Cтраница 2
Рассмотрим функцию распределения для молекулы неравновесного идеального газа. Мы знаем, что в идеальном газе каждую молекулу можно считать квазизамкнутой подсистемой. [16]
Вместо того чтобы рассматривать квазизамкнутую систему во внешней среде, удобнее исходить из большой идеально замкнутой системы и разделять ее на отдельные квазизамкнутые подсистемы. В ней можно выделить внутреннюю, объемную часть и приповерхностный слой, где она граничит с остальными подсистемами. Квазизамкнутость подсистем имеет место в том случае, когда приповерхностный слой каждой из них, через который осуществляется взаимодействие с окружающими подсистемами, оказывает достаточно малое влияние на процессы, происходящие в объеме. Взаимодействие в подсистеме приводит к установлению равновесия внутри нее, в то время как взаимодействие между подсистемами устанавливает статистическое равновесие системы в целом. [17]
Вследствие чрезвычайной густоты уровней макроскопическое тело никогда не может фактически находиться в строго стационарном состоянии. Прежде всего ясно, что значение энергии системы во всяком случае будет размытым на величину порядка энергии взаимодействия системы с окружающими телами. Но последняя неизмеримо велика по сравнению с расстояниями между уровнями, причем не только для квазизамкнутых подсистем, но и для таких систем, которые мы со всякой иной точки зрения могли бы считать строго замкнутыми. В природе, разумеется, нет полностью замкнутых систем, взаимодействие которых с любым другим телом равно в точности нулю; всякое же фактически остающееся взаимодействие, которое может быть даже настолько малым, что не отражается ни на каких других свойствах системы, будет все еще чрезвычайно велико по сравнению с исчезающе малыми интервалами ее энергетического спектра. [18]