Боковая поверхность - проводник
Cтраница 2
 |
Растекание тока в зоне стягивания. [16] |
Если не учитывать перехода от сферического поля к однородному, то контакт можно разбить на две зоны. Как показывают расчеты, отдачей тепла с боковой поверхности проводников в этой зоне можно пренебречь по сравнению с мощностью потерь в этой части контакта. В этой зоне тепло распространяется от площадки в тело проводника только за счет теплопроводности. [17]
Определение активного и внутреннего индуктивного сопротивлений проводников при переменном токе часто производят с помощью теоремы Умова - Пойнтинга в комплексной форме. С этой целью подсчитывают поток вектора Пойнтинга через боковую поверхность проводника на длине в 1 м и делят его на квадрат тока, протекающего по проводнику; получают комплексное сопротивление проводника на единицу длины. [18]
В первом случае при ЕЕстор оказывается QJEmp. При этом поток электромагнитной энергии, характеризуемый вектором Пойнтинга, втекает 1ерез боковую поверхность проводника. [19]
Эти силы распределены равномерно по боковым поверхностям витков. Здесь знаки минус свидетельствуют о том, что происходит сжатие проводников, Следовательно, давления, действующие на боковые поверхности проводников. [20]
Метод средних потенциалов позволяет определять и собственные сопротивления проводников. Для прямолинейного цилиндрического проводника, диаметр которого d много меньше длины /, расчет по этому методу состоит в том, что определяется потенциал образующей боковой поверхности проводника в поле тока, стекающего с его оси. Частное от деления этого потенциала на ток представляет собой величину оц. [21]
Активное и внутреннее индуктивное сопротивления проводников при переменном токе часто определяют с помощью теоремы Умова - Пойнтинга в комплексной форме. С этой целью подсчитывают поток вектора Пойнтинга через боковую поверхность проводника на длине в 1 м делят ею на квадрат тока, протекающего по проводнику; получают комплексное сопротивление проводника на единицу длины. [22]
Активное и внутреннее индуктивное сопротивления проводников при переменном токе часто определяют с помощью теоремы Умова - Пойнтинга в комплексной форме. С этой целью подсчитывают поток вектора Пойнтинга через боковую поверхность проводника на длине в 1 м и делят его на квадрат тока, протекающего по проводнику; получают комплексное сопротивление проводника на единицу длины. [23]
Согласно закону Джоуля - Ленца EjQJ2 - есть количество еплоты, выделяющейся в единицу времени в единице объема проводника. Учитывая, что поток электромагнитной энергии tEj поступает через боковую поверхность проводника, заметим, что по / iepe проникновения в глубь вещества поток энергии постепенно ослабляет -: я за счет превращения ее в теплоту, уменьшается вектор Пойнтинга и та юверхность, через которую проходит поток. [24]
Страницы: 1 2