Cтраница 2
Другой метод приближенного вычисления поля излучения основан на том, что поле в любой точке перед плоской апертурой как в дальней, так и в ближней областях можно представить в виде суммы плоских волн, распространяющихся в различных направлениях. Функция, называемая угловым спектром, которая выражает зависимость амплитуды и фазы волн, как функция направления их распространения при соответствующем выражении будет представлять преобразование Фурье для апертурного распределения. Этот факт был впервые отмечен [235] и критически изучен Букером и Клеммовым [22], давшими более полную теорию. Для антенн конечных размеров угловой спектр приближенно совпадает с полярной диаграммой направленности. [16]
Унвала и Букер [142, 143] показали, что рост пленки сильно зависит от скорости осаждения. При 7, равной 1200 С, и низких скоростях осаждения ( 0 5 мкм / мин) пленки имели дефекты упаковки, в то время как при высоких скоростях дефекты в пленке отсутствовали. Ньюмэн [144] повторил эксперименты Унвала и Букера и пришел к выводу, что большое значение имеет состав остаточных газов. [17]
Вследствие этого с помощью интерферометра можно легко наблюдать флуктуации амплитуды и фазы интерференции на частотах ниже нескольких сотен мегагерц. На заре радиоастрономии были обнаружены флуктуации сигналов Лебедя А и других компактных источников с временным масштабом 0 1 - 1 мин. Этот результат привел к заключению, что неоднородности ионосферы искажают космические сигналы. Было обнаружено, что основной масштаб неоднородностей равен нескольким километрам. Временной масштаб флуктуации указывает на то, что скорость ионосферных ветров лежит в диапазоне 50 - 300 м / с. Один из первых примеров флуктуации, наблюдавшихся при интерферометрических измерениях, показан на рис. 13.20. В работах Хьюиша ( Hewish, 1952), Букера ( Booker, 1958), и Лоренса и др. ( Lawrence, Little and Chivers, 1964) приведен обзор ранних результатов и методов. ДИВ являются проявлениями гравитационно-акустических волн в верхней атмосфере, - это квазипериодические крупномасштабные возмущения электронной концентрации. Атмосфера обладает естественной плавучестью, так что объем газа, который сместили в вертикальном направлении и отпустили, будет колебаться с частотой, известной под названием частоты Брюнта-Вейселе, или частоты плавучести. Эта частота равна примерно 0 5 - 2 мГц ( периоды 10 - 20 мин) на высотах ионосферы. [18]
Данный ряд Fe, W, Ni, Та, Ag, Mo, Pt построен по принципу уменьшения скоростей испарения материалов. Помимо ограниченной скорости испарения, метод подвешенной капли имеет и другие недостатки. В этом случае молибденовая или титановая проволока непрерывно сматывается с катушки, проходит через охлаждаемую медную направляющую, которая является основанием, поддерживающим стабильный расплавленный шарик металла. Скорость подачи проволоки и энергия пучка должны быть согласованы со скоростью испарения, определяемой давлением паров и размерами расплавленной капли. Сильное газоотделение при плавлении металла частично уменьшается в результате джоулева нагрева проволоки на ее пути от катушки к направляющей. В этой конструкции катод находится в области высокой плотности паров испаряемого материала, ионизация которых приводит к эрозии катода вследствие катодного распыления и к соответствующему загрязнению пленок. Очевидно, что для устранения этих недостатков требуется вывод катода из рабочей зоны и защита его металлическими экранами. Системы этого типа исключают прямую видимость катода со стороны испарителя, а также со стороны подложек. Кроме того, экранам сообщается потенциал катода, в результате чего траектории электронов становятся криволинейными и заканчиваются на испаряемом веществе. Схематический вид подобных устройств показан на рис. 21, б, в. Как следует из этого рисунка, катодная петля может быть расположена как ниже ( Унвала и Букер [103]), так и выше ( Чопра и Ренд-летт [104]) зоны испарения. Конструкцию, подобную приведенной на рис. 21, в, относительно легко реализовать. Высокое напряжение обычно прикладывается к катоду и поэтому источник питания должен иметь хорошую электрическую изоляцию; при этом основание, поддерживающее испаряемый мтериал, заземляется. При заземлении катода наиболее сильное электрическое поле локализуется в области максимальной плотности паров, окружающей зону испарения. Это часто приводит к возникновению тлеющего разряда. Ионизация паров в зоне электростатического экрана создает пространственный заряд, который уменьшает ускоряющий потенциал. При высоких скоростях испарения между катодом и стенками вакуумной камеры может возникать тлеющий разряд. Это затрудняет управление мощностью пучка и скоростью испарения. Близость испаряемого материала к катодным экранам приводит также к появлению значительного количества осажденного вещества на некоторых участках экрана, что требует либо частой очистки, либо замены экранов. [19]