Cтраница 3
Эти рассуждения основаны на переходном законе ползучести. [31]
Рассмотрим случай, когда за пределами упругости закон ползучести носит нелинейный характер и постановка задачи об устойчивости на бесконечном интервале времени не имеет смысла. Стержень неустойчив при любом напряжении и следует определить критическое время, до которого стержень способен воспринимать внешнюю нагрузку. [32]
Это решение справедливо для всей трубы. Для определения постоянной интегрирования D подставим в закон ползучести (4.2) ( при f ( T) - ВТт 1) найденные значения напряжений и скоростей деформации. [33]
Стремление при решении задач устойчивости в условиях ползучести избавиться от введения в расчет детерминированных возмущений послужило причиной появления некоторых предложении, в которых по аналогии с эйлеровой постановкой задачи упругой устойчивости критическое время в условиях ползучести определяется как время, при котором произойдет ветвление форм равновесия. В таких постановках весьма существенное значение имеет формулировка закона ползучести. [34]
Очевидно, что конфигурация и размеры области П в сильной степени зависят от времени t; поэтому, если сравнивать длительную и кратковременную ползучесть, может возникнуть ситуация, подобная изображенной на рис. 18.2.2, когда область Г14 соответствует длительной ползучести, область П2 - кратковременной и эти области не имеют общих точек. Диаграммы типа изображенных на рис. 18.2.1 и 18.2.2 фактически удается построить лишь в редких случаях, обычно оказывается возможным выделить лишь некоторые подобласти, для которых определены константы и функции, фигурирующие в законе ползучести, границы же областей обычно точно неизвестны. Однако схематические представления, отраженные этими диаграммами, бывают полезными для того, чтобы ориентировочно оценить границы применимости того или иного варианта теории. [35]
Механическая задача в рассматриваемом случае складывается из двух этапов. Первый связан с установлением закономерности, определяющей характер релаксации напряжения. С этой целью необходимо выбрать подходящий закон ползучести. На втором этапе, используя функцию релаксации и феноменологическую модель хрупкого разрушения, например в форме уравнений (5.66) или (5.102), необходимо установить временную зависимость прочности. [36]
При рассмотрении геометрически линейных задач о стержнях, пластинах и оболочках естественно рассматривать безмоментное напряженное состояние как основное и линеаризировать уравнения ползучести около основного состояния. Рассматривая задачу о сжатом стержне из материала, следующего закону ползучести с упрочнением, Ю. Н. Работнов и С. А. Шестериков ( 1956) установили, что вариации напряжений и деформаций связаны уравнением типа (5.2), в котором константы заменяются известными функциями времени. [37]
Существуют интересные попытки [18] рассматривать пластическое разрушение как неограниченное течение материала. В работе [6] показано, что теория течения [12, 25], позволяющая связать процессы разрушения и ползучести, вполне пригодна для полиэтилена. Количественная оценка зависимости скорости ползучести от напряжения связана с выбором закона ползучести. [38]
Существует несколько подходов к построению нелинейных теорий ползучести, справедливых при достаточно больших напряжениях. Довольно приближенным, но в целом достаточно удовлетворительным описанием процессов ползучести в широком диапазоне напряжений и деформаций будет представление законов ползучести в виде разных линейных дифференциальных уравнений на различных стадиях деформирования. [39]
Вводятся феноменологические параметры, выражающие зависимость скорости ползучести от температуры и напряжения. Кажущаяся энергия активации может меняться с температурой ( график Аррениуса криволинеен), если действуют несколько параллельно протекающих или последовательных процессов. График зависимости логарифма скорости деформации ползучести QT логарифма напряжения обычно заметно искривляется в широком диапазоне значений напряжения. При низких напряжениях он может быть аппроксимирован участками прямых ( степенной закон ползучести), что становится невозможным при высоких напряжениях, когда зависимость скорости ползучести от напряжения может стать экспоненциальной, отражая зависимость кажущейся энергии активации от н а пряжения. [40]