЕ плоскость Р, покоящаяся на вершинах поверхностей энергии Гиббса а, / 3 и 7 фаз, является касательной к этим поверхностям. С изменением температуры изменяется взаимное расположение энергетических поверхностей. При ТЕ энергетическая поверхность четвертой фазы ( жидкой) находится выше трех других, и ее четыре поверхности имеют общую касательную плоскость. [22]
Из-за многочисленных трудностей, которыми сопровождается определение поверхности энергии в случае реакций больших молекул, основные данные энергетических диаграмм желательно получить экспериментально. Если энергетическая диаграмма имеет максимум, как на рис. 2, то высота его определяет скорость реакции. [23]
Теория явлений переноса в случае несферической формы поверхностей энергии e ( k) весьма сложна и остается незавершенной до настоящего времени. [24]
Пуанкаре является как раз ограниченность этой так называемой поверхности энергии. Пользуясь теоремой Лиувилля ( не останавливаясь на несущественных для нашей цели деталях), легко выяснить, что происходит на этой поверхности. Все, что следует сделать, - это взять поверхность, близкую к указанной, и рассмотреть малый цилиндрический ( шрокаташшй) объем, ограниченный этими двумя близкими поверхностями. Теорема Лиувилля утверждает, что этот объем является инвариантом движения. Теперь мы должны рассмотреть, что же будет происходить на пашей поверхности, если другая неограниченно сближается с ней. [25]
Для полного описания многоатомной молекулы необходимо-знать ряд многомерных поверхностей энергии, которые в свок очередь можно аппроксимировать суперпозицией многих двумерных кривых потенциальной энергии. Такая аппроксимация вполне оправдана. По крайней мере, двухатомную молекулу легко наглядно представить себе, а выводы, сделанные из ее рассмотрения, можно распространить на общий случай многоатомной молекулы. [26]
Мы предполагаем, что имеется набор кристаллографически эквивалентных эллипсоидальных поверхностей энергии, ориентированных вдоль направлений ( 111) в зоне Бриллюэна. [27]
Вычисление кинетических коэффициентов удобно свести к интегрированию по поверхности энергии с последующим интегрированием по энергии. Вычисления имеют более простой вид для сферических поверхностей энергии, поэтому для упрощения расчетов эллипсоидальные поверхности энергии преобразуются в сферические соответствующим выбором масштаба вдоль осей эллипсоида. [28]
Вычисление кинетических коэффициентов удобно свести к интегрированию по поверхности энергии с последующим интегрированием по энергии. Вычисления имеют более простой вид для сферических поверхностей энергии, поэтому для упрощения расчетов эллипсоидальные поверхности энергии преобразуются в сферические соответствующим выбором масштаба вдоль осей эллипсоида. [29]
Представление о стабильности ядер, получаемое с помощью поверхности энергии ядер, весьма наглядно, однако в изобарных сечениях оно не совсем точно воспроизводит соотношения стабильности. Для относительной стабильности двух ядер решающим является различие в атомных весах. Вследствие некоторого различия масс атома водорода и нейтрона различие в энергии двух ядер, расположенных в одном и том же изобарном сечении, не равно точно различию в атомном весе, так как при движении в изобарном сечении изменяется соотношение чисел протонов и нейтронов. Поэтому целесообразно в критических случаях представить отклонение атомных весов от целочисленности в отдельно взятом изобарном сечении на плоскости ZN. Но тогда уже отдельные изобарные сечения нельзя связать друг с другом. [30]
Страницы: 1 2 3 4