Cтраница 2
Однако при градуировке прибора новой конструкции необходимо знать, какой из параметров поля он измеряет. Для этого в поле шара радиуса г, заряженного до напряжения J7, снимают характеристики п / 12 ( ф) и п / Ь2 ( Е) на двух различных расстоянияхч L. Если прибор измеряет напряженность поля Е, то выполняются следующие условия: характеристики п / i 2 ( Ь полученные при L1 и Z2, совпадают, а п - - / i 2 ( ф) - расходятся. [16]
Заметим, что емкость уединенного шара ( в абсолютных единицах) численно равна его радиусу. Действительно, внешний потенциал поля шара радиуса а и заряда е равен q e / R. [17]
Будем ради простоты считать, что проводник имеет форму шара. Поместим теперь справа от шара А незаряженный проводник В. Под действием поля шара А в проводнике В произойдет перераспределение свободных носителей заряда: на ближнем к шару А конце проводника В индуцируется поверхностный заряд противоположного q знака ( рис. 16.5 6), а на дальнем конце - одноименного с q знака. Перераспределяется по поверхности шара А и заряд q так, чтобы скомпенсировать внутри шара А поле зарядов, индуцированных на теле В. [18]
Наша задача включает новый тип граничных условий - когда ду / дг постоянно, а не тот-когда потенциал ф постоянен на поверхности. Получить ответ сразу нелегко. Мы уже исследовали случаи диэлектрического шара, поляризация внутри которого однородна, и нашли, что поле внутри поляризованного шара однородно, а вне его оно совпадает с полем точечного диполя, расположенного в центре шара. [19]
Если бы шар В был не заряжен или заряжен отрицательно, то шары притянулись бы. Значит шар В заряжен положительно. Под влиянием поля шара Л на шаре В индуцируются заряды 9 и - 7 которые, взаимодействуя с QI, обеспечат равновесие шара В. [20]