Полдер

Cтраница 2

Эксперименты были повторены де - Клорком и Полдером [116], которые исследовали порошкообразный образец, имевший форму эллипсоида и содержавший один ион хрома на 13 ионов алюминия. [16]

Теория распространения электромагнитных волн в намагниченных ферритах была развита Полдером [1] и другими. Согласно этой теории, в некоторых случаях условия распространения не будут зависеть от амплитуды высокочастотного поля. [17]

Впервые выражение (3.45) было найдено в применении к атомам Казимиром и Полдером [303], оно отвечает использованию четвертого порядка квантовоэлектродинамиче-ской теории возмущений. [18]

Основанная на этих предположениях модель ферромагнитного кристалла, которая была впервые использована Полдером и Смитом [47], схематически показана на фиг. Образец имеет форму эллипсоида и разбивается доменными границами, перпендикулярными его длинной оси, на большое число доменов, имеющих форму пластинок. Предполагается, что расстояние между ближайшими границами много меньше размеров образца. [19]

Формула для этого случая была выведена по моей просьбе Боукампом, и Полдером. [20]

Первые расчеты параметра расщепления А в приближении теории кристаллического поля с лигандами - точечными ионами и диполями, выполненные Ван-Флеком [58] и Полдером [126], для иона Сг3 в окружении шести молекул воды дали результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными данными. [21]

Первые расчеты параметра расщепления А в приближении теории кристаллического поля с лигандами - точечными ионами и диполями, - выполненные Ван Флеком и Полдером для иона Сг3 в окружении шести молекул воды, дали результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными данными. [22]

Диаграмма Оргела, показывающая расщепление терма D свободного иона ( возникающего при конфигурациях а1, а4, а и os. в кубическом. [23]

Еще раньше на связь между оптическим спектром поглощения и расщеплением d - орбит свободного иона в штарковском поле указал на примере Си ( II) Полдер [159], но, поскольку его работа касалась в основном магнетизма, она не вызвала такого интереса, как работа Илзе и Гартманна. Разные авторы используют для обозначения этой величины расщепления различные символы, как-то, iODq [155], Д [59, 149], ( Ег-Ел) [80,201], Q или ( 10 / 21) К [149], но смысл всех этих обозначений одинаков с рассмотренным выше. [24]

Другая интересная задача состоит в рассмотрении поведения безграничной насыщенной ферромагнитной среды, когда длина волны электромагнитных колебаний конечна. Эта задача была впервые решена Полдером, который показал, что резонансная частота среды зависит от поляризации и направления распространения волны. Это объясняется простыми причинами. Поле СВЧ волны заставляет прецессировать магнитные диполи среды вокруг постоянного магнитного поля. Из того, что фаза этого прецессионного движения определяется величиной постоянного магнитного поля и относительной фазой высокочастотного поля, следует, что магнитные диполи будут находиться в противофазе через каждые полволны. Таким образом, магнитные диполи в образце не всегда ориентированы в одном направлении. Это может иногда вызвать объемную неоднородность намагниченности среды. Если дивергенция намагниченности имеет место, то возникают добавочные внутренние поля, которые вызывают сдвиг резонансной частоты. [25]

В главе 1, посвященной историческому обзору развития наших представлений о процессах распространения рентгеновских лучей в идеальных ( и почти идеальных) кристаллах, отмечалось, что за последние годы наблюдается своеобразное возрождение динамической теории Дарвина. Преимуществом первоначальной формы этой теории является большая простота выводов, с помощью которых ее автор, а также Принс [87] и другие, получили результаты, подтвержденные более строгой теорией Эвальда - Лауэ - Захариасена. Когда актуальной стала задача построения теории рассеяния рентгеновских лучей в деформированных кристаллах, Пеннингом и Полдером [38] и Като [39] была рассмотрена эта задача для слабодеформированных кристаллов, с использованием слегка модифицированной теории Лауэ - Захариасена. При этом выявились принципиальные трудности, стоящие на этом пути и вызванные неприменимостью к иным условиям рассеяния таких понятий, как обычная блоховская волна и ее аппроксимация суперпозицией плоских волн, дисперсионная поверхность, экспоненциальные комплексные волновые функции. [26]

