Cтраница 1
Закон сохранения полной энергии для рассматриваемой системы выполняется автоматически н силу того, что функция Лагранжа системы L, ( см. (4.19)) но зависит явно от времени. [1]
Закон сохранения полной энергии системы позволяет найти выражения для плотности crs производства энтропии и плотности в1 диссипативной функции. [2]
Закон сохранения полной энергии системы позволяет найти выражения для плотности as производства энтропии и плотности § диссипативной функции. [3]
Кроме закона сохранения полной энергии, в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения: законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов, законы сохранения импульса и момента импульса, четности. Законы сохранения накладывают определенные ограничения ( запреты) на протекание ядерных реакций и, следовательно, позволяют правильно записывать возможные реакции и получать важные сведения о продуктах реакции. [4]
Это соотношение выражает закон сохранения полной энергии в локальной форме. [5]
В согласии с законом сохранения полной энергии Е частица 3 движется относительно пары ( 1 2) в канале а с энергией Е - еа, поскольку на внутреннее состояние квазидейтрона затрачена энергия еа. [6]
Последнее соотношение выражает собою закон сохранения полной энергии, которая равняется кинетической, так как потенциальная энергия равна нулю. [7]
Гироскопические силы не нарушают закона сохранения полной энергии ( см. § 8), и потому все доказательство теоремы Лагранжа остается без изменения и при наличии гироскопических сил. Поэтому и здесь с этим небольшим изменением доказательство теоремы сохраняется. [8]
Гироскопические силы не нарушают закона сохранения полной энергии ( см. § 8), и потому все доказательство теоремы Лагранжа остается без изменения и при наличии гироскопических сил. При диссипативных силах полная энергия Е Т П убывает при движении системы, и, следовательно, во время движения вместо равенства Е EQ имеет место неравенство Е EQ. Поэтому и здесь с этим небольшим изменением доказательство теоремы сохраняется. [9]
При превращениях частиц кроме закона сохранения полной энергии выполняются законы сохранения заряда, количества движения. [10]
При превращениях частиц кроме закона сохранения полной энергии выполняются законы сохранения заряда, количества движения. [11]
Получим теперь субстанциональную форму закона сохранения осредненной полной энергии турбулизованного континуума. Это уравнение позволит вывести фундаментальное в теории турбулентности эволюционное уравнение переноса турбулентной энергии. [12]
Используя теорему о вириале и закон сохранения полной энергии, показать, что средние значения кинетической и потенциальной энергии имеют вид Т Ek / ( k 2), П 2E / ( k 2), где Е - полная энергия системы. [13]
Для замкнутой неконсервативной системы выполняется закон сохранения полной энергии ( А. [14]
Видно, что в общем случае закон сохранения полной энергии в семействе схем (5.18) - (5.21) не выполнен. [15]