Начальное поле
Cтраница 1
 |
Изделия из магнитотвердых ферритов. [1] |
Начальное поле является определяющим, так как оно приложено тогда, когда частицы находятся во взвешенном состоянии и обладают определенной подвижностью. В процессе прессования вода откачивается через прокладки из пористого материала, помещаемые между порошком и пуансонами, с использованцем вакуумных насосов. Обжиг анизотропных магнитов производится в электропечах аналогично обжигу изотропных бариевых ферритов. После обжига изделия из бариевух ферритов шлифуют, а затем промывают и сушат. Шлифование производится ло режимам, приведенным в табл. 39, с применением обильного охлаждения 1 5 - 2 % - ньш водным раствором кальцинированной соды. [2]
Начальное поле v ( 1) соответствует поступательному движению частицы в безграничной жидкости. [3]
Начальное поле напряжений горного массива в общем случае является функцией временной и пространственной координат. Все факторы, определяющие его формирование, разделяют на две основные группы: 1) действующие постоянно и повсеместно, 2) действующие временно и локально. [4]
При равномерном начальном поле скоростей полюс струи находится примерно в центре выходного отверстия сопла. [5]
Если определено начальное поле 17 ( 0, Т), то на основании уравнения (3.3.2) можно изучить дисперсионные эффекты высшего порядка. В частности, можно рассмотреть гауссовский, : упергауссовский импульсы или импульс формы гиперболического: еканса аналогичным образом, как в разд. [6]
Если определено начальное поле U ( О, Т), то на основании уравнения (3.3.2) можно изучить дисперсионные эффекты высшего порядка. В частности, можно рассмотреть гауссовский, супергауссовский импульсы или импульс формы гиперболического секанса аналогичным образом, как в разд. [7]
Предполагается, что начальное поле скоростей определяет все дальнейшее движение, так что уравнение определяет динамическую систему в бесконечномерном пространстве бездивергентных векторных полей, равных 0 на границе области D. В действительности это доказано только в двумерном случае. Вопросам о существовании, единственности и свойствах решений уравнений Навье-Стокса посвящена обширная литература, однако основные проблемы остаются открытыми. [8]
Поэтому, если слабое начальное поле В; имеет ту же начальную конфигурацию, что и ыр то оно переносится движениями со скоростью f, точно так же, как и вихрь. [9]
 |
Отношение размера отверстия к первой зоне Френеля определяет характер поля. Л - поле геометрооптиче-ское. В - френелевское. С - фр аунгоферовское. [10] |
Фрелеля в плоскости начального поля растет. Будем по определению считать, что точка 23.2. К определе-наблюдения т находится на границе нию гРанш ы полутени, между лучевой областью и полутеневой зоной, если светящееся пятно а. Дальше двигаться вдоль луча мы уже не имеем права, так как при больших z геометрическая оптика отказывает. Можно условно считать, по аналогии с рассмотренной в § 7 эталонной задачей, что полутеневая зона симметрична относительно луча, который коснулся края экрана. Вне иолутеневой зоны поле вновь имеет лучевую структуру; краевые лучи как бы выходят от края, проникая сквозь полутень. [11]
Таким образом, задав начальное поле температур t ( x, у, г, т 0) по (2.15) или (2.16), рассчитывают температуры узлов на поверхности для всех моментов времени, решают численно уравнение (2.14) и определяют погрешность этого решения, сравнивая его с точным решением. [12]
 |
Эволюция поля.| Особенности плотности после обгона. [13] |
На рис. 47 изображено начальное поле скоростей одномерной среды v0 и получающиеся из него через время t - 1, 2 и 3 поля У. [14]
 |
Профиль скоростей вдоль оси круглой струи ( сравнение теории с экспериментом. [15] |
Страницы: 1 2 3 4