Световое поле

Cтраница 2

В интенсивных световых полях лазерных источников важное значение приобретают процессы радиационного давления на атомы, молекулы и макроскопические неоднородности среды, вызванные обменом импульсом между электромагнитным полем и рассеи-вателем. [16]

H, Световое поле, ОНТИ, 1936, Избран. [17]

Итак, мощное световое поле воздействует и на внешние, и на внутренние степени свободы молекул, изменяя характер соответствующих движений и обусловливая зависимость показателя преломления от интенсивности. Вообще говоря, электромагнитное поле влияет и на межмолекулярное взаимодействие. Последнее обстоятельство особо важно для металлов, ионных кристаллов, полупроводников, где взаимодействие между частицами среды очень велико и играет определяющую роль по отношению ко многим, не только нелинейным оптическим свойствам тела. [18]

Диаграмма излучения элементарного осциллятора. [19]

Поскольку на быстропеременное световое поле реагируют только электроны атомов и молекул, то их колебательные движения под действием поля можно моделировать гармоническими осцилляторами. Так как электромагнитные волны поперечны, то вектор Е должен быть перпендикулярен к направлению распространения волны. [20]

Итак, световое поле объекта в плоскости Р можно представить как распределение световых волн в какой-то момент времени по участкам с координатами х, у, по направлениям распространения ( углы а, Р), длинам волн Л, углам i), под которыми ориентированы электрические векторы ( плоскостями поляризации Ф), сдвигам фаз, с которыми волны приходят на участок с координатами х, у, амплитудами а. Однако имеет смысл говорить о таком распределении, которое можно тем или иным способом зарегистрировать. Между тем, невозможно различить волны, отличающиеся по амплитуде и фазе, если они проходят через участок плоскости в одном направлении, а длины волн и направления поляризации у них одинаковы. [21]

Это создает чрезвычайно неоднородное световое поле, которое лишь на весьма больших расстояниях от источников приближается к равномерному. [22]

Интегральную характеристику светового поля, определяемую суммой нормальных освещенностей Е, f dEN, называют пространственной освещенностью. [23]

Векторные линии светового поля принято называть световыми линиями. Физический смысл световых линий заключается в том, что плоскость, касательная к световой линии в любой точке этой линии, обладает одинаковой освещенностью с каждой стороны. Это свойство световой линии следует из того, что любая плоскость, в которой расположен световой вектор, одинаково освещена с каждой стороны в той точке поля, в которой определен световой вектор, так как проекция светового вектора на нормаль этой плоскости равна нулю. Из этого правила следует, что поверхность, проходящая через совокупность световых линий, также должна иметь одинаковую освещенность с каждой стороны. [24]

Рассмотрение флуктуации светового поля ( § 116) привело нас к выводу, что волновые и корпускулярные свойства представляют две равноправные стороны одного и того же явления - светового поля. В этом и в двух следующих параграфах мы покажем на других примерах, что целый ряд оптических явлений можно рассматривать как с волновой, так и с корпускулярной точек зрения. [25]

Геометрическая иллюстрация волновых полей за голограммой при восстановлении поля, световой волны, рассеянной объектом. [26]

Для нахождения светового поля за голограммой необходимо напряженность поля Е0 плоской световой волны умножить на t ( x y), характеризующий амплитудный коэффициент пропускания в каждой точке голограммы. [27]

При взаимодействии сильного светового поля с двухуровневой системой возникает целый ряд нелинейных эффектов; они хорошо изучены для регулярных полей. В этом параграфе рассмотрены особенности такого нелинейного взаимодействия среды со случайным полем. Главный акцент сделан на трех эффектах. Большой интерес представляет исследование когерентных эффектов в случайно модулированном поле; здесь появляется возможность проследить за распадом когерентного взаимодействия и переходом к некогерентному режиму за счет конечного времени корреляции поля. Этот процесс прослежен ниже на примере оптических нутаций. Рассмотрена генерация гармоник в шумовом поле. Наконец, в последнем разделе этого параграфа рассмотрены возможности шумовой спектроскопии двухуровневой среды. [28]

Фотометры с оптическими световыми полями применяются прежде всего в тех случаях, когда фотометрируемые первичные источники излучения или освещаемые ими поверхности малы по своим размерам и характеризуются малой яркостью. Поэтому первое свое применение они получили в астрофотометрии, где они известны как звездные фотометры Максвелла. Однако они весьма эффективно могут быть использованы и в случае протяженных источников с неравномерно излучающей свет поверхностью. [29]

Устройство простейшего фотометра.| Устройство для ослабления светового потока, обеспечивающее прохождение лучей без отклонения. [30]

Страницы: 1 2 3 4