Закон - вязкое трение
Cтраница 2
Формула (3.7) составляет закон Пуазейля, установленный экспериментально Гагеном в 1839 г. и Пуазейлем в 1840 г. Хорошее согласование этого закона с опытами является одним из главных подтверждений правильности закона вязкого трения в жидкости и исходной схематизации явления. [16]
 |
Вязкость загущенных. [17] |
Зависимость вязкости загущенных масел от градиента скорости сдвига имеет большое значение для энергетических и динамических характеристик многих классов гидроприводов, в которых применяются эти масла, так как они отличаются нелинейностью закона вязкого трения. [18]
 |
Одно - и двумерные деформации элемента. концентрации ( концентрационная диффузия или закон диффузии. [19] |
Прежде чем перейти к общей формулировке закона вязкого трения, рассмотрим некоторые виды деформации сдвига. [20]
Основные дифференциальные уравнения сплошности (2.3), движения (2.12), (2.13) и (2.14) и энергии (2.51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса ( количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждаемые экспериментом гипотезы - закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [21]
Основные дифференциальные уравнения сплошности ( 11 - 3), движения ( П-12, П-13 и П-14) и энергии ( П-51) выражают собой фундаментальные законы сохранения массы импульса ( количества движения) и энергии. Кроме того, эти уравнения содержат подтверждав мне экспериментом гипотезы - закон вязкого трения Ньютона и закон Фурье. [22]
Бурильная колонна, являясь упругим элементом большой протяженности, существенно влияет на колебательные процессы, вызываемые работой долота. Согласно ранее проведенным исследованиям сопротивление перемещения принято пропорциональным скорости движения по закону вязкого трения Ньютона. [23]
Бурильная колонна, являясь упругим элементом больной протяженности, существенно влияет на колебательные процессы, вызываемые работой долота. Согласно ранее проведенным исследованиям сопротивление перемещения принято пропорциональным скорости движения по закону вязкого трения Ньетона. [24]
Таким образом, к воздуху и особенно к воде законы вязкого трения мало применимы: даже при малых скоростях, порядка 1 см / сек, они будут годиться лишь для крогаечных тел миллиметрового размера. Сопротивление, испытываемое ныряющим в воду человеком, ни в какой степени не подчиняется закону вязкого трения. [25]
Таким образом, к воздуху и особенно к воде законы вязкого трения мало применимы: даже при малых скоростях, порядка 1 см / с, они будут годиться лишь для крошечных тел миллиметрового размера. Сопротивление, испытываемое ныряющим в воду человеком, ни в какой степени не подчиняется закону вязкого трения. [26]
Видимо, поэтому в основных курсах гидродинамики предпочтение отдается феноменологическому выводу уравнений Навье - Стокса. Последний имеет простую логическую структуру и опирается главным образом на две аксиомы: о короткодействии внутренних сил, которые, следовательно, сводятся к силам поверхностным, и о тензорном законе вязкого трения, обобщающем закон Ньютона. При этом линейная связь между касательными напряжениями и скоростями деформаций может рассматриваться как имеющая источник в термодинамике необратимых процессов. [27]
Природа процесса конвективного теплообмена состоит в переносе теплоты за счет конвекции жидкости и теплопроводности в ней. К физическим законам, которые управляют этим процессом, относятся: закон сохранения энергии, основной закон динамики, закон сохранения массы ( принцип неразрывности жидкости), а также закон теплопроводности Фурье и закон вязкого трения Ньютона. Процесс, подобный данному, должен иметь ту же физическую природу и подчиняться тем же законам - он, как и натурный процесс, должен быть процессом конвективного теплообмена. [28]
При изучении фильтрации жидкостей переменного состава ( в частности, при учете изменения плотности и вязкости воды в связи с изменениями минерализации и температуры) более удобна другая форма закона Дарси, непосредственно учитывающая влияние гидродинамических свойств жидкости. Для учета плотности жидкости следует градиент напора / заменить градиентом гравитационного потенциала / ф, определяемого согласно (1.1.5), а учет вязкости можно произвести, исходя из обратно пропорциональной зависимости расхода ламинарного потока от коэффициента динамической вязкости ц, следующей из закона вязкого трения (1.1.7) и из выражения (1.1.18) для расхода ламинарного потока в трубе. [29]
В механике сплошной среды этот закон, записанный в дифференциальной форме, имеет вид уравнения движения сплошной среды в напряжениях. Дальнейшая его трансформация определяется реологическими ( или определяющими) уравнениями среды. В нашем случае в качестве определяющих уравнений выступает закон вязкого трения Ньютона, приводящий к уравнениям Навье-Стокса. Но так как в подземной гидромеханике изучается движение осредненное по всему объему пористой среды, то уравнения необходимо осреднить. В результате осреднения получается обсуждавшийся выше закон Дарси. Однако применяемые при подобном выводе закона Дарси математические методы выходят за рамки курса подземной гидромеханики. В первой главе был рассмотрен вывод, основанный на гидравлических соотношениях. [30]
Страницы: 1 2 3