Cтраница 1
Интегральный показатель поглощения ( в слГ атяш 1) для данного перехода с нижнего энергетического уровня ( п п п3; /) на верхний энергетический уровень ( п п: 1 п 3; /) обозначается через S s S ( n ji, / - п [ п п 3 /) и определяется [36] приближенным соотношением [ ср. [1]
Интегральный показатель поглощения для вращательных линий первого обертона S ] и S j - i получается в хорошем приближении из S, и Sj i умножением на отношение интегрального показателя поглощения первого обертона ( 1 64 см2 - атм-г) к интегральному показателю поглощения ( 237 см - атм 1) для основной полосы. Излучательная способность СО при 300 К была определена численными расчетами для различных значений оптической плотности и вращательной полуширины. Результаты этих расчетов приведены в табл. 11.7 и представлены па фиг. [2]
Относительный интегральный показатель поглощения полосы у 20 мкм для Aojj ACUJ - Aw неизвестен. [3]
По интегральному показателю поглощения Й0, длине пути d и предполагаемому или измеренному значению а, пользуясь кривой, представленной на фиг. [4]
Весь наблюдаемый интегральный показатель поглощения сконцентрирован вблизи переходов Кондона1) и величина qv-v полагалась равной 0 15 для каждого из трех переходов, симметрично расположенных относительно параболы Кондона. [5]
Так как интегральный показатель поглощения второго обертона очень мал по сравнению с интегральным показателем поглощения основной полосы, а интенсивность излучения черного тела при температурах ниже 2000 К относительно мала в области волновых чисел, в которой находится второй обертон, вклад второго обертона в перенос теплового излучения будет незначительным до тех пор, пока не будут достигнуты сравнительно высокие температуры и большие оптические плотности. Этот вклад можно учесть при расчете излучательной способности, следуя методике, подобной той, которая описана для основной полосы и первого обертона. [6]
Самосогласующиеся оценки интегрального показателя поглощения и дисперсионной полуширины были получены путем использования измеренных значений W на линейном участке кривых роста для определения предварительных значений S и последующего проведения соответствующих итераций для измеренных значений W вне участка линейности. [7]
Температурная зависимость интегрального показателя поглощения основных колебательно-вращательных полос ( см. разд. [8]
Здесь S - интегральный показатель поглощения каждой линии, q - расстояние между линиями и Ъс - полуширина линии, обусловленная столкновениями. [9]
В работе [8] определен интегральный показатель поглощения некоторых линий ОН в предположении, что термохимические данные, приведенные в [7], верны. Эта работа служит хорошей иллюстрацией трудностей, присущих количественным спектроскопическим исследованиям свободных радикалов, подобных ОН. [10]
Это означает, что мы используем интегральный показатель поглощения на одну вращательную линию, грубо говоря, равный половине среднеарифметического значения для диапазона, где пропускание меняется как корень квадратный из оптической плотности. [11]
СО приводит к заключению, что интегральный показатель поглощения аэ равен 1 52 слГ2 - атм 1, что находится в хорошем согласии с более точным значением 1 64 см - атм 1, полученным другими методами. Для первого обертона lg TR является линейной функцией X вплоть до относительно больших значений оптической плотности, так как ао сравнительно мало. [12]
В приведенных формулах символ S обозначает интегральный показатель поглощения Sul, а со0 - волновое число юи. [13]
Будем предполагать, что абсолютные значения интегрального показателя поглощения для каждой вращательной линии первого обертона составляют 1 64 / 237 6 92 - 1СГ3 от значения интегрального показателя поглощения для соответствующего вращательного перехода основной полосы. Последнее находится в полном согласии с результатами расчетов интенсивностей обертонов ( см. разд. [14]
Так как парциальные давления СО при измерениях интегрального показателя поглощения в первом обертоне СО обычно велики, то адсорбционно-десорбционные явления не вносят измеримых ошибок. [15]