Cтраница 2
Из примерной картины поля системы ( рис. 1.1, а) следует, что наиболее существенная часть пути общего магнитного потока Фи в воздухе проходит в зоне сильного поля внутри полости индуктора. [16]
Лишь в начале координат поля систем (1.24) ( 1 25) и (1.24) ( 1.25) касаются. [17]
Напряженность в данной точке поля системы точечных зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, создаваемых в этой точке каждым зарядом в отдельности. Это положение выражает принцип суперпозиции ( независимого наложения) электрических полей. Сущность суперпозиции полей состоит в том, что вокруг каждого заряда рассматриваемой системы существует собственное электрическое поле, напряженность которого не зависит от наличия полей, образованных другими зарядами. В каждой точке поля происходит независимое наложение полей, создаваемых отдельными зарядами системы. [18]
Таким образом для вычисления поля системы точечных зарядов применим обычный принцип суперпозиции. [19]
Номограмма расположена на двух полях системы координат. По оси у отложена рабочая деформация пакера ел в процентах. Вправо от оси у по оси х снизу отложен диаметр ствола скважины в интервале установки пакера. На этой же оси сверху нанесены диаметры серийных пакерующих элементов пакера от 109 до 270 мм. От каждого размера пакера вверх идет наклонная прямая так, что точка пересечения вертикальной прямсЗй какого-либо размера ствола скважины с наклонной прямой размера пакера дает на оси у значение рабочей деформации для этих размеров скважины и пакера. На этом же поле нанесена сетка наклонных кривых нагрузки, необходимой для установки пакера в скважине. [20]
Конечно, при этом условии поле системы будет квазистационарным лишь в непосредственной близости от нее, но никак не вдали. [21]
Конечно, при этом условии поле системы будет квазистационарным лишь в непосредственной близости от нее, но никак не вдали. Рассмотрим в заключение простейшую систему, эквивалентную осциллятору. [22]
Конечно, при этом условии поле системы будет квазистационарным лишь в непосредственной близости от нее, но никак не вдали. [23]
Как известно из электростатики, поле системы зарядов на большой рзсетеянтифедставляетги в виде ряда полей мульти-полей. Так как рассматриваемая гнетеиа имеет равные нулю суммарный заряд днпоаавый момент ( си. [24]
Рассмотрим определяемое ( 71) поле системы зарядов для того случая, когда все они сосредоточены в конечной области пространства, скажем внутри некоторой сферы радиуса Ь, центр которой мы выберем в качестве начала отсчета радиус-векторов. [25]
Эти уравнения и позволяют определить поле системы параллельных линейных проводов. [26]
При г - оо энергия поля системы будет равна сумме энергий, содержащихся в поле каждого заряда. При этом предположении V ( г) является переменной частью энергии поля системы и поэтому, согласно формуле ( 15), есть потенциальная энергия этой системы. [27]
Найти модули и направление напряженности поля системы зарядов в точках О и О, в четырех случаях: 1) все заряды положительны; 2) заряды А и Б положительны, В и Г отрицательны; 3) заряды Б и В положительны, А и Г отрицательны; 4) заряды Б и Г положительны, А и В отрицательны. [28]
Найти модули и направление напряженности поля системы зарядов в точках О и О, в четырех случаях: 1) все заряды положительны; 2) заряды А и Б положительны, В я Г отрицательны; 3) заряды Б и В положительны, А и Г отрицательны; 4) заряды Б и Г положительны, А и В отрицательны. [29]
Таким образом, электрическая энергия поля системы заряженных тел равна полусумме произведений потенциалов тел на их заряды. [30]