Главная погрешность

Cтраница 1

Главная погрешность относится к определению состава, который трудно точно установить даже при низких давлениях. Поэтому мы можем сказать, что проведенная критическая ( для азеотропа) изобара - изотерма с точкой возврата более чем с удовлетворительной точностью устанавливает критический состав и, соответственно, другие параметры критической точки азеотропа. Мы видим на критической изобаре - изотерме ( кривая при Р 54 6 бар) точку перегиба с вертикальной касательной. [1]

Главная погрешность подхода заключается в неправомерности постулата о постоянстве угловой скорости со по радиальной координате г: этот постулат, вполне справедливый в случае центрифуг, для процесса осаждения в циклоне весьма далек от реальности. Его возможно трактовать как некий идеализированный предельный случай, пригодный для приближенных оценок. Другим идеализированным предельным случаем является постулат о постоянстве ( по радиусу г) окружной скорости и со / -, обусловленном выравниванием скоростей в кольцевом поперечном сечении высокотурбулизованного газового потока. Легко видеть, что оба идеализированных случая могут быть объединены соотношением u / rs const, причем при s I получается первый случай, а при s 0 - второй. [2]

Главной погрешностью является ошибка при определении убыли веса мешалки. [3]

Главной погрешностью измерения является погрешность от непостоянства скорости газа. Подсчет этой погрешности возможен, если известна зависимость коэффициента теплоотдачи S от скорости, о чем более подробно было сказано в предыдущем параграфе. [4]

Главной погрешностью измерения является погрешность от непостоянства скорости газа. Подсчет этой погрешности возможен, если известна зависимость коэффициента теплоотдачи с от скорости, о чем более подробно было изложено в предыдущем параграфе. [5]

К главным погрешностям линз относятся хроматическая и сферическая аберрация и астигматизм. [6]

Вероятность того, что погреш. [7]

Прибор может иметь одну из трех главных погрешностей: &. В случае принятия за основу погрешности аг происходят шесть отказов, погрешности о 2 - три, погрешности о3 - только один отказ. [8]

Первый метод может дать лишь экспериментальные погрешности; во втором главные погрешности обусловлены ошибками самого метода; ошибки, связанные с растворителем, можно до некоторой степени уменьшить, применяя один и тот же растворитель. [9]

В схемах с компенсацией инерционного усилия грузостается практически неподвижным при измерении, что устраняет главные погрешности акселерометра, вызванные несовершенством характеристик пружины, влиянием неизмеряемых компонент, изменением температуры. [10]

Используя результирующее значение для U, можно решить уравнение (9.12) и получить в первом приближении значение G2, так как все остальные величины известны. Главная погрешность такого приближения обусловлена влиянием G2 на отношение Ulhz. Поскольку это отношение не очень сильно изменяется в зависимости от G2, то можно принять близкую к реальному значению величину для первого приближения, а затем провести расчет во втором и третьем приближениях, ибо сходимость метода достаточно быстрая. [11]

При этом на этот раз матрицы С и D определяют отклонения частоты колебаний от номинала и естественную диссипацию. Матрицы TV и Г определяют возмущения, появляющиеся в результате погрешностей в системе съема информации и управления, и зависят от их конкретного выполнения в конкретных реализациях маятника Фуко. Главные погрешности собственно механической части гироскопа представлены матрицами Н и G. Они определяют соответственно разночастотность и разнодобротность маятника. [12]

Обычно трассировочный эксперимент дает Mi V / Q, что служит основанием для вывода о работе ТСВ не полным объемом. Однако такое утверждение корректно только в том случае, если трассировка проверена на равенство масс введенного и вышедшего индикатора и условие М0 1 отражает именно это равенство. Но такая проверка делается очень редко и еще реже дает положительные результаты. Обычно условие М0 1 обеспечивается простой нормировкой экспериментальной кривой отклика, делением функции на ее интеграл. При этом в математическую модель гидродинамики ТСВ вносятся погрешности нелинейности шкалы измерительных приборов, неконсервативности индикатора ( осаждение, сорбция) и др. В ситуациях, когда эти помехи устранены правильным выбором типа индикатора и его трассировочной дозы в сочетании с диапазоном линейности регистрирующей аппаратуры, главную погрешность в эксперимент вносят хвосты вымывания индикатора, которые зафиксировать с той же точностью, что и основные пики функции РВП, невозможно, и которые фактически отсекаются от нее. [13]

Наибольшие ограничения спектрометрического метода связаны с тем, что выходная щель обычно много шире собственной ширины измеряемой линии. Ранее было показано, что это делается для того, чтобы устранить мешающие эффекты оптической нестабильности. Хотя это обстоятельство является достоинством при определении высоких концентраций ( см. выше), его следует рассматривать в качестве недостатка при определении следов элеменов. Другой недостаток с точки зрения определения следов элементов состоит в том, что на приборах обычной конструкции невозможно произвести точный учет фонового излучения. Следовательно, невозможно вычесть величну / ц из суммарной величины / / 1и и тем самым ввести поправку на фон. Вместо этого приходится последовательно определять величины ( It /) / / / - и lullr и затем вычислять / / / /, путем вычитания последней из первой величины. В противоположность этому в спектрографическом методе величины S / u и Su измеряются рядом в одном спектре. Измерения можно повторить в параллельных спектрограммах, и поэтому такой способ дает более точный учет фона. Однако в спектрографическом анализе главные погрешности обусловлены локальной неоднородностью фотопластинки. [14]

Страницы: 1