Cтраница 2
Зная закон изменения скорости, нетрудно вычислить количество жидкости, проходящей через зазор. [16]
Пусть закон изменения скорости с течением времени известен и выражается уравнением v - f ( t), где / ( г) - известная функция времени. [17]
Пусть закон изменения скорости с течением времени известен и выражается уравнением v f ( t), где f ( t) - известная функция времени. [18]
Если закон изменения скорости перед затвором v Р ( т) известен, то известны значения правых частей всей цепочки уравнений (1.70) и тогда, последовательно вычисляя HiQ ( начиная с i 1), с помощью уравнений (1.70) можно построить график изменения напора от фазы к фазе и по нему найти максимальное ( или минимальное) значение напора, а значит и давления. [19]
Если закон изменения скорости перед затвором v F ( t) известен, то известны значения правых частей всей цепочки уравнений (1.70), и тогда, последовательно вычисляя Н / д ( начиная с; 1), с помощью уравнений (1.70) строим график изменения напора от фазы к фазе и по нему находим максимальный ( или минимальный) напор, а значит, и давление. [20]
Определить закон изменения углонсш скорости о) вала 3 при разгоне, если момент М, развиваемый мотором, постоянен, масса каждого бегуна т, главные центральные моменты инерции его / и Л, расстояние от вала Л до центра масс бегуна /, угол наклона дна чаши а. Массой кривошипа и диссипативнымн силами пренебречь. [21]
Найти закон изменения скорости шарика, пренебрегая его весом. [22]
Предполагая закон изменения скорости жидкости, нагнетаемой плунжером в трубы, строго синусоидальным, можно получить выражение для объема жидкости, который должен войти в камеру в период повышения давления и выйти в последующий момент его снижения. [23]
Определить закон изменения скорости точки v ( t), если начальная скорость точки равна нулю, а относительная скорость vr отделяющихся от нее частиц постоянна. [24]
Пусть закон изменения скорости движущейся точки имеет вид v ty ( t), где if ( 0 - заданная функция времени. [25]
Задавая определенный закон изменения скорости звука с расстоянием, Уизем в конечном итоге и получил асимптотические выражения для прироста скорости и давления на фронте ударной волны. Проведенный для ряда конкретных звездных моделей анализ показал, однако, что решение линеаризованного уравнения удовлетворительно описывает общую картину движения лишь в случае, если скорость вещества за фронтом ударной волны в два-три раза меньше его параболической скорости. Поэтому метод не может быть использован при решении задач, связанных с выходом ударной волньч на поверхность звезды, при котором происходит выброс части ее оболочки в межзвездное пространство. [26]
Определить закон изменения скорости движения осциллятора со временем, ее амплитудное значение и сдвиг по фазе относительно смещения s в вязкой среде. [27]
Такой закон изменения скорости внешнего потока реализуется при внешнем обтекании тел в области передней критической точки. [28]
Относительно закона изменения скорости в кильватерном потоке заметим следующее. Периодический отрыв вихрей с кормовой части тела начинается только после того, как число Рейнольдса достигает некоторого, для каждого тела вполне определенного, значения. [29]
Кроме закона изменения скорости, нам важно знать зависимость, описывающую изменение тока в функции времени. [30]