Поле - возмущение
Cтраница 2
Допустим, что можно выбрать такой конечный прямоугольник с площадью S, на границах которого у с, у - d проекции вектора скорости поля возмущений обращаются в нуль, а на других границах х а, х Ъ распределение скоростей, давлений и вихрей будет одинаковым. [16]
Смысл соотношения ( 216) заключается в том, что А представляет инвариантную, не зависящую от времени интегральную величину, сохраняющуюся неизменной, несмотря на угасание поля возмущений. [17]
Смысл соотношения ( 216) заключается в том, что Л представляет инвариантную, не зависящую от времени интегральную величину, сохраняющуюся неизменной, несмотря на угасание поля возмущений. [18]
В указанных в предшествующем параграфе статьях, в которых исследование устойчивости ламинарных течений проводилось с помощью энергетического метода, в качестве допущения принималось, что возрастание со временем кинетической энергии поля возмущений может служить вполне достаточным признаком возникновения неустойчивости исследуемого ламинарного течения. [19]
В § 2 было указано, что исследование устойчивости ламинарного плоско-параллельного течения между параллельными стенками и в пограничном слое по методу малых колебаний сводится к решению дифференциального уравнения (2.9) для функции тока J поля возмущения. [20]
Различие результатов исследований устойчивости ламинарного течения с прямолинейным профилем распределения скоростей, проведенных по методу малых колебаний и с помощью энергетического метода, следует, повидимому, объяснить прежде всего тем, что в первом методе дифференциальные уравнения поля возмущений линеаризируются, тогда как при энергетическом методе нелинейные слагаемые а уравнениях учитываются. [21]
Например, в центрированной волне разрежения на рис. 3.5 головной характеристикой в силу а - аа, строго говоря, будет всегда замороженная оа, а равновесная ob передним фронтом быть не может, так как впереди нее всегда наведено поле возмущений. Это интересное явление, когда области влияния в неравновесном течении не переходят в пределе вместе с решением в равновесные, известно как парадокс двух скоростей звука. [22]
Заметим, что выражение (4.23) отличается от выражения (2.19) главы XI только множителем р и наличием знака осреднения над произведениями проекций вектора скорости пульсаций. Следовательно, поле возмущений, введенное нами в главе XI при исследовании устойчивости ламинарных течений, совпадает в некотором отношении с полем пульсации, которое вводится при изучении турбулентного движения жидкости. [23]
При этом будем предполагать, что поле возмущений является пространственным, но обладающим осевой симметрией. [24]
Полученное интегральное соотношение (2.24) представляет собой энергетическое соотношение для частиц жидкости внутри указанного прямоугольника в поле возмущений. Это соотношение показывает, что возрастание кинетической энергии поля возмущений может происходить только тогда, когда величина М будет заведомо положительной и при этом такой, чтобы значение первого интеграла в правой части (2.24) превосходило значение второго интеграла. [25]
 |
Направления сил в бетатроне. [26] |
Классическая теория рассеяния света на заряженной частице занимается изучением ее траектории в световой волне. Поскольку лазерная техника позволяет получать интенсивные световые импульсы, большой интерес представляет решение уравнений движения в поле возмущения, распространяющегося в некотором направлении со скоростью света. [27]
Пространственная частота возникающих таким образом возмущений равна х 06P - dR / KF, а их интенсивность зависит от интенсивности излучения на краю диафрагмы. Обычно пространственные фильтры располагаются в усилительной системе таким образом, чтобы потери энергии в них были невелики, что соответствует небольшой интенсивности поля возмущения на диафрагме, размер которой, как было установлено, значительно превышает дифракционный предел. Вместе с тем в многокаскадной усилительной системе, где используется несколько пространственных фильтров, возмущения, вносимые фильтрами, можно устранить, сужая полосу пропускания последовательно расположенных фильтров. [28]
В воде сначала развивается процесс перехода в динамическом пограничном слое и лишь затем возникают турбулентные пульсации температуры. После разрушения последних участков ламинарного течения начинаются расширение спектра пульсаций и развитие процесса турбулентного переноса. Поле возмущений, которое первоначально формируется с помощью процесса селективного усиления, затем распространяется на весь спектр турбулентных пульсаций. Турбулентные вихри в широком диапазоне волновых чисел испытывают сильное влияние генерации турбулентности за счет выталкивающей силы. Амплитуда возмущения скорости достигает максимума в конце области перехода, тогда как интенсивность пульсаций температуры продолжает расти и ниже по потоку. Развитие процессов турбулентного переноса вызывает соответствующее увеличение тепловых потоков. [29]
Линии тока при обтекании всех аффинноподобных профилей (19.8) с одним и тем же числом М образуют аффиннеподобные семейства. Такой закон подобия вытекает из линеаризации по параметру е всех соотношений при постановке задачи. Как уже отмечалось, при приближенной формулировке задачи из числа параметров, от которых зависят поля возмущений скорости и давления, выпала и величина Г1т так что в принятом приближении эти поля для всех газов одинаковы. [30]
Страницы: 1 2 3