Боковая поверхность - проводник
Cтраница 1
Боковые поверхности проводника хорошо изолированы, следовательно, нормальная к границе CDEF составляющая напряженности электрического поля равна нулю. [1]
Остатки продуктов травления с поверхности платы или боковых поверхностей проводников удаляются после обработки в 10 % - ном ( по объему) растворе HNO3 или в разбавленной хромовой кислоте. Чистый алюминий инертен к воздействию травильного раствора смеси хромовой и серной кислот. [2]
Для этого достаточно найти поток вектора Пойнтинга через боковую поверхность проводника и отнести его к квадрату тока, проходящего по проводнику. [3]
 |
Растекание тока в зоне стягивания. [4] |
Поскольку мы пренебрегаем отдачей тепла в окружающую среду с боковой поверхности проводника в зонах стягивания и растекания, то необходимо считать, что все тепло, выделяющееся в этих зонах, передается контактирующим проводникам. [5]
Уравнение ( 39) справедливо при отсутствии теплообмена через боковую поверхность проводника тепла с окружающей средой. На практике это условие соблюдается тем точнее, чем эффективнее теплоизоляция конструктивных элементов. [6]
Тепло, выделяемое в 1 см длины проводника, расходуется на повышение его температуры и на теплоотдачу в окружающее пространство через боковую поверхность проводника. [7]
С; t0 - температура окружающей среды, С; А - коэффициент теплопередачи ( § 2 - 22); F - боковая поверхность проводника, ел2; Q - количество тепла, излучаемого телом путем лучеиспускания в 1 сек. [8]
Сравнение (60.4) с (60.5) показывает, что вся выделяемая в проводнике при прохождении электрического тока в виде теплоты энергия поступает из окружающего пространства через боковую поверхность проводника. Следовательно, передаваемая с помощью электрического тока энергия движется в окружающем проводник пространстве. Провода играют роль направляющих, вдоль которых движется электромагнитная энергия, причем плотность потока энергии в любой точке пространства определяется вектором Пойнтинга. [9]
Таким образом, на оси проводника ( г0) напряженность поля Я0, а по мере удаления от оси - растет прямо пропорционально расстоянию, вплоть до боковой поверхности проводника. [10]
Таким образом, на оси проводника ( г - 0) напряженность поля Н 0, а по мере удаления от оси растет прямо пропорционально расстоянию вплоть до боковой поверхности проводника. В точках, лежащих за пределами объема проводника, применение соотношения (3.6) приводит к формуле ( 3 1), согласно которой напряженность магнитного поля обратно пропорциональна расстоянию от оси проводника. [11]
В этом случае векторы Е и S имеют направления, противоположные изображенным на рис. 107.1. Следовательно, электромагнитная энергия не втекает, а, наоборот, вытекает через боковую поверхность проводника в окружающее его пространство. [12]
Таким образом, на оси проводника ( г 0) напряженность поля Я 0, а по мере удаления от оси - растет прямо пропорционально расстоянию, вплоть до боковой поверхности проводника. [13]
Если среда, окружающая цепь, ие обладает потерями, то поглощение энергии происходит лишь в действительном сопротивлении цепи и на основании формулы ( 5 - 9 - 4) определяется потоком вектора П0 через боковую поверхность проводников и полезной нагрузки направленным внутрь последних. [14]
Пусть боковая поверхность идеально проводящего проводника представляет собой бесконечный цилиндр, поперечное сечение которого ограничено контуром С. Требуется определить поверхностную плотность заряда cr ( s) на контуре С поперечного сечения. [15]
Страницы: 1 2