Cтраница 3
В рассматриваемой схеме справедливы три разновидности дивергентного уравнения энергии, и тем самым три различные формы закона сохранения полной энергии. Они отличаются способом записи кинетической энергии и работы сил давления. Таким образом, каждая из них определяет свою дискретную модель явления. [31]
Таким образом, в схеме (3.28) недивергентное-уравнение энергии оказывается возможным свести к дивергентному уравнению (3.30), которое формально можно рассматривать как закон сохранения полной энергии. [32]
Если система консервативна, то 7 То 0 и обобщенный интеграл энергии совпадает с полной энергией TI П const и выражает тем самым закон сохранения полной энергии в консервативных механических системах. [33]
Последнее условие следует из уравнения ( 105), поскольку при Z - - 1, х - - оо имеет место соотношение dT / dx - 0; оно выражает закон сохранения полной энергии в адиабатической системе. То обстоятельство, что уравнение ( 116), будучи уравнением первого порядка, имеет два граничных условия, еще раз указывает на то, что массовая скорость горения те является собственным значением этого уравнения. [34]
Рассмотрим ограничения, которые испытывают аргументы энтропийных функций в результате изоляции равновесной системы. Они определяются законом сохранения полной энергии ( или внутренней энергии, если она совпадает с полной) и законами сохранения обобщенных координат. Прежде чем записать их, напомним еще раз, что под равновесным состоянием системы мы подразумеваем такое ее состояние, которое остается неизменным после изоляции системы от всех объектов окружающей среды, включая внешние силовые поля. Тем самым мы исключаем из рассмотрения как заведомо неравновесные все стационарные состояния непрерывных систем и непрерывных фаз гетерогенных систем, возникающие при их взаимодействиях со стационарными внешними полями. [35]
Закон сохранения массы и закон сохранения энергии по отдельности в классическом понимании не выполняются, выполняется закон сохранения энергии в релятивистском понимании. Следовательно, при написании закона сохранения полной энергии нужно учитывать также и энергетический эквивалент изменения массы частиц, участвующих в реакции. [36]
Прежде всего, оптимальное управление АО (6.44) гарантирует выполнение закона сохранения полной энергии или закона сохранения функции Гамильтона. [37]
Объяснение особой связанности энергии покоя лежит в области квантовых явлений, в частности в дискретном характере процессов, имеющих место при превращениях элементарных частиц. Релятивистская динамика устанавливает лишь универсальную закономерность, свойственную всем таким процессам, а именно, закон сохранения полной энергии. [38]
Так, вследствие однородности времени протекание физических явлений не зависит от выбора момента времени, в который начинает проводиться эксперимент. Достаточно наложить это условие на законы движения системы, чтобы получить из них в качестве вывода закон сохранения полной энергии системы. [39]
Здесь первое слагаемое в правой части описывает генерацию или обмен пульсационной энергии klv с кинетической энергией макроскопического движения за счет работы сил присоединенных масс, а второе - обмен энергии klv с энергией klT радиального пульсационного движения. Последние слагаемые А 1г и A iB в (3.4.63) и (3.4.64) пренебрежимо малы по сравнению с только что упомянутыми, и их имеет смысл сохранять, только если по каким-то соображениям требуется точное выполнение закона сохранения полной энергии фаз. [40]
Полный набор уравнений, описывающих кинетику термической диссоциации, должен включать в себя уравнения для определения температур равновесных подсистем. В двухтемпературной системе такими уравнениями являются уравнение колебательной релаксации ( с учетом затрат энергии колебательной подсистемы на диссоциацию), устанавливающее связь температуры поступательного и вращательного движений с температурой колебаний, и уравнение, выражающее закон сохранения полной энергии. При наличии внешних источников последнее уравнение включает и энергию источников. [41]
Однако если нас интересуют интегральные величины Si f Sidr, то эти уравнения можно упростить. Интегральные величины обеспечивают нас большей частью нужной нам информации о процессе распространения солитона. Первое уравнение представляет собой не что иное, как закон сохранения полной энергии уединенного оптического импульса. [42]
II рн записи схемы (2.15) - (2.20) сделано предположение о равномерности сетки т const. В силу того, что в уравнения движения, неразрывности и энергии члены с компонентами скорости и и v входят в виде отдельных слагаемых, свойства схемы при любых п и I аналогичны свойствам схем I - IV. Так в этой схеме выполнены закон сохранения полной энергии, а не дивергентное уравнение (2.18) можно привести к соответствующей дивергентной форме записи. [43]
Выкладки, проведенные в [57], которые мы здесь не воспроизводим из-за их громоздкости, показывают, что для двумерной лаг-ранжевой ячейки сетки закон сохранения полной энергии в симметричной схеме не выполнен. Используем другой способ вычисления баланса энергии, подобный тому, который был описан выше для одномерного случая. [44]
Абсолютно упругим ударом называют такое соударение тел, при котором переходом части их энергии во внутреннюю энергию тел можно пренебречь. Можно считать, что при таком ударе кинетическая энергия переходит полностью или частично в потенциальную энергию упругой деформации. Затем тела восстанавливают свою форму, отталкивая друг друга. В результате потенциальная энергия упругой деформации переходит обратно в кинетическую энергию, и тела разлетаются со скоростями, величина и направление которых определяется двумя условиями - законом сохранения полной энергии и законом сохранения полного импульса сталкивающихся тел. Кинетическая энергия тел полностью или частично превращается в их внутреннюю энергию. Кинетическая энергия тел до и после соударения имеет различное значение, и выполняется лишь закон сохранения импульса. [45]