Займан

Cтраница 1

Займан показал, что вариационный метод эквивалентен приравниванию скорости производства энтропии при процессах рассеяния и скорости производства энтропии при переносе тепла вследствие температурного градиента. [1]

Займан [264] представлял дислокацию как жесткий цилиндр, способный свободно перемещаться ( дрожать) под воздействием поля напряжений падающего фонона. [2]

Займан [34, 35], однако, показал, что в частично упорядоченной среде такого рода операция приводит к заниженным значениям длины пробега электронов. Занижение обусловлено игнорированием корреляцией рассеяния электронов частично упорядоченными ионами. Этот вывод был сделан Займаном на основании сравнения расчетных и экспериментальных данных по жидким металлам, однако его, очевидно, можно распространить и на случай плотной плазмы, также обладающей квазирешеткой. [3]

Объяснение Займана [304], основанное на температурной зависимости а ( К), более применимо и может быть качественно использовано для объяснения свойств некоторых интерметаллических соединений в жидком состоянии. Однако у некоторых чистых металлов, которые имеют отрицательный сц, ясно выражен признак аномальной структуры в жидком состоянии ( см. раздел 1); это обычно металлы, имеющие в твердом состоянии гомео-полярную связь, так что хочется предположить, что вклад в отрицательный aL может исходить от разрушения ковалентной связи, наступающего при повышении температуры жидкости. [4]

Относительное удельное сопротивление для сплавов с компонентами равной валентности ( приложение XXXVIII. [5]

Фабер и Займан [307] пытались теоретически объяснить несоответствие жидких сплавов правилами Нор-дгейма и Линде. [6]

Шерда и Займана [30] для вычисления теплопроводности при рассеянии на точечных дефектах и наличии N-процессов. [7]

Применение формулы Займана связано с определенными трудностями, так как единственного псевдопотенциала не существует. Однако успешное использование ее для ряда задач, включая случай жидкой ртути, где вначале, казалось бы, существовали расхождения, по-видимому, указывает на то, что эта формула обеспечивает по крайней мере в принципе очень хорошее описание переноса в простых жидких металлах. Характерное для жидких полупроводников поведение все более проявляется, когда электропроводность а становится меньше - 3000 Ом - см-1. Приближенные вычисления показывают, что длина свободного пробега Я5 и / т становится сравнимой с дебройлевской длиной волны ( Kskf - l), когда ст 3000 Ом - см-1. В этой области, очевидно, модель слабого рассеяния неприменима. [8]

Имеется перевод: Займан Дж, Модели беспорядка. [9]

Движение электронов у поверхности металла ( а. Пояс эффективных электронов на поверхности Ферми ( б. [10]

Поэтому, следуя Займану [6], рассмотрим это явление лишь качественно. [11]

Эта формула была получена Займаном [703]; она широко используется в теории жидких металлов. Динамический структурный фактор может дать информацию о динамике фононов. [12]

Имеется перевод второго издания: Займан Дж. [13]

Общие методы решения уравнения Больцмана обсуждаются Займаном [264]; здесь мы рассмотрим только два метода. Другие методы были развиты за последние 10 лет, поэтому они существенно сложнее и их не так просто использовать для анализа экспериментальных результатов. [14]

Вайсер [65] заметил, что хотя теория Займана и представляет интересное начало в решении задачи, на самом деле, даже для натрия, который, по-видимому, является идеальным примером для плазменного слагаемого из-за узкой запрещенной зоны, та часть удельного сопротивления, которая возникает от структурного слагаемого, намного больше, чем часть, возникающая от плазменного слагаемого. Поэтому, хоть подобное разделение, по-видимому, и сослужило свою роль, но U ( К) надо принимать как единое целое. [15]

Страницы: 1 2 3 4