Эквифазная поверхность

Cтраница 2

Векторы поля Е и Н взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, касательной к эквифазной поверхности. [16]

Линза должна превратить сферическую волну, создаваемую точечным ( или почти точечным) источником, в плоскую волну ( с плоской эквифазной поверхностью) в пределах апертуры. Рассмотрим рис. 5.14. Здесь А - облучатель, которому теоретически приписываются свойства точечного источника. Он расположен в фокусе плоско-выгнутой линзы, обращенной вогнутой поверхностью к источнику. Поскольку источник расположен в фокусе оптической системы, то на выходе линзы сформируется пучок параллельных лучей. Роль апертуры здесь выполняет плоская поверхность линзы. Чтобы на этой поверхности возникло эквкфазное поле, необходимо, чтобы для любого наклонного луча АС фаза в точке С была бы равна фазе в точке В на оси линзы. Точки С и В лежат на одном перпендикуляре к оси линзы, и длины оптических путей АС и АВ должны быть одинаковы. Каким должен быть профиль выпуклой части линзы, чтобы эти условия выполнялись. [17]

В общем случае частоты этих мод не совпадают, что снижает когерентные свойства излучения и не позволяет говорить о единой для генерируемого излучения эквифазной поверхности. [18]

Наконец, рассмотрим в выражении (4.95) множитель, описывающий изменение фазы в поперечном к оси резонатора направлении. Поэтому необходимо определить форму эквифазных поверхностей. [19]

Плоский синфазный излучатель, образованный параболическим зеркалом. [20]

Так называется ограниченная поверхность, площадь которой значительно превышает А2 и на которой возбуждено электромагнитное поле. Если поверхность плоская и фаза поля во всех точках одинакова ( эквифазная поверхность), то имеем плоский эквифазный поверхностный излучатель. [21]

Рассмотрим теперь процесс воспроизведения изображения. Взаимное расположение голограммы и источника полагаем прежним и рассмотрим эффект, создаваемый одной из зафиксированных на фотопластинке эквифазных поверхностей. Эта поверхность - слой серебра, отложившегося в толще эмульсии, представляет собой своеобразное кривое зеркало. [22]

Гиперзвуковые эхо-сигналы, возбужденные в кристалле сапфира в условиях эффекта обращения ( состояние гиперзвукового луча восстанавливается для каждого пятого эхо-сигнала. [23]

Эффект обращения проявляется в следующем. Преобразование гиперзвука в электромагнитном поле, как уже указывалось, очень чувствительно к фазовому распределению колебаний упругих деформаций на поверхности зеркала, поэтому только те сигналы, эквифазная поверхность которых близка к геометрическому профилю зеркала, будут детектироваться с малыми потерями. [24]

Все закономерности поведения резонаторов с ABCD - О, выявленные с помощью геометрического анализа, в определенной мере отображают истинную картину распределения полей наиболее добротных мод. Так, в пол у концентрическом резонаторе поле низшей моды действительно близко к сумме двух следующих в противоположных направлениях сферических волн, для которых второе зеркало является эквифазной поверхностью; на первом зеркале излучение сосредоточено в дифракционной точке размером - Х / / я2 где я2 - поперечный размер второго зеркала. [25]

Резонаторы с С О, В Ф О относятся к самым распространенным. В этом случае из (2.11) следует 1 / р 0 - волновой фронт плоский и совпадает с плоским же правым зеркалом эквивалентного резонатора, или, как принято говорить, это зеркало является эквифазной поверхностью данной волны; легко показать, что и левое - также. Поскольку распределения полей на зеркалах эквивалентного и исходного резонаторов совпадают, сферические зеркала последнего также оказываются эквифазны-ми поверхностями: волновой фронт вблизи них имеет ту же кривизну, что и сами зеркала. Каждый луч следует в прямом и обратном направлениях по одному и тому же пути, падая нормально на оба концевых зеркала. [26]

Параметр Л Экв определяемый формулой Л экв ( W / 2) ( М - 1 / М) не только для данного типа резонаторов, но и в общем случае, является, наподобие М и N, алгебраической величиной. В ситуации, изображенной на рис. 2.28, А Экв 0; если волновой фронт касается сначала края, а не центра выходного зеркала линейного резонатора, А Экв О - Заметим также, что определять Л / экв по расстоянию между эквифазными поверхностями расходящейся и сходящейся волн вблизи элемента, ограничивающего сечение пучка в резонаторе, можно всегда, в то время как определение Л кв данное на рис. 2.28, в некоторых случаях теряет смысл. Это имеет место в первую очередь в кольцевых резонаторах, а также в системах, у которых сечение пучка ограничено не выходным зеркалом, а размещенной на заметном удалеши от него диафрагмой. [27]

На поверхности волнового фронта может возникать как единичная ВД, так и целая система дислокаций. Появление ВД кардинальным образом меняет топологию волнового фронта. Эквифазная поверхность перестает быть многолистной ( см. рис. 2.7.1, а и осуществляется переход к единой поверхности со специфической винтовой структурой. [28]

Теперь рассмотрим, как действует совокупность множества эквифазных линий объемной голограммы. Освещающая волна, отразившись от элемента одной поверхности, возвращается к другой, проходя расстояние К. Поэтому волны, отраженные соседними эквифазными поверхностями, складываются в фазе. В результате совместного действия множества таких кривых зеркал волна, формирующая мнимое изображение объекта, многократно усиливается. Совокупность множества эквифазных поверхностей выполняет также функции фильтра, отражающего лишь волну определенной длины. [29]

Из этого выражения следует, что вся объемная структура перемещается вдоль оси z со скоростью, определяемой условием kzcosy - cof const и действительно равной co / & cosp c / cosp. Участки любой плоскости z const, на которых множитель cos ( bcsinp) сохраняет знак, представляют собой поверхности постоянной фазы, называемые эквифазными. Однако целиком плоскости z const эквифазными поверхностями не являются, ибо там, где изменяется знак cos ( kx sin p), общая фаза скачком меняется на тт. Поэтому сплошного волнового фронта в его обычном понимании здесь не существует. Более того, поскольку направления скачков нельзя считать заданными ( ведь фаза известна с точностью до слагаемого, кратного 2тг), в выборе даже ориентировочной формы фронта существует произвол. [30]

Страницы: 1 2 3