Поле - холл
Cтраница 1
Поле Холла в поликристаллич. [1]
Направление поля Холла определяется знаком носителей тока: если ток создается преимущественно положительными дырками, поле имеет направление, противоположное тому, которое имело бы место в случае электронного тока. Для измерения эффекта Холла удобно использовать прямоугольные образцы, у которых ток подводится к концам, а контакты для измерения напряжения расположены посередине боковых граней ( фиг. [2]
 |
Схемы ориентации векторов В, I, ER, grad T.| Зависимость э. д. с. Холла е от магнитной индукции для ферромагнитной пластинки. Определение обыкновенного Ro и аномального Ri коэффициентов Холла. [3] |
ЕК - поле Холла в направлении у ( рис. 26.1); Н - напряженность магнитного поля; [ Х0 - постоянная индукции; М - намагниченность образца; J - плотность тока, протекающего через образец; Ro и Ri - - обыкновенный и необыкновенный ( аномальный) коэффициенты Холла. [4]
В свою очередь поле Холла действует на заряды и уравновешивает силу Лоренца. [5]
Это электрическое поле часто называют полем Холла. [6]
В полупроводнике с двумя видами носителей поле Холла меньше, поэтому линии тока в нем не параллельны граням и эффект магнитосопротивления соответственно больше. [7]
Холла равняется частоте основного поля и поле Холла имеет перпендикулярную поляризацию. Это приводит к повороту плоскости поляризации суммарного поля относительно основного поля на некоторый угол. Вычисленные в результате этих измерений подвижности электронов и дырок в германии мало отличались от измеренных на постоянном токе. [8]
При заданных значениях Е и В поле Холла определяется только подвижностью носителей заряда. [9]
При 0 0 коэффициент Холла и поле Холла обращаются в нуль и геометрические эффекты исчезают. Это может случиться, когда к и е равны единице. В этом случае равенство соблюдается для всех значений В. [10]
При 8 0 коэффициент Холла и поле Холла обращаются в нуль и геометрические эффекты исчезают. [11]
 |
Зависимость коэффициента kr ОТ tg6 для разных отношений а / Ь. [12] |
На каждом из этих участков подавить поле Холла полностью ( как в диске Корбино) не удается, но оно оказывается значительно ослабленным. [13]
В результате действия магнитного поля на основные носители возникает поле Холла, направленное перпендикулярно приложенному электрическому полю; величина результирующего электрического поля определяется выражением. Неосновные носители дрейфуют под действием этого результирующего поля, однако магнитное поле отклоняет их таким образом, что вектор скорости их составляет с результирующим полем угол 0р arctg ( iplf / c), где а р - холловская подвижность неосновных носителей. [14]
 |
Положение образца в магнитном поле. [15] |
Страницы: 1 2 3 4