Cтраница 2
Жидкой фазой суспензии обычно является ньютоновская жидкость, которая соответствует закону внутреннего трения Ньютона, причем напряжение внутреннего трения, возникающее между слоями жидкости при ее течении, пропорционально градиенту скорости по нормали к направлению течения. На практике встречаются суспензии, жидкая фаза которых отличается аномальными свойствами и относится к неньютоновским жидкостям. Свойства последних разнообразны и характеризуются названиями пластичных, псевдопластичных, дилатантных, тиксотропных, вязкоупру-гих жидкостей. [16]
Уравнение ( И-12), или ( П-12 а), выражает закон внутреннего трения Ньютона, согласно которому напряжение внутреннего трения, возникающее между слоями жидкости при ее течении, прямо пропорционально градиенту скорости. [17]
Опыты неопровержимо доказали, что возникающая при плавлении льда смазочная прослойка льда подчиняется не законам внутреннего трения жидкости, а законам граничного трения: сила трения, оказывается, не зависит от скорости и пропорциональна нагрузке. [18]
Менделеева позволила выдающемуся русскому ученому и инженеру Н. П. Петрову ( 1836 - 1920) окончательно установить в 1883 - 1885 гг. закон внутреннего трения жидкости, ставшей основой всей гидродинамической теории трения, и на его основе разработать знаменитую теорию гидродинамического трения в машинах. [19]
Прандтль разделил турбулентный поток на две области: область ламинарного пограничного подслоя у стенок, где течение жидкости формируется исключительно под действием силы вязкости и где справедлив закон внутреннего трения Ньютона, и область ядра потока, в пределах которой влиянием сил вязкости можно пренебречь, а внутреннее трение обусловливается лишь турбулентным перемешиванием частиц жидкости. [20]
Гипотеза Ньютона была подтверждена лишь 100 лет спустя опытами Кулона ( 1736 - 1806), а затем точнейшими опытами в 1883 - 1885 гг. основоположника гидродинамической теории смазки Н. П. Петрова и стала, таким образом, законом внутреннего трения жидкости при ламинарном движении. [21]
Однако, если нужно анализировать устойчивость движения в закритической области вращения, то необходимо учитывать внутреннее и внешнее трение. При этом небезразличен закон внутреннего трения, и его нужно выбирать, основываясь на существующих опытах. Для ротора с тонким вертикальным валом с тяжелыми сосредоточенными грузами оказывается более справедливой расчетная схема, учитывающая продольные силы. Она приводит к смещению спектра в сторону повышения частот при подвешенном роторе и в сторону снижения частот при опертом снизу роторе, а кроме того к некоторым нелинейным эффектам. [22]
Выявился неожиданный факт: в тех случаях, когда окружающая прибор температура была несколько выше нуля и когда, следовательно, толщина образующейся водной прослойки должна быть максимально велика, сопротивление скольжению было выше, чем при температуре ниже нуля. Между тем по закону внутреннего трения Ньютона сопротивление скольжению должно быть, при прочих равных условиях, обратно пропорционально толщине смазочной прослойки. Таким образом, возникает предположение, что образующаяся при скольжении по льду пленка воды весьма малой толщины, находясь под нормальным давлением, по аналогии с рассмотренными выше граничными фазами не подчиняется законам течения вязких жидкостей. [23]
Однако измерения в турбулентных потоках имеют свои специфические трудности. Если существующая теория ламинарных потоков, базирующаяся на законе внутреннего трения Ньютона, позволяет достаточно точно теоретически решать большинство прикладных измерительных задач, то строгое теоретическое описание явлений, происходящих в турбулентных потоках, в связи с их необычайной сложностью до настоящего времени отсутствует. [24]
Однако измерения в турбулентных потоках имеют свои специфические трудности. Если существующая теория ламинарных потоков, базирующаяся на законе внутреннего трения Ньютона, позволяет достаточно точно теоретически решать большинство прикладных задач, то строгое теоретическое описание явлений, происходящих в турбулентных потоках, в связи с их необычайной сложностью до настоящего времени отсутствует. [25]
Однако измерения в турбулентных потоках имеют свои специфические трудности. Если существующая теория ламинарных потоков, базирующаяся на законе внутреннего трения Ньютона, позволяет достаточно точно теоретически решать большинство прикладных измерительных задач, то строгое теоретическое описание явлений, происходящих в турбулентных потоках, в связи с их необычайной сложностью до настоящего времени отсутствует. [26]
Однако измерения в турбулентных потоках имеют свои специфические трудности. Если существующая теория ламинарных потоков, базирующаяся на законе внутреннего трения Ньютона, позволяет достаточно точно теоретически решать большинство прикладных задач, то строгое теоретическое описание явлений, происходящих в турбулентных потоках, в связи с их необычайной сложностью до настоящего времени отсутствует. [27]
Такая интерпретация уравнения ( П 12а) позволяет выявить аналогию между переносом механического движения ( трения), тепла и массы, рассматриваемую в главе X. Кроме того, она отвечает физическому механизму, лежащему в основе закона внутреннего трения. [28]
Такая интерпретация уравнения ( II, 12) позволяет выявить аналогию между переносом механического движения ( трения), тепла и массы, рассматриваемую в главе X. Кроме того, она отвечает физическому механизму, лежащему в основе закона внутреннего трения. [29]
Такая интерпретация уравнения ( II, 12) позволяет выявить аналогию между переносом механического движения ( трения), тепла и массы, рассматриваемую в главе X. Кроме того, она отвечает физическому механизму, лежащему в основе закона внутреннего трения. [30]