Cтраница 1
Полдер доказал, что эта кривая является эллипсом, лежащим в плоскости, перпендикулярной направлению подмагничивающего поля. [1]
Полдер показал, что коэфициент DO равен 0 52 - Ю-3 для а-железа, чем уменьшил фактор 2600 до более разумных значений. [2]
Полдер [6] отметил, что в явлении ферромагнитного резонанса главную роль играют длинные спиновые-волны, поэтому нас должны интересовать их характеристики, а не среднее по всем спиновым волнам. Для столкновений с длинными спиновыми волнами ограничения, накладываемые законами сохранения энергии - и импульса, играют более важную роль. Для k - 0 необходимо учитывать столкновения более высокого порядка; к тому же псевдодипольное взаимодействие менее эффективно для длинных волн. В результате спин-спиновое и спин-решеточное время релаксации при комнатной температуре увеличиваются в 105 - 106 раз и становятся гораздо больше экспериментальных значений. [3]
Полдер [1] показал, что бесконечная ферромагнитная среда, однородно намагничиваемая в определенном направлении, становится двоякопреломляющей по отношению к плоской волне, распространяющейся в направлении, перпендикулярном намагничиванию. [4]
Полдер и Смит [38, 51 ] объясняют расплывание резонанса у обожженных ферритов локальным увеличением поля магнитной анизотропии На под влиянием размагничивающего поля. Эти исследователи приняли для упрощения, что зерна имеют форму эллипсоидов вращения. Для случая, когда внутри этих частиц присутствует 180 -ная доменная граница, они произвели следующие расчеты. [5]
Одновременно Полдер показал, что этот тензор - независимо от соотношений (5.9), определяющих его компоненты. [6]
Тензор Полдера является несимметричным ( его недиагональные компоненты не равны между собой); наличие несимметричности позволило создать устройства, не отвечающие принципу взаимности. Вторая характерная особенность этого тензора состоит в том, что зависимости компонентов тензора от со и Я0 имеют резонансный характер. При совпадении со с частотой прецессии юо возникает гиромагнитный резонанс, что сопровождается резким увеличением поглощения ферритом электромагнитной энергии. Это явление используют при создании некоторых ферритовых устройств СВЧ, например резонансных вентилей. [7]
Как указывает Полдер, магнитная проницаемость на-магниченного феррита может быть представлена в виде тензора. Пусть Hz - напряженность магнитного поля по длине волновода, х0 - статическая магнитная восприимчивость, равная отношению M / HZ, где М - магнитный момент. [8]
Недавно появились работы Полдера [8], в которых он делает попытку построения квантово-механической теории магнитного резонанса на основе теории спиновых волн. [9]
Потери, описанные Полдером и Смитом, являются результатом того, что образец был намагничен не до насыщения; при снятии магнитного поля они резко возрастают. В нашем случае при снятии постоянного магнитного поля потери при малых уровнях входной мощности изменяются лишь на незначительную долю децибелла. Когда вместо фер: рита R-1 в ограничителе был использован поликристаллический иттриевый гранат ( с шириной резонансной кривой 50 э и тангенсом диэлектрических потерь 0 003 при частоте около 20 мггц), характеристики ограничителя в основном не изменились, за исключением потерь при низких уровнях входной мощности, которые стали значительно выше. При использовании иттрие-вого граната потери при малых уровнях входной мощности уменьшались при снятии постоянного магнитного поля, что указывает на магнитную природу этих потерь. [10]
Хотя теория, развитая Полдером, основывалась на представлении о безграничной среде без потерь, экспериментальная проверка подтвердила возможность двойного лучепреломления в волноводе, что доказывает применимость теории и к случаю волновода. [11]
Брейт [32], а также Полдер и Ван-Сантен [34] рассмотрели некоторые-случаи эллипсоидов, заполненных несферическими зернами. [12]
Брейт [32], а также Полдер и Ван-Саптен [34] рассмотрели некоторые-случаи эллипсоидов, заполненных несферическими зернами. [13]
Казимир, де - Клерк и Полдер сообщили, что для фактора расщепления подгонкой теоретических выражений под результаты при более высоких температурах ( около 0 6 К) ими было получено значение о 0 283 К; при этом рассматривалась только Гл. Было найдено, что между 0 4 и 0 05 К согласие между Гтеор. [14]
Эксперименты были повторены де - Клерком и Полдером [116], которые исследовали порошкообразный образец, имевший форму эллипсоида и содержавший один ион хрома на 13 ионов алюминия. [15]