Cтраница 2
В любой точке A ( u v) простой поверхности Е векторы ru ( u, v) и rv ( и, v) неколлинеарны. Направление вектора N [ rw, rv ] при изменении способа параметризации или не меняется, или изменяется на противоположное. [16]
Иногда довольно сложные ЗУ приходится разрабатывать даже при относительно простой поверхности заготовки. Например, при переводе на РТК обработки деталей типа дисков или колец приходится решать сложную задачу взаимного размещения на одной и той же наружной поверхности заготовки губок ЗУ и кулачков токарного станка, шпиндель которого не имеет фиксации углового положения при останове. [17]
Чтобы ближе познакомиться с этой кривой, рассмотрим несколько простых поверхностей, которые содержат ее. [18]
Элемент пары на ведом м звене обычно выполняется по технологически простой поверхности - круглой цилиндрической или плоской, реже по шаровой или бочкообразной. Элемент на ведущем звене имеет более пли менее сложную форму поверхности, которая определяется заданны. Такое звено называется к -, , к; ч ком. [19]
В некоторых частных случаях поверхность ( 11) может вырождаться в более простые поверхности. Пусть, например, ось OG, проходящая через неподвижную точку О и центр масс тела, будет главной осью инерции. [20]
Далее, просто поверхностью мы будем называть соединение любого конечного числа простых поверхностей. [21]
Детали машин и других изделий ограничены обычно замкнутыми поверхностями, комбинированными из участков цилиндрических, конических, сферических, плоских и других простых поверхностей. Аналогично следует различать номинальный и действительный профили, номинальное и действительное расположение поверхностей и осей. [22]
Полученные коэффициенты отражения и прохождения позволяют записать граничные условия, связывающие компоненты полей на простой поверхности у 0 ( плоскость решетки), эквивалентные действию реальной периодической структуры. Схема получения этих условий очень проста. Эти расстояния порядка периода, так как поля местных воли быстро ( экспоненциально) затухают при удалении от решетки. Если теперь мы продолжим поля с обеих сторон решетки до у - 0, как поля плоских волн ( это продолжение, разумеется, не представляет истинного поля в этой области), то тем самым введем при у 0 некую полупрозрачную бесконечно-тонкую пленку, на которой определяются скачки компонент поля, Очевидно, что полученные этим способом скачки электромагнитного поля однозначно определяют коэффициенты отражения и прохождения или поля в удаленных зонах. Иными словами, действие воображаемой пленки эквивалентно действию реальной периодической структуры в том смысле, что начиная с некоторого небольшого расстояния от решетки, истинные поля и поля, описываемые с помощью полупрозрачной пленки, совпадают. Таким образом, скачки компонент поля при у 0 могут рассматриваться как эквивалентные граничные условия. Заметим, что при получении граничных условий, носящих локальный характер, существенным является исключение углов падения. [23]
Ясно, что многие объекты, которые мы привыкли называть поверхностями, не будут простыми поверхностями. Так, сфера не может быть непрерывным образом деформирована в плоскую область. Коническая поверхность не может быть получена гладкой деформацией плоской области. [24]
Так как взаимное положение основных разделяющих поверхностей известно, то имеется возможность аппроксимировать каждую из них несколькими, более простыми поверхностями. [25]
Если N 0, то все компоненты вектора N равны нулю, и ранг матрицы ( 2) будет меньше двух, что невозможно для простой поверхности. [26]
Например, график функции z - х2 у2, ( х, у) Е П, где П ( х, 2 /): х2 у2 1, есть простая поверхность. Окружность, получаемая при пересечении параболоида вращения z х2 у2 и плоскости z 1, является краем рассматриваемой простой поверхности. [27]
При анализе условий распространения электромагнитных волн в частопериодических волноводах ( период мал по сравнению с длиной волны) весьма эффективным оказался метод эквивалентных граничных условий, при котором точные граничные условия ( равенство нулю тангенциального электрического поля на металле) на сложной периодической поверхности заменяются некими эквивалентными условиями ( вообще говоря, достаточно сложными), выполняющимися на простой поверхности. [28]
Простые поверхности с одним широким оптимумом, как на рис. 5.7, встречаются не слишком часто, да и не относятся к числу желательных при оптимизации хроматографическои селективности ( см. разд. В более общем случае, когда глобальный оптимум является самым высоким в серии локальных оптимумов, результат симплекс-оптимизации вполне может оказаться одним из локальных оптимумов. В то же время можно предположить, что шансы найти глобальный оптимум наиболее велики на достаточно простой поверхности отклика, где этот оптимум доминирует. Применение симплекс-метода для оптимизации разделения простых образцов, содержащих небольшое число компонентов, обусловлено именно тем, что этот метод наиболее полезен при исследовании простых поверхностей отклика. При этом включение неселективных параметров, таких, как скорость потока [8] или содержание воды в подвижной фазе ( в ОФЖХ) ( рис. 5.8), делает поверхность отклика более приемлемой для оптимизации по симплекс-методу. [29]
В книге представлены обобщенные зависимости по теплообмену и гидравлическому сопротивлению для широкого класса компактных и высокоэффективных поверхностей теплообмена, полученные экспериментальным путем. Для более простых поверхностей теплообмена приведены аналитические зависимости. [30]