Преломляющая поверхность - линза
Cтраница 3
Интерференция при отражении от тонких пленок лежит в основе просветления оптики. Прохождение света через каждую преломляющую поверхность линзы сопровождается отражением примерно 4 % падающего света. В сложных объективах такие отражения совершаются многократно и суммарная потеря светового потока достигает заметной величины. Кроме того, отражения от поверхностей линз приводят к возникновению бликов. В просветленной оптике для устранения отражения света на каждую свободную поверхность линзы наносится тонкая пленка вещества с показателем преломления иным, чем у линзы. Толщина пленки подбирается так, чтобы волны, отраженные от обеих ее поверхностей, погашали друг друга. Особенно хороший результат достигается в том случае, если показатель преломления пленки равен корню квадратному из показателя преломления линзы. При этом условии интенсивность обеих отраженных от поверхностей пленки волн одинакова. [31]
 |
Главный фокус линзы. [32] |
Рассмотрим луч РМ, падающий на линзу параллельно ее главной оптической оси. Пусть этот луч встречает первую преломляющую поверхность линзы в точке М на высоте h над осью ( рис. 198), причем Л гораздо меньше, чем С20 и С О. [33]
 |
Тонкая линза. О-оптический центр. Сх и Сг-центры ограничивающих линзу сферических поверхностей. [34] |
Всякая прямая, проходящая через оптический центр, называется оптической осью линзы. Та из осей, которая проходит через центры обеих преломляющих поверхностей линзы, называется главной оптической осью, остальные - побочными осями. [35]
 |
Главный фокус линзы. [36] |
Всякая прямая, проходящая через оптический центр, называется оптической осью линзы. Та из осей, которая проходит через центры обеих преломляющих поверхностей линзы, называется главной оптической осью, остальные - побочными осями. [37]
 |
Изменение величины участка волновой поверхности. [38] |
Нетрудно представить себе, что подобные скачки будут наблюдаться и на других лучах рассматриваемого осевого пучка параллельных лучей. Соединяя точки окончаний этих отрезков, образуем некоторую поверхность, показанную на рис. 7.3 штриховой линией; преломляющая поверхность линзы, ограничивающая начало отрезков, и заключительная поверхность ( штриховая линия) ограничивают область пространства, определяющего скачок для любого из лучей осевого пучка. [39]
 |
Профиль зонированной ускоряющей линзы. [40] |
При расчете диаграмм направленности линзовых антенн следует учитывать размеры раскрыва линзы и равномерность его возбуждения по амплитуде и фазе. В раскрыве замедляющих линз наблюдается значительная неравномерность амплитуды поля. Это объясняется двумя обстоятельствами: расстояние от облучателя до преломляющей поверхности линзы увеличивается по мере удаления от оси линзы ( см. рис. 6.33); в том же направлении интенсивность облучения линзы уменьшается вследствие направленных свойств облучателя. В результате получается, что для замедляющей линзы неравномерность распределения амплитуды больше, а коэффициент направленного действия меньше, чем для ускоряющей линзы. [41]
 |
Сферическая аберрация обыкновенной линзы. [42] |
Рассмотрим параллельный пучок монохроматических лучей. Если на пути такого пучка поставить собирающую линзу со сферическими поверхностями, то, как известно, все лучи соберутся в одной точке, называемой фокусом. Это значит, что ширина пучка должна быть мала по сравнению с радиусом кривизны преломляющих поверхностей линзы. [43]
Страницы: 1 2 3