Cтраница 3
Итак, дивергенция и ротация поля системы точечных зарядов равны нулю во всех точках пространства, где нет зарядов. Следовательно, это поле является полем Лапласа. [31]
Это двуцветный вариант последовательной по полям системы ЦТ, в котором использовались красный и голубой основные цвета. [32]
Вычислить и найти направление манрилсп ности поля системы зарядов в точках О и О, н случаях: а) все ( аря ы ни II H тельны, б) заряды А и Я положительны. R и / отрицательны, в) заряды / и / положительны, А и Г отрицательны, i) заряды И и / положительны. [33]
По математической терминологии функцию F называют векторньрг полем системы. Если оно не зависит явно от времени ( как в ( 31 1)), систейу называют автономной. [34]
Электрические поля удовлетворяют принципу суперпозиции: электрическое, поле системы источников является суммой полей отдельных источников. Напряженность поля, создаваемого несколькими зарядами, равна векторной сумме напряженностей полей, создаваемых каждым зарядом в отдельности. Потенциал произвольной точки поля нескольких зарядов равен алгебраической сумме потенциалов, создаваемых в этой точке каждым зарядом. При этом точка нулевого потенциала выбирается общей для всех зарядов. [35]
В § 2.2 были приведены примеры вычисления напряженности поля системы электрических зарядов способом суперпозиции полей. Теперь будет рассмотрен другой метод решения этой задачи, основанный на применении теоремы Остроградского-Гаусса. Установленная в § 3.3 связь между напряженностью поля и потенциалом [ см. формулу (3.17) 1 позволяет по известной напряженности поля определить разность потенциалов между любыми двумя точками этого поля. Согласно теореме Остроградского-Гаусса [ см. уравнение (2.28) ], поток смещения сквозь замкнутую поверхность цилиндра равен заряду adS, охватываемому этой поверхностью. [36]
Фа ( х у г) - потенциал фиктивного лапласовского поля системы Электродов в точке нахождения заряда q, которое возникло бы при подаче на измерительный электрод электрического единичного потенциала при заземлении остальных электродов и удалении заряда из системы в бесконечность. [37]
Токовая задача в этом случае аналогична электростатической задаче о поле системы проводников, помещенных в диэлектрическую среду. [38]
В § 65 было показано, что разложение потенциалов поля системы зарядов в ряд по степеням vfc приводит во втором приближении к функции Лагранжа, вполне определяющей ( в этом приближении) движение зарядов. Произведем теперь разложение поля до членов более высокого порядка и выясним, к каким эффектам приводят эти члены. [39]
В § 65 было показано, что разложение потенциалов поля системы зарядов в ряд по степеням v / c приводит во втором приближении к функции Лагранжа, вполне определяющей ( в этом приближении) движение зарядов. Произведем теперь разложение поля до членов более высокого порядка и выясним, к каким эффектам приводят эти члены. [40]
По принципу суперпозиции ( наложения) электрических полей потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов, создаваемых отдельными зарядами. [41]
В § 65 было показано, что разложение потенциалов поля системы зарядов в ряд по степеням и / с приводит во втором приближении к функции Лагранжа, вполне определяющей ( в этом приближении) движение зарядов. Произведем теперь разложение поля до членов более высокого порядка и выясним, к каким эффектам приводят эти члены. [42]
Для отклонения пучка медленных электронов отклоняющее поле накладывается на комбинирО ванное поле системы переноса изображения. [43]
Однако если смотреть из различных точек на плоскости 690, то поле системы может иметь ширину луча, меняющуюся на 40 и больше. Таким образом, если работа ограничивается фиксированной частотой, то наблюдатель, двигающийся вокруг антенны, отметит изменение ширины луча по уровню половинной мощности ( кривая 3 на фиг. Поскольку антенна симметрична, то такое изменение периодически повторяется через каждые 180, Если наблюдатель остается неподвижным относительно антенны, а рабочая частота возрастает, то он увидит такое же изменение ширины луча. [44]