Поле - пространственный заряд
Cтраница 3
При высокой добротности резонатора и малом токе эмиссии может оказаться, что поле пространственного заряда вообще несущественно и лишь слегка возмущает движение электронов; так может быть, например, в генераторах малой мощности непрерывного действия, и тогда свойства магнетрона в развитом режиме генерации никаких загадок в себе не таят. [31]
При больших длинах увлечения распределение носителей в зоне становится почти однородным, а поле пространственного заряда, определяемое в основном распределением фотоионизированных доноров, оказывается смещенным на Фр - тг / 2 относительно интерференционной картины. Для записывающих пучков одинаковой частоты дифракционная эффективность решетки при этом только падает. [32]
Ех-х-компонента напряженности полного поля, действующего на пучок; прячем Ех включает и поле пространственного заряда, если его действие не учтено в уравнении возбуждения. [33]
Если использовать иную формулировку уравнений возбуждения волновода электронным потоком, выделяя квазистатическую часть поля пространственного заряда, подобно тому, как это делается в теории возбуждения резонаторов, то вычисление Г значительно облегчается. [34]
Введя в уравнения ( 4 - 8) или ( 4 - 11) напряженность поля пространственного заряда, получим квазикинематические уравнения движения в поле стоячей волны. [35]
Оно отличается от уравнения ( 3.1 а) для случая тонкой металлической пленки дополнительным членом, учитывающим поле пространственного заряда Ег, этот член играет основную роль. [36]
Из ( 2 - 80), ( 2 - 81) хорошо видно, что напряженность поля пространственного заряда является явной функцией энергии и длины сгустка, которая в свою очередь может быть выражена через энергию. [37]
Под волнами пространственного заряда ( ВПЗ) будем понимать волнообразное распространение возмущений плотности, тока, напряженности поля пространственного заряда и скорости в электронном пучке, причем скорость такого возмущения зависит от постоянной составляющей плотности пространственного заряда в потоке. В общем случае существует много различных типов ВПЗ, в данной лекции ограничимся подробным анализом линейной теории группирования электронного потока в пространстве дрейфа и приложением ее к учету влияния пространственного заряда в теории пролетного клистрона; рассмотрим двухлучевую неустойчивость, а также примеры ее использования в электронике ( двухлучевая лампа) и для возможного объяснения некоторых наблюдаемых явлений в астрофизике; укажем на одну из аналогий в гидродинамике жидкостей. В конце лекции кратко остановимся на циклотронных волнах в электронных потоках, а также рассмотрим аппарат связанных волн. [38]
 |
Структура р - я - Я - ЛПД ( а и профиль электрического поля в я-области ( б. [39] |
Для упрощения полагаем, что предельные скорости дрейфа дырок и электронов одинаковы и равны vs, что полями пространственного заряда, обусловленного свободными носителями, можно пренебречь и что ионизация дырок и электронов происходит с одинаковой скоростью. Больше того, считаем, что ширина лавинной зоны La не зависит от напряжения, приложенного к диоду. [40]
В качестве примеров на рис. 2 - 14, 2 - 15, 2 - 16 представлены зависимости величин поля пространственного заряда от размеров сгустка, тока пучка и энергии электронов. [41]
Нетрудно теперь понять, что для получения замкнутой системы нелинейных уравнений, описывающих процессы группирования в пространстве дрейфа, необходимо определить поле пространственного заряда. [42]
Обратившись в § 2 - 4 к формуле ( 2 - 81), видим, что для коротких сгустков величина поля пространственного заряда Eq не изменяется при ускорении и сжатии сгустка до диска. [43]
Так как способ введения кажущейся равновесной фазы строго справедлив для малых отклонений фазы тр - Сфз, то в ( 3 - 21) разгруп-пирующее поле пространственного заряда определяется по формуле ( 2 - 81), а уравнение движения сводится к линейному. В уравнениях, определяющих кажущуюся равновесную фазу, предполагается, что невозможно уменьшить длину электронного сгустка до нуля. Иными словами, использование кажущейся равновесной фазы предполагает либо наличие условий, при которых образуется квазистатический сгусток и почти отсутствуют колебания фазы г, либо получение оценочных условий для определения предельного тока пучка. [44]
В случае дрейфующего пучка число электронов, для которых z / j / 20, и число электронов, для которых у г / 10, одинаково, причем j / 2 5 i, поэтому, если считать, что постоянная составляющая поля пространственного заряда отсутствует, то поднявшиеся электроны отдадут статическому полю Е0 столько энергии, сколько заберут опустившиеся. Однако, как следует из формулы (V.39), статическое поле под пучком меньше, чем над ним, благодаря действию постоянной составляющей поля пространственного заряда. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5