Поле - поляризация
Cтраница 3
В левой части ( 11 11) стоит дипольный момент объема dV для напряженности поля, равной единице; adN есть также момент объема dV, но в отсутствие поля поляризации, а ( е - 1 / 3) dN выражает момент, создаваемый этим полем. [31]
При низких частотах скорость избыточного электрона много больше скоростей ионов и можно считать, что электрон адиабатически следует за флуктуациями поля поляризации. В этом случае поле поляризации можно трактовать как классическое. Па больших расстояниях порождаемое электроном поле является кулоновским, но поскольку пространственная область, в которой локализован электрон, имеет конечные размеры, на малых расстояниях потенциал остается ограниченным. [32]
При низких частотах скорость избыточного электрона много больше скоростей ионов и можно считать, что электрон адиабатически следует за флуктуациями поля поляризации. В этом случае поле поляризации можно трактовать как классическое. На больших расстояниях порождаемое электроном поле является кулоновским, но поскольку пространственная область, в которой локализован электрон, имеет конечные размеры, на малых расстояниях потенциал остается ограниченным. [33]
В статье [2] было рассчитано первичное распределение тока и потенциала в щелевой ячейке. Задачу о вторичном распределении тока решаем с помощью так называемого поля поляризации [5], полученного вычитанием первичного поля из вторичного. [34]
Природа такой автолокализации электронов проводимости заключается в поляризации избыточным зарядом электрона окружающей среды, в результате которой ионы несколько смещаются из своих равновесных положений. В этом случае избыточный электрон вместе с окружающим его полем поляризации называется поляроном. Такой механизм движения электронов обычно называют прыжковым. [35]
Поэтому перескок электрона в соседний узел сопровождается исчезновением поля поляризации вокруг исходного узла и возникновением его вокруг конечного. Такой акт в общем случае может быть сопряжен с разрывом связи электрона с полем поляризации и, следовательно, с затратами энергии. Поэтому избыточные электроны и дырки в ионных кристаллах, вообще говоря, уже не являются квазисвободными частицами. Вместе с сопровождающим их полем поляризации они образуют особые квазичастицы, получившие название поляронов. [36]
Лазерная генерация акустических колебаний на периодической доменной структуре с использованием эффекта фотогенерации большого количества свободных носителей представляет собой новый способ, отличный от генерации колебаний на доменной структуре с использованием переменного электрического поля. Лазерную генерацию можно представить в виде двухэтап-ного процесса: на первом из них происходит фотовозбуждение большого количества свободных носителей, электрическое поле которых уменьшает величину поля поляризации в каждом из доменов. На втором этапе скачки электрического поля вследствие обратных знаков пьезолектрических коэффициентов в соседних доменах создают переменные деформации. [37]
Поле D представляет собой лишь ту часть поля, которая создается свободными зарядами. Отметим кстати, что хотя поляризация и является чисто геометрическим образом - дипольным моментом единицы объема, она играет тем не м нее роль электрического поля. Это поле поляризации образуется только поляризационными зарядами. Решение конкретных задач, связанных с поляризующимися телами, зависит от того, каким образом поляризация зависит от внешнего поля. [38]
В идеальном диэлектрике нет зарядов, способных свободно перемещаться под влиянием внешнего электрического поля. Волновые функции электронов в диэлектрике почти полностью локализованы около атомных ядер. Возникает поле поляризации, которое противонаправлено внешнему полю 80, но меньше его по абсолютной величине. [39]
Однако у нас есть все необходимые средства, чтобы про-квантовать эта выражение для энергии, что делается совершенно аналогично правилам § § 11, 13 ж не нуждается в дальнейшем обсуждении. Целесообразно, далее, провести разложение поля поляризации Р и электронного волнового поля по плоским волнам. [40]
При увеличении ноля и достижении значения Е ЕК, достаточного для исчезновения минимума ф-ции Ф ( 5) при У0, кристалл скачком изменяет свою поляризацию от 5s - О Д 9 - S t - При обратном ходе скачок в устойчивое состояние 3 0 происходит и [ in поле Е - ЕК, соответствующем исчезновению бокового минимума. При изменении знака Е изменяется и знак индуцируемой полем поляризации; в перем. [42]
Ударная поляризация полярных диэлектриков состоит в ударной орентации полярных молекул вдоль направления движения фронта УВ. Поворот молекул происходит под действием градиента давления во фронте УВ, если одни конец молекулярного диполя имеет большую массу, чем другой. Появляющееся при этом поле носителей тока может взаимодействовать с полем поляризации. [43]
Ударная поляризация полярных диэлектриков состоит в ударной ориентации полярных молекул вдоль направления движения фронта УВ. Поворот молекул происходит под действием градиента давления во фронте УВ, если один конец молекулярного диполя имеет большую массу, чем другой. Появляющееся при этом поле носителей тока может взаимодействовать с полем поляризации. [44]
Ударная поляризация полярных диэлектриков состоит в ударной ориентации полярных молекул вдоль направления движения фронта УВ. Поворот молекул происходит под действием градиента давления во фронте У В, если один конец молекулярного диполя имеет большую массу, чем другой. Появляющееся при этом поле носителей тока может взаимодействовать с полем поляризации. [45]
Страницы: 1 2 3 4