Покой - жидкость
Cтраница 2
Пусть х переменная величина, а % 0 есть значение % в состоянии покоя жидкости или устойчивость невозмущенной структуры дисперсной фазы - таков ее физический смысл. [16]
Из выражения (1.1) следует, что если градиент скорости равен нулю ( состоянию покоя жидкости), то касательное напряжение также равно нулю, т.е. зависимость т / ( du / dr) выражается прямой, проходящей через начало координат с угловым коэффициентом [ А. [17]
В гидравлике различают два основных раздела: гидростатику, изучающую вопросы, относящиеся к покою жидкости, и гидродинамику, изучающую равновесие и движение жидкостей. [18]
Механика жидкости, или, как ее принято называть, гидроаэромеханика, исследует вопросы, связанные с покоем жидкости ( гидростатика) ] и с-ее движением ( гидродинамика), прибегая при решении возникающих задач к помощи теоретических исследований и специально поставленных экспериментов. Главное внимание сосредоточивается при этом на решении двух основных, связанных между собою, задач: 1 определения распределения скоростей и Давлений внутри жидкости и I определения силового взаимодействия между жидкостью и окружающими ее твердыми телами. [19]
На СПБУ при движении действуют следующие внешние силы ( сопротивления): буксировочное сопротивление, т.е. сопротивление находящейся в покое жидкости; сопротивление встречного ветра; сопротивление, вызванное взаимодействием волн с СПБУ. Буксировочное сопротивление составляет 80 % общего сопротивления воды, 20 % приходится на волновое сопротивление. Незначительную величину составляет сопротивление трения. Буксировочное сопротивление также зависит от скорости буксировки. Воздействие на конструкцию буксировочного и волнового сопротивления исследуют на моделях в специальных бассейнах, а сопротивление ветра - обдувкой моделей в аэродинамической трубе. Буксировочное сопротивление СПБУ вследствие малой обтекаемости ее корпуса и большой парусности велико. Опасны случаи, когда СПБУ идет против ветра, поэтому для буксировки применяют мощные буксирные суда. [20]
Рассмотрим ламинарный режим неустановившейся естественной конвекции, которая возникает около элементов, погруженных вертикально в большой объем находящейся в состоянии покоя жидкости, при выделении тепла внутри этих элементов. Характерны следующие особенности процесса. Выделение энергии в элементе приводит к росту температуры его поверхности. В течение короткого промежутка времени тепло в неподвижную жидкость передается только путем простой теплопроводности. Этот процесс г.: ожет рассматриваться как одномерный. Образующееся в жидкости температурное поле является причиной возникновения подъемных сил, жидкость приходит в ускоренное движение. При этом должно быть достигнуто равновесие между подъемной силой, инерционной силой и вязкостной силой. Кроме того, устанавливается равновесие между тепловым потоком, подводимым к поверхности элемента теплопроводностью, и тепловым потоком, отводимым от элемента к жидкости конвекцией. Температура поверхности возрастает оо временем, стремясь к асимптотическому значению, определяющему установившееся состояние. [21]
При свободной конвекции от погруженных в жидкость тел, как обсуждалось в § 2.5.7, по мере увеличения числа Релея имеет место постепенный переход от находящейся в покое жидкости без направленного течения к течению в тонком ламинарном пограничном слое, затем следует быстрый переход к турбулентному пограничному слою. В противоположность этому для жидкости, ограниченной стенками, имеет место ряд дискретных переходов, связанных с увеличивающейся неустойчивостью типа Релея. [23]
Из сказанного следует, что / медленно исчезает, поэтому, если тело предоставлено само себе, оно постепенно теряет внутреннее напряжение, а давления в конце концов распределяются так vice, как п в находящейся в покое жидкости. [24]
Отдел гидравлики, занимающийся изучением покоя и равновесия жидкостей и газов, называют гидростатикой. В случае покоя жидкости силы внутреннего трения отсутствуют и, следовательно, будучи, в равновесии масса реальной жидкости находится в условиях, близких к идеальной жидкости. Поэтому задачи равновесия жидкостей могуг быть решены с большой точностью. [25]
 |
К выводу дифференциальных уравнений равновесия Эйлера. [26] |
Отдел гидравлики, занимающийся изучением покоя и равновесия жидкостей и газов, называют гидростатикой. В случае покоя жидкости силы внутреннего трения отсутствуют и, следовательно, будучи в равновесии, масса реальной жидкости находится в условиях, близких к идеальной жидкости. [27]
Раздел гидравлики, занимающийся изучением покоя и равновесия жидкостей и газов, называют гидростатикой. В случае покоя жидкости силы внутреннего трения отсутствуют и, следовательно, будучи в равновесии, масса реальной жидкости находится в условиях, близких к идеальной жидкости. Поэтому задачи на равновесие жидкостей могут быть решены с большой точностью. [28]
Раздел гидравлики, посвященный изучению покоя и равновесия жидкостей и газов, называют гидростатикой. В случае покоя жидкости силы внутреннего трения отсутствуют и, следовательно, будучи в равновесии, масса реальной жидкости находится в условиях, близких к идеальной жидкости. [29]
Распределение пьезометрического давления вдоль трубы показано на рис. XIX. Вначале ( при покое жидкости) линии пьезометрических высот изображаются горизонтальными отрезками C D, которые соответствуют горизонтальным линиям напоров. Ударное давление на участке s для момента времени t2l / aQ, когда жидкость в трубопроводе еще сжата на участке s от начальной точки, изображается линией С202, параллельной линии MiOi. В период времени 2 / / a0 4 / / a0 ударное давление изображается линией C Oi, расположенной ниже М О на ту же самую величину. Линия С 0 характеризует понижение давления против начального. Если при рассмотрении удара учитывается упругость стенок трубопровода, то сущность явления остается той же. Отличие заключается только в том, что при увеличении давления толщина слоя 6s ( см. рис. XIX.14) будет меньше, чем прежде, благодаря расширению стенок трубы и, следовательно, скорость распространения ударной волны ao6s / 6 / будет также меньше. [30]
Страницы: 1 2 3 4