Приведенные выше данные для хромометиламиновых квасцов интересно сравнить с результатами, полученными в экспериментах с хромокалиевыми квасцами. При этом обнаруживается существенная разница в свойствах обеих солей. Прежде всего, значения параметра расщепления S, по данным различных авторов, для хромокалиевых квасцов отличаются друг от друга больше, чем значения S для хромометиламиновых квасцов: Казимир, Де-Гааз и Де-Клерк [20]: 3 0 270 К; Казимир, Де-Клерк и Полдер [21]: 3 0 263 К; Де-Клерк, Стинленд и Гортер [22]: 3 0 251 К; для двух образцов, исследованных позже в Лейдене, было найдено S 0 240 и 0 250 К; Блини [23]: 3 0 240 К; Амблер и Хадсон [24]: 3 0 250 К. Так как измерения в Лейдене производились одним и тем же методом и на одной и той же установке, следует считать, что разница в значении 8 получается из-за различия в приготовлении и обработке образцов. Если значение 3 выбрано так, чтобы теоретическая кривая совпадала с экспериментальными данными вблизи температуры 0 5 К, то экспериментальные точки хорошо совпадают с теоретической кривой при температурах от 0 2 до 1 К. [27]

Электромагнитное взаимодействие между парами колеблющихся диполей распространяется в разделяющей их среде со скоростью света. Из этого следует, что когда колеблющиеся диполи разделены расстояниями, значительными по сравнению с длиной волны, соответствующей частоте колебаний, между колебаниями происходит сдвиг по фазе, а это влечет за собой соответствующее изменение потенциала притяжения. Этот эффект был установлен Овербеком [3 ] и впоследствии количественно оценен [20 ] с использованием четвертого порядка теории возмущений квантовой механики. Казимир и Полдер [20] показали, что притяжение между элементами взаимодействующих тел убывает на малых, но больших эффективной длины волны, расстояниях пропорционально не обратной шестой [ равенство ( II. [28]

Результаты измерений для твердых веществ включают, конечно, и такие ошибки, обусловленные применяемыми аппаратурой и методом, которые наблюдались бы и при аналогичных измерениях обычных жидких диэлектриков. Но, кроме того, экспериментальные данные для твердых веществ содержат ошибки, являющиеся специфичными для техники, необходимой при исследовании твердого состояния. Охлаждение твердого вещества ниже точки замерзания также приводит к сжатию с образованием пустот. Аналогичным образом в случае пластинок, спрессованных из порошка, ошибки могут быть вызваны наличием частиц и даже маленькими пространствами между ними. Полдер и Сантен [81] показали, что при небольших значениях диэлектрической проницаемости форма частиц мало влияет на результаты, но в случае большой диэлектрической проницаемости уравнение ( 33) выполняется лишь для частиц сферической формы. [29]

Построенная нами в 1942 г. подробная теория привела к интересным результатам, которые могли быть проверены экспериментально. Абсолютная величина эффекта для углерода повидимому весьма просто связана с размерами элементарной ячейки тетрагонального мартенсита. Он также подтвердил наши теоретические предсказания о том, что в направлении [111] эффект равен нулю. Постоянная, дающая отношение возрастания электросопротивления Ар к концентрации, определялась независимо из специальных опытов на поликристаллических образцах, имеющих более удобные для измерения размеры и вес. Перед тем как приступить к описанию опытов Дикстра и полученных им результатов, мы кратко изложим теорию, разработанную нами в военные годы. Более строгое в математическом отношении изложение этой теории было дано Полдером ( см. § 4 гл. [30]

Страницы: 1 2