Поле - шар
Cтраница 1
Поле шара, равномерно заряженного по объему. [1]
Рассмотрим поле вращающегося шара в вакууме. Состояние шара не обязано быть статическим - он может радиально расширяться или сжиматься. [2]
Определим поле равномерно поляризованного шара. Пусть поляризация Р постоянна по величине и направлению во всех точках шара радиуса а. При Р 0 положительные и отрицательные заряды диэлектрика одинаково распределены по объему шара и поля их взаимно компенсируются. [3]
Найти потенциал поля шара, равномерно заряженного по своему объему [ формула (8.12) ], исходя из уравнения Пуассона в сферических координатах. [4]
Заметим, что поле шара и других тел, конечных во всех измерениях, убывает как 1 / г2, поле цилиндра, бесконечного в одном измерении, - как 1 / г, а поле плоскости, бесконечной в двух измерениях, не убывает с рас стоянием вовсе. [5]
В приложении III приведено поле медленно вращающегося шара с а Rg. Это решение справедливо не только вдали, где R Rg, но и вблизи 8ш - В этом решении уравнений малых возмущений, наложенных на поле Шварцшильда, в поправках к компонентам g y сохранены только члены, линейные по а, и высшие механические моменты и отброшены члены с а2 и более высокого порядка. Керра, которые зависят от линейных поправок к guv, сохраняются и в этом решении. [6]
Таким образом, напряженность поля равномерно поляризованного шара постоянна по величине и направлению во всех его внутренних точках. [7]
Таким образом, напряженность поля равномерно поляризованного шара постоянна по величине и направлению во всех его внутренних точках. [8]
Во избежание ошибок при измерении шаровыми разрядниками поле шаров не должно искажаться близостью посторонних предметов. [9]
 |
Картина поля образца ( сталь ЗОХГСА, размеры 170 х 25 х 15 мм, находящегося в межполюсном пространстве стационарного электромагнита, после выключения. [10] |
На рис. 2.42 и 2.43 показаны картины поля шара и образца, намагниченных в постоянном поле электромагнита, для которых характерны большие значения нормальной составляющей напряженности поля. [11]
В этом параграфе перейдем к более сложной задаче определения поля шара, поверхность которого совершает гармонические колебания определенной частоты с произвольно меняющейся от точки к точке амплитудой и фазой. Эта задача обладает большей общностью, чем представляется на первый взгляд. Действительно, если описать вокруг произвольного источника звука шаровую поверхность таким радиусом, чтобы источник был внутри нее, то поле на этой поверхности однозначно определит поле в пространстве вне ее в силу единственности решения граничных задач для уравнения Гельмгольца. [12]
Для области г R этот расчет ничем не отличается от описанного в предыдущем параграфе расчета напряженности поля шара, равномерно заряженного по поверхности. [13]
По, болое того, как обнаружил Шродингер [324], для поля материальной точки, которое совпадает с полем вне жидкого шара, все компоненты энергии тождественно исчезают. [14]
Соотношение (11.24) является общим для любых полей тяготения. Итак, в поле шара сконцентрировано 5Д всей собственной потенциальной энергии, причем большая часть ее сосредоточена вблизи шара. [15]
Страницы: 1 2