Cтраница 1
Развивающееся поле возмущений должно создавать не зависящую от х поправку к основному зональному течению. [1]
Рассмотрим поле возмущений от решетки диполей, соответствующей первой решетке, в системе координат второй решетки. Возьмем координаты xv yv связанные с носиком профиля га 0 - й решетки. [2]
Бели поле возмущений гладкое ( например, в волне расширения, вызванной плавным ходом поршня, или стационарным обтеканием гладкой стенки), то роль правой части ( 3.4.9 а) будет мала вме сте с т / Л / ( так как r ( dzp / dt2 dp / dt ill t) и ее можно отбросить. [3]
Рассмотрим теперь поле возмущений от решетки диполей, соответствующей г / - му венцу, в системе координат другого венца. [4]
Функция ф описывает структуру развивающегося поля возмущений. [5]
Волнами называются распространяющиеся в веществе или поле возмущения какой-либо физической величины, характеризующей состояние этого вещества или поля. [6]
Таким образом, задача о нахождении поля возмущений скорости и давления при обтекании профиля сведена к математической задаче нахождения из уравнения (19.2) функции ф, удовлетворяющей условию (19.10) и такой, что при подходе к разрезу ( О, L) на оси х с двух его сторон нормальная производная функции ф принимает заданные согласно (19.9) значения. [7]
Полученное уравнение (3.19) является трансцендентным характеристическим уравнением поля возмущений, наложенного на поле скоростей основного потока вязкой несжимаемой жидкости. [8]
Однако увеличение t по отношению к и в поле возмущений усиливает также и стабилизирующее влияние ( J-эффек-та. Если, однако, основное течение неправлено под некоторым углом к кругу широты, то строго зональные движения, создаваемые возмущениями и не чувствующие 0-эф-фекта, будут иметь компоненту скорости, направленную вдоль градиента температуры основного состояния, и, таким образом, смогут высвобождать доступную потенциальную энергию. Можно поэтому ожидал что у таких течений не будет минимального критического сдвига, необходимо. [9]
После прохода бегущего возмущения через элемент системы, от к-рого оно отбирает энергию, поле возмущений в этой области может с течением времени стремиться к нулю. Если же возмущения нарастают с течением времени во всех точках пространства, то неустойчивость является абсолютной. Системы, в к-рых реализуется конвективная неустойчивость, служат основой для создания усилителей, а системы с абс. Существуют критерии определения характера неустойчивости в волновых системах. Однако во многих реальных системах разделение на абсолютную и конвективную неустойчивость невозможно. В частности, либо замыкая отрезок конвективно неустойчивой системы в кольцевую систему, либо включая внеш. [10]
Полученное интегральное соотношение (2.24) представляет собой энергетическое соотношение для частиц жидкости внутри указанного прямоугольника в поле возмущений. Это соотношение показывает, что возрастание кинетической энергии поля возмущений может происходить только тогда, когда величина М будет заведомо положительной и при этом такой, чтобы значение первого интеграла в правой части (2.24) превосходило значение второго интеграла. [11]
Теория поверхностных зарядов основана на замене дефекта эквивалентным диполем и применении законов магнитных изображений для расчета поля возмущения над поверхностью изделия, обусловленного наличием дефекта. [12]
Объемный интеграл в левой части ( 7.3.8) представляет собой скорость изменения во времени суммы кинетической и доступной потенциальной энергии поля возмущений. Факторы, определяющие рост и убывание энергии возмущений, описываются слагаемыми в правой части уравнения. [13]
Для исследования устойчивости данного ламинарного течения по методу малых колебаний мы должны обратиться к приближенному дифференциальному уравнению (2.9) для функции тока поля возмущений. [14]
Первые четыре слагаемых в левой части (2.17) в своей совокупности представляют собой индивидуальную производную по времени от кинетической энергии единицы массы в поле возмущений при условии, что переход частиц из одного положения в другое происходит со скоростью основного движения. [15]