Световое поле
Cтраница 1
 |
Схема корреляционной фильтрации. [1] |
Световое поле после фильтра образует три пучка. Третий пучок, соответствующий последнему члену (5.56), отклоняется относительно оси в противоположную сторону. [2]
Световое поле Ui ( x y) соответствует первой экспозиции. [3]
Соленоидальными световыми полями являются поля в безвоздушном равноярком пространстве. [4]
Это световое поле представляет собой дифракцию плоской волны, падающей на голограмму. Видно, что возникает лишь дифракция первого порядка, как это и должно быть, когда коэффициент пропускания (38.14) изменяется по гармониче: скому закону [ ср. [5]
Сканируя световое поле объекта, восстановленное записью Н, этот зонд зарегистрирует точно такие же сиг-палы, как и в случае регистрации поля, непосредственно отраженного от объекта О. Используя данные таких измерений, можно с очень большой точностью определить мельчайшие детали строения в общем уже не существующего объекта. Для технических приложений последнее гораздо более важно, чем создать иллюзию присутствия объекта в мозгу человека: ведь точность и объективность - это именно то, что необходимо современной технике. [6]
Пусть объектное световое поле Ui ( x, у) переотображается положительной линзой в некоторую плоскость Н в пространстве изображений. Для упрощения дальнейших рассуждений считаем, что поверхность объекта совпадает с передней фокальной плоскостью линзы. [7]
Расчет светового поля для случая больших х ( до - 108) очень сложен и осуществляется на ЭВМ. Однако картина поля, получающаяся из расчетов, хорошо совпадает с той, что следует из простых ф-л геом. [8]
Импульс светового поля равен сумме импульсов фотонов. Представление светового поля в виде коллектива фотонов заменяет классическую картину световых волн. Последняя должна рассматриваться как частный случай, подобно тому как классическая механика является частным ( предельным) случаем квантовой механики. [9]
В слабых световых полях происходит о д н о ф о т о н-н а я И. В енотовых полях высокой интенсивности возможна мпогофотонпая ионизация. Однако чрезвычайно высокая плотность потока фотонов в лазерном пучке делает возможной многофотоппую И. Экспериментально в разреженных парах щелочных металлов наблюдалась И. [10]
В сильном световом поле в нелинейной среде может происходить взаимодействие оптических волн не только друг с другом, но и с акустическими и молекулярными колебаниями вещества. [11]
В мощных световых полях или в сильнонелинейных средах высшие члены разложения поляризации перестают быть малыми: пЕп - 1 - ха, тогда разложение ( 1) теряет смысл, а соответствующий ряд ( 2) перестает сходиться. Такие проблемы возникают, в частности, при исследовании насыщения перехода в системе двухуровневых атомов в поле эл. [12]
В любом световом поле имеет место совокупность точек, для которых принятая интегральная характеристика одинакова. [13]
В мощных световых полях может возникать нелинейная, оптическая активность в результате двухфотон-ного поглощения, вклада нелинейной поляризуемости, ориентирующего влияния светового поля, в особенности при его круговой поляризации. Последние процессы особенно заметны для макромолекул. [14]
В сильном световом поле в нелинейной среде может происходить взаимодействие оптических волн не только друг с другом, но и с акустическими и молекулярными колебаниями вещества. [15]
Страницы: 1 2 3 4