Поле - пространственный заряд
Cтраница 2
Сложность решения состоит в том, что поле пространственного заряда зависит от формы электронного сгустка, а форма сгустка есть функция от поля сгустка. [16]
Все сказанное выше о возможном ускоряющем действии поля пространственного заряда в полупроводниковых окисных пленках не может быть использовано для выбора между адсорбционной и фазовой теориями пассивации. При соответствующем увеличении толщины пленки ее наружная часть может также рекристаллизоваться и таким образом терять свою сплошность. [17]
В отличие от предыдущих случаев временная динамика поля пространственного заряда в различных точках диодного промежутка принципиально различна. Так спектральный состав колебаний качественно и количественно меняется при продвижении вдоль пространства взаимодействия. Вблизи плоскости инжекции колебания потенциала слабо хаотические, на фоне небольшого слаборазвитотого шумового пьедестала наблюдается ярко выраженный пик базовой частоты генерации / о 2 24 ГГц в диоде и ее второй гармоники 2 / Q. Ситуация меняется при продвижении вдоль пространства взаимодействия к выходной сетке системы. В спектре мощности повышается шумовой пьедестал, который медленно спадает с ростом частоты. В низкочастотной части спектра ( / / о) наблюдается появление спектральных составляющих, энергия которых в спектре превышает энергию частоты / о, которая также присутствует в спектре колебаний потенциала в центральной части пространства взаимодействия. Так амплитуда доминирующей частоты в низкочастотной области спектра / i ( см. рис. 5.286) превышает амплитуду гармоники частоты / о в 1 57 раз. [18]
Q) все большая часть силовых линий поля пространственного заряда замыкается на этой плоскости, что приводит к ослаблению продольной составляющей поля пространственного заряда ( ослабление продольных сил расталкивания), а следовательно, и к уменьшению поперечных ВЧ смещений электронов. [19]
Выражения (2.8) и (2.9) получены при пренебрежении силами поля пространственного заряда, который влияет на расходимость пучка и, следовательно, на разрешающую силу анализатора. Однако учесть его действие довольно сложно и возможно лишь при некоторых упрощающих предположениях. [20]
Заметим, что гармоники частоты ш появляются и в поле пространственного заряда. [21]
 |
Зависимость плотности заряда во вторичном сгустке от параметра. [22] |
Значение плотности заряда во втором максимуме определяется амплитудой потенциала поля пространственного заряда в области виртуального катода и расстоянием между входной сеткой и местом формирования виртуального катода. При увеличении параметра Пирса амплитуда плотности пространственного заряда в области виртуального катода уменьшается ( при прочих неизменных параметрах) и для того, чтобы остановить электрон, движущейся с прежней скоростью, достаточно меньшего уплотнения электронного потока. [23]
Кроме проникающего электрического поля, внутри ионизационной камеры существует также поле пространственного заряда, образованное заряженными частицами. В результате совместного действия всех частиц образуется результирующее поле пространственного заряда, накладывающееся на электростатическое поле, проникающее в ионизационную камеру. [24]
При лавинно-стримерном механизме на развитие пробоя существенно влияет совместное действие поля пространственного заряда лавины и фотоионизация в объеме газа. Благодаря этим вторичным процессам электронная лавина создает повышенную концентрацию носителей заряда, которая достаточна для непосредственного преобразования ее в стример - канал с повышенной проводимостью газа. Стример иредставляет собой скопление ионизированных частиц, сильно превосходящее лавину по степени ионизации. После распространения стримеров ( отрицательного и положительного) на весь межэлектродный промежуток происходит пробой газа. Рассмотрим этот процесс подробнее. [25]
Неоднородное пространственное распределение носителей по глубоким центрам приводит к появлению поля пространственного заряда Esc, которое модулирует показатель преломления. [26]
Благодаря анизотропии линейного электрооптического эффекта, посредством которого осуществляется преобразование поля пространственного заряда Esc ( x) в фазовый рельеф, фазовые решетки в ФРК также оказываются анизотропными. Это означает, что по существу они представляют собой пространственно-периодические распределения оптической анизотропии кристалла, и их амплитуда описывается тензорной величиной. [27]
При лавинно-стримерном механизме на развитие пробоя существенно влияет совместное действие поля пространственного заряда лавины и фотоионизация в объеме газа. Благодаря этим вторичным процессам электронная лавина создает повышенную концентрацию носителей заряда, которая достаточна для непосредственного преобразования ее в стример. Стример представляет собой скопление ионизованных частиц сильно превосходящее лавину по степени ионизации. После распространения стримеров ( отрицательного и положительного) на весь межэлектродный промежуток происходит пробой газа. [29]
У формирующегося сгустка с угловой длиной, примерно равной л, поле пространственного заряда невелико из-за ослабляющего действия соседних сгустков ( см. § 2 - 4) и увеличивается лишь тогда, когда угловая длина сгустка становится меньше л, но тогда можно считать, что сгусток сформировался. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